第2章 光辐射在介质波导中的传播.

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1 第2章 光辐射在介质波导中的传播

2 像电信号一样，光也可以作为信息的载体。那么，通过什么样的方式来传输光信号呢？
激光通过大气无法长距离传输，介质光波导能够引导光束的传播，并使损耗达到最小 类比集成电路（IC） 光波导是“集成光路”（OIC）的底层器件 导波光学是光学纤维和其它导波光学器件的研究的共同的理论基础

3 §2 光辐射在介质波导中的传播 主要内容 分析方法 2.1 光线在介质界面的反射与折射（1.6） 2.2 平板介质波导 2.3 光纤
2.1 光线在介质界面的反射与折射（1.6） 2.2 平板介质波导 2.3 光纤 1 射线光学 2 波动理论

4 §2.1 光线在介质界面的反射与折射 光波——光频电磁波，交变的E、H场 光线——光波能量的传播路线 光线的传播 教材 1.6.5 节
§2.1 光线在介质界面的反射与折射 教材 节 光波——光频电磁波，交变的E、H场 光线——光波能量的传播路线 光线的传播 均匀介质中 非均匀介质中 沿直线传播 沿曲线传播

5 1. 介质界面上光线的传输规律 光线在两种介质的分界面上的传播服从 角度关系： 反射定律 折射定律

6 Fresnel公式 给出了反射波与入射波的振幅关系 式中 为反射系数 其值取决于入射角和光波的偏振态

7 2. 两种波模式的反射系数 TE波的反射系数为 TM波的反射系数为 由上两式可以看出反射系数与入射角有关 进一步的了解

8 反射系数与入射角的关系 可以看出 当入射角 时，r为小于1的实数，即一部分光被反射，另一部分光被折射
逐渐增大 ，当 时， ，折射光只在分界面上传播 进一步增大 ，当 时，没有折射光存在，即发生全反射——光波导理论的基础 为临界角

9 3. 全反射的相移 当全反射发生时，|r|=1，表示反射波与入射波振幅相同，但在界面上，反射光相对于入射光产生了相位变化，反射系数可写为 式中 为全反射相移角 TE波 TM波

10 简单证明 全反射时， ，则 在实际应用中，取 才有合理结果 这时包层及衬底的电磁场沿 轴方向向外作指数衰减 则反射系数可表示成

11 <0

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13 由Euler公式 考虑到前面等式中两边对应相等，可以得到 实虚部分别相等，有

14 于是 同理可得

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16 讨论 当 时， 当 时， 注意相移角为

17 4. 非均匀介质中光线的弯曲 光线在非均匀介质中的传播路线是曲线，并且总是有由低折射率区弯向高折射率区的趋势
假定介质的折射率只是x的函数，与z无关，且随x的增加而变大

18 传播过程中，路径连续弯曲，到达一个拐点后，又折向高折射率区。入射光经过拐点时也有相移，称为弯曲相移
TE波和TM波的光线在非均匀介质中发生弯曲的拐点处的相移为 π

19 5. 古斯—汉欣位移 光从折射率为 的媒质入射到折射率为 的媒质中 ，且入射角大于临界角时，虽然是发生全反射，但光能量实际上是在进入了第二种媒质后才返回第一种媒质中 在第二种媒质中，光波沿z方向是行波，沿x方向是衰减波 原因是实际光线总是存在一定的空间谱宽，即入射角有一个小范围 ，而不是刚好

20 有效厚度为 当光在波导中传播时，在包层及衬底中都有光线到达，反射点都深入到包层及衬底中，光线传播的路径如图所示。穿入的厚度为穿透深度
因此，波导具有比实际厚度更大的有效厚度， 有效厚度为

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