第五章 红外吸收光谱法 第一节 概述 红外光谱的历史 1800年英国科学家赫谢尔发现红外线 1936年世界第一台棱镜分光单光束红外光谱仪制成

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1 第五章 红外吸收光谱法 第一节 概述 红外光谱的历史 1800年英国科学家赫谢尔发现红外线 1936年世界第一台棱镜分光单光束红外光谱仪制成
第五章 红外吸收光谱法 第一节 概述 红外光谱的历史 1800年英国科学家赫谢尔发现红外线 1936年世界第一台棱镜分光单光束红外光谱仪制成 1946年制成双光束红外光谱仪 60年代制成以光栅为色散元件的第二代红外光谱仪 70年代制成傅立叶变换红外光谱仪，使扫描速度大大提高 70年代末，出现了激光红外光谱仪，共聚焦显微红外光谱仪等

2 2. 红外光谱的范围 近紫外 可见 红外 200nm 400nm 780nm 1000um 近红外区 中红外区 远红外区 1000um

3 波数/cm-1 例如

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5 3. 红外光谱的特点 每种化合物均有红外吸收，有机化合物的红外光谱能提供丰富的结构信息
任何气态、液态和固态样品均可进行红外光谱测定，这是其它仪器分析方法难以做到的 常规红外光谱仪器结构简单，价格不贵 样品用量少，可达微克量级 红外光谱主要用于定性分析 但也可用于定量分析

6 定性: 红外光谱最重要的应用是中红外区有机化合物的结构鉴定。通过与标准谱图比较，可以确定化合物的结构；对于未知样品，通过官能团、顺反异构、取代基位置、氢键结合以及络合物的形成等结构信息可以推测结构。
定量: 近年来红外光谱的定量分析应用也有不少报道,尤其是近红外、远红外区的研究报告在增加。如近红外区用于含有与C，N，O等原子相连基团化合物的定量；远红外区用于无机化合物研究等。 红外光谱还可作为色谱检测器。

7 第二节 红外光谱的理论基础 一、红外吸收与分子结构 m1 m2 C-光速 K-键力常数 u-折合质量 1. 双原子分子的振动
第二节 红外光谱的理论基础 一、红外吸收与分子结构 1. 双原子分子的振动 红外光谱产生于分子的振动.从经典力学的观点，采用谐振子模型来研究双原子分子的振动，即化学键相当于无质量的弹簧，它连接两个刚性小球，它们的质量分别等于两个原子的质量。 m1 m2 根据虎克定律： C-光速 K-键力常数 u-折合质量

8 C-C C=C C=C K 4-6x x x10-5 g/s2 V cm-1 同类原子组成的化学键，力常数越大，振动频率越大。 C-C C-H V cm-1 对相同化学键的基团，波数与相对原子质量成反比。

9 实际上在一个分子中，基团与基团之间，化学键之间都会相互影响，因此，振动频率不仅决定于化学键两端的原子质量和键力常数，还与内部结构和外部因素（化学环境）有关。
由于原子的种类和化学键的性质不同，以及各化学键所处的环境不同，导致不同化合物的吸收光谱具有各自的特征，据此可以对化合物进行定性分析。

10 2、多原子分子的振动 分为伸缩振动和弯曲振动，见示意图。 一个由n个原子组成的分子其运动自由度应该等于各原子运动自由度的和。 一个原子在空间的位置由三个坐标确定，对于n个原子组成的分子，需用3n个坐标确定，即分子有3n个自由度。 但分子是整体，对于非直线型分子，分子绕其重心的转动有3个自由度，分子重心的平移运动又需要3个自由度，因此剩余的3n-6个自由度是分子的基本振动数。 而对于直线型分子，沿其键轴方向的转动不可能发生，转动只需要两个自由度，分子基本振动数为3n-5。基本振动又称简正振动。     

11 一般观察到的振动数要少于简正振动，原因是： 分子的对称性。通常分子的对称伸缩振动无红外活性。 两个或多个振动的能量相同时，产生简并。
　 分子的对称性。通常分子的对称伸缩振动无红外活性。 　 两个或多个振动的能量相同时，产生简并。 　 吸收强度很低时无法检测。 　 振动能对应的吸收波长不在中红外区。 实际由于一些振动不产生红外吸收，或吸收在中红外区以外，有些振动频率很接近，不易分辨，因此化合物的红外吸收峰数目小于（3n-6）。 分子在振动和转动过程中只有伴随净的偶极矩变化的键才有红外活性。因为分子振动伴随偶极矩改变时，分子内电荷分布变化会产生交变电场，当其频率与入射辐射电磁波频率相等时才会产生红外吸收。

12 多原子分子的基本振动引起的红外吸收称为基频谱带，实际上在红外图谱中，还可以看到基频谱带之外的吸收峰，包括：
（1）倍频谱带——由基态跃迁至第二、第三激发态所产生的谱带； （2）组合频谱带——两个或两个以上基频之和或之差、或基频与倍频的结合 产生的谱带； （3）振动耦合频率——两个基团相邻且振动频率相差不大时，振动耦合引起吸收频率偏离基频，移向高频或低频方向产生的振动频率。

13 （4）费米共振——倍频和组合频与某基频相近，相互作用而产生强吸收或发生峰分裂。
含氢基团产生的振动耦合或费米共振现象，均可以通过氘代而加以鉴别。因为当含氢基团氘代以后，其折合质量的改变会使吸收频率发生变化，此时氘代前的耦合或费米共振条件不再满足，有关的吸收峰会发生较大的变化。

14 振动耦合举例： [例1]：　CO2分子： O=C=O 　 　 若无耦合发生，两个羰基的振动频率应与脂肪酮的羰基振动频率相同(约1700cm-1)。但实际上CO2在2330 cm-1和667 cm-1处有两个振动吸收峰。 　[例2]：　　振动耦合对不同醇中C-O吸收频率的影响 甲醇　　 乙醇　　 丁醇-2　　　　　　 C－O (cm-1) 　　 1034　 　1053 　　 1105　　 上述吸收频率的变化是由于伸缩振动与相邻伸缩振动的耦合之故。由此可见，振动耦合使某些振动吸收的位置发生变化，对功能团的鉴定带来不便。但正因为如此，使红外光谱成为某一特定化合物确认的有效手段。　　　　

15 3、红外吸收光谱与分子结构的关系 红外光谱源于分子振动产生的吸收，其吸收频率对应于分子的振动频率。大量实验结果表明，一定的官能团总是对应于一定的特征吸收频率，即有机分子的官能团具有特征红外吸收频率。这对于利用红外谱图进行分子结构鉴定具有重要意义。　　

16 红外谱图有两个重要区域： 高波数段： 4000-1300cm-1（官能团区） 低波数段： 1300cm-1以下（指纹区）
含氢官能团(折合质量小)、含双键或叁键的官能团(键力常数大)在官能团区有吸收，如OH，NH以及C=O等重要官能团在该区域有吸收，它们的振动受分子中剩余部分的影响小。 低波数段： 1300cm-1以下（指纹区） 不含氢的单键(折合质量大)、各键的弯曲振动(键力常数小)出现在1300cm-1以下的低波数区。该区域的吸收特点是振动频率相差不大，振动的耦合作用较强，因此易受邻近基团的影响。同时吸收峰数目较多，代表了有机分子的具体特征。大部分吸收峰都不能找到归属，犹如人的指纹。因此，指纹区的谱图解析不易，但与标准谱图对照可以进行最终确认。

17 图谱解析 （1）饱和烃 CH3：2960、2870——1460、1380（此峰分叉 表示偕二甲基） CH2：2925、2850——1470
（2）烯烃 =C-H： —— C=C： （3）炔烃 C-H： —— C=C： C-C C=C C=C = =

18 （4）苯环 C-H： 苯环：1450、1500、1580、1600（苯环特征， 但后三峰不一定同时出现） 苯环弯曲： （5）醇 -OH： （宽而强） C-O：1100 OH弯曲：650 （6）胺 -NH2：3390、3290 （双峰） C-N： （脂肪胺） （芳香胺） N-H： （宽） C-H 3000 C-C 1200 C-N 1150 C-O 1100 C-Cl 800

19 （7）醛和酮 C=O： （强） C-H：2720 （8）羧酸 O-H： ——1400、920（强而宽） C=O： C-O：1285 （9）酯 C=O：1742左右 C-O：1241（特征）

20 小结： 官能团区：4000-1300 cm-1 指纹区： 1300-650 分为6个区： （一）、4000-2500（X—H）
（1）O—H （2）N—H 与羟基类似，伯胺两个吸收峰、叔胺无吸收 （3）C—H 3000为分界限 醛类在2820及2720处有两个吸收峰 气态游离：高波数、峰尖 形成氢键：波数低、宽 羧酸：缔合，峰型宽 不饱和>3000 饱和<3000

21 （二）、 三键和积累双键区 （CO2吸收2365、2335需扣除） C=C， C=N， C=C=C （三）、 双键振动区 C=C （中、低强度） 苯环 1450、1500、1580、1600 （特征） C=O 脂肪酮：1715左右 取代基使双键性减弱，吸收频率下降： = = = R—C—NH2 O R—C = NH2 - + （1）、共振效应 吸收：1690

22 （2）、诱导效应 R —C— R O 1715 R —C— Cl O R —C— F 1869

23 （3）、共轭效应 R —C— R O 脂肪酮 ，不饱和酮 1675 R —C— C = C— O 芳酮

24 （四）、 C—H 弯曲振动区 —CH 1380（此峰分叉表示偕二甲基） —CH 左右 （五）、 单键伸缩、分子骨架振动、部分含氢基团弯曲振动等 我们曾计算得： C—C 1200 C—O 1100 C—N

25 （六）、910 以下 苯环取代 烯的碳氢弯曲振动（本区和上区）

26 4、红外光谱解析举例 红外光谱解析的三要素　　 在解析红外光谱时，要同时注意吸收峰的位置、强度和峰形。以羰基为例。羰基的吸收一般为最强峰或次强峰。如果在 cm-1有吸收峰，但其强度低，这表明该化合物并不存在羰基，而是该样品中存在少量的羰基化合物，它以杂质形式存在。吸收峰的形状也决定于官能团的种类，从峰形可以辅助判断官能团。以缔合羟基、缔合伯胺基及炔氢为例，它们的吸收峰位只略有差别，但主要差别在于峰形：缔合羟基峰宽、圆滑而钝；缔合伯胺基吸收峰有一个小小的分叉；炔氢则显示尖锐的峰形。

27 同一基团的几种振动相关峰应同时存在　　 任一官能团由于存在伸缩振动（某些官能团同时存在对称和反对称伸缩振动）和多种弯曲振动，因此，会在红外谱图的不同区域显示出几个相关吸收峰。所以，只有当几处应该出现吸收峰的地方都显示吸收峰时，方能得出该官能团存在的结论。以甲基为例，在2960、2870、1460、1380 cm-1处都应有C-H的吸收峰出现。以长链CH2为例，2920、2850、1470、720 cm-1处都应出现吸收峰。

28 谱图解析顺序 （1）根据质谱、元素分析结果得到分子式。 （2）由分子式计算不饱和度U。　　 U=四价元素数 -（一价元素数/2）+（三价元素数/2）+ 1　　如苯，U=6-6/2+1=4 （3）可以先观察官能团区，找出存在的官能团，再看指纹区。如果是芳香族化合物，应定出苯环取代位置。 根据官能团及化学合理性，拼凑可能的结构。 （4）进一步的确认需与标样、标准谱图对照及结合其它仪器分析手段得出的结论。　　 （5）标准红外谱图集最常见的是萨特勒(Sadtler)红外谱图集。目前已建立有红外谱图的数据库方便检索。

29 [例题1] C12H24 3070 980 1640 1460 915 1、不饱和度=12-24/2+1=1 2、3075 —说明有不饱和烃，可能是烯 3、1640 —有C=C，肯定是烯 4、 —大量饱和烃 5、2920、2850—CH2多于CH3 6、1460—CH2 7、980、915—烯的C-H振动，有端乙基

30 此化合物的结构是： CH2 = CH -（CH2）9 - CH3

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32 [例题2] 某未知物的分子式为C12H24O2，试从其红外谱图推测它的结构。　　 　　[解] （1）由其分子式可计算出该化合物的不饱和度为1，即该分子含有一个双键或一个环。　　 （2）1700cm-1的强吸收表明分子中含有羰基，正好占去一个不饱和度。　　 （3） cm-1的强而宽的吸收表明分子中含有羟基，且形成氢键。吸收峰延续到2500cm-1附近，且峰形强而宽，说明是羧酸。　　 （4）叠加在羟基峰上2920cm-1，2850cm-1为CH2的吸收，而2960cm-1为CH3的吸收峰。从两者峰的强度看，CH2的数目应远大于CH3数。

33 （5）720cm-1的C-H弯曲振动吸收说明CH2的数目应大于4，表明该分子为长链烷基羧酸。　　
综上所述，该未知物的结构为：CH3(CH2)10COOH。 　　对照图5.20官能团的特征频率，其余吸收峰的指认为：　　 （1）1460cm-1处的吸收峰为CH2(也有CH3的贡献)的C-H弯曲振动。 （2）1378cm-1为CH3的C-H弯曲振动。 （3）1402 cm-1为C-O-H 的面内弯曲振动。 （4）1280cm-1、1220cm-1为C-O的伸缩振动。939cm-1的宽吸收峰对应于O-H面外弯曲振动。

34 二、红外吸收的强度与浓度 红外光谱用于定量分析远远不如紫外-可见光谱法。其原因是： 主要缺点： 1、光源强度弱，测量精度低；
　红外光谱用于定量分析远远不如紫外-可见光谱法。其原因是： 主要缺点： 1、光源强度弱，测量精度低； 2、光谱通带宽，吸收线窄，偏离吸收定律； 3、红外吸收池光程短，红外吸收弱，灵敏度低； 4、样品吸收峰多，难找到不受干扰的吸收峰。

35                             定量分析依据是比尔定律： 如果有标准样品，并且标准样品的吸收峰与其它成分的吸收峰重叠少时，可以采用标准曲线法以及解联立方程的办法进行单组分、多组分定量。 A =  b c

36 第三节 红外光谱的仪器 一、色散型红外光谱仪 1、基本结构 光源 吸收池 单色器 检测器 参比 单色器 检测器 样品 光源

37 2、主要部件 （1）光源 ——Nernst灯 ——炭化硅棒 ——涂有稀土化合物的Ni-Cr螺旋灯丝 室温不导电
30mm 1-2mm ZrO2 ThO2 Y2O3 室温不导电 加热到7000C开始导电，同时产生连续红外辐射 工作温度：17500C

38 （2）单色器 可采用棱镜和光栅 为了使波长范围增宽，通常可采用几块光栅 由于红外辐射的强度低，狭缝不能太窄，因此单色性差  > 200 很强  = 强  = 中  =5-25 弱  <5 很弱

39 （3）检测器 热检测器——热电偶等 光检测器——InSb、InAs、PbSe等半导体材料 受光照射后导电性变化而产生信号 光检测器的灵敏度比热检测器高几倍，但需要液氮冷却。

40 （4）吸收池 （A）固体样品 通常采用压片法，将KBr与样品充分研磨，混匀，压片后进行测定。 也可采用调糊法，将研细的样品用氟化煤油或重烃油调糊，夹在两盐片间测定。

41 （B）气体和液体吸收池 因玻璃有红外吸收，因此吸收池通常采用盐类的单晶，如KBr、LiF等。这些材料易吸潮，故操作环境应干燥 （C）光声光谱 强吸收、高分散、不透明的样品，如煤等； 常规难制样的样品，如橡胶、高聚物等； 可采用光声光谱法。

42 二、傅立叶变换红外光谱仪 Fourier Transform Infrared Spectrometer (FTIR) 70年代出现，是一种非色散型红外吸收光谱仪，其光学系统的主体是迈克尔逊（Michelson）干涉仪。 测量步骤： 1、测得一组包含原辐射全部光谱信息的干涉图； 2、经计算机进行傅立叶变换，获得红外吸收光谱图。

43 定镜 O 光源 动镜 样品 扫描距离2-18cm 速度0.05-4cm/s 检测器

44 1）当O点到动镜和定镜的距离相等—无光程差
—相长干涉 2）O点到两镜距离（表示） 相差/4的偶数倍—相长干涉 相差/4的奇数倍—相消干涉 发生在上述两种位移之间，亦部分为相消干涉。 若令 I 为两光束干涉后的强度，则 I（ ）=0.5 I() Cos2 / 

45 以上讨论的是单色光的干涉，若同时有多个频率的光，则任意频率的光强随两镜距离之差的变化为：
或 I（ ）=0.5I() Cos2 以上讨论的是单色光的干涉，若同时有多个频率的光，则任意频率的光强随两镜距离之差的变化为： Ii()=0.5Ii(i)Cos2i  总光强为 I()= Ii()= 0.5  Ii(i)Cos2i  若光的波长连续分布 + I()= 0.5I()Cos2d -

46 以上讨论的是Michelson干涉仪移动时两镜相差任意时的光强I()，而我们更关心光强随波长的变化 I（ ）而不是光强随两镜距离差的变化I()
+ I()= 0.5I()Cos2d （时域谱） - 傅立叶变换 + I ()= I()Cos2d （频域谱） -

47 I () 

48 傅立叶变换的优点： 1、FTIR不需要分光，因此检测器接收到的光通量较色散型仪器大得多，因此提高了信噪比和灵敏度，有利于弱光谱的检测； 2、FTIR的扫描速度极快，能在很短的时间里（<1s）获得全谱域的光谱响应； 3、FTIR仪器与计算机技术的结合，使IR的整机性能大大提高，价格下降，使FTIR的商品仪器获得了普及。

49 1、近红外光谱的范围—Near Infrared Spectroscopy (NIR)
第四节 近红外光谱分析法简介 一、概述 1、近红外光谱的范围—Near Infrared Spectroscopy (NIR) 800 nm 2500 nm 近红外短波区 1100 nm 近红外长波区

50 2、近红外区的吸收特征： （1） 是 X—H （X=C、N、O、S） 伸缩振动能级跃迁的 倍频 和 合频 吸收； （2） 强度是基频的1/10 到1/1000； O—H 吸收谱带在中红外及近红外区的差别 谱带 波长范围（nm） 相对强度 样品池光程 基频 mm 一级倍频 cm 二级倍频 cm 三级倍频 cm

51 3、近红外光谱的特点 除含H原子的化学键外，其它基团不在此区产生吸收，减少了干扰，如谷物中微量水的测定； 近红外短波在固体样品中穿透深度可达几厘米，能直接分析固体样品； 仪器简单，适于自动在线和无损分析，被称为环境友好的绿色快速分析技术； 4、发展现状 　1988年建立了国际近红外光谱协会 　90年代初创刊了国际 Journal of Near Spectroscopy 　国内近年来在仪器研制和分析应用方面取得了进展

52 二、近红外光谱的仪器 光源 光栅 样品室 检测器

53 Ａ 异辛烷 正庚烷 苯

54 第五节 拉曼光谱法 Raman spectroscopy 一、 概述 1、历史
第五节 拉曼光谱法 Raman spectroscopy 一、 概述 1、历史 拉曼效应发现于1928年，发现者为印度物 理学家C.V. Raman 拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱， 但红外光谱依据分子对光子的特征吸收而 拉曼光谱则依据分子对光的散射 拉曼光谱经历了两次大的发展机遇（60年 代激光在拉曼光谱中的应用；最近的表面 增强拉曼光谱进行单分子分析）

55 2、特点 研究分子结构时与红外光谱互为补充，分 子振动时，如果偶极矩改变，产生红外光 谱，如果分子极化率改变，产生拉曼光谱 信息量丰富，但图谱较红外简单，加之强 度与样品浓度成简单线形关系，因此用于 定量分析有一定优点 水的拉曼峰很弱，可用做溶剂进行结构分 析，此外，拉曼测定制样简单，样品可以 是固体、液体或气体

56 二、 理论基础 1、拉曼散射效应 虚态 虚态 4 3 2 1 Rayleigh 散射 Raman 散射

57 Rayleigh散射——弹性碰撞 方向改变而未发生能量交换 Raman散射——非弹性碰撞 方向改变并发生能量交换

58 4 3 2 1   = (E1-E0) / h Stokes线 反Stokes线 s = 0 -   s = 0 - (E1-E0) / h s = 0 +   as = 0 + (E1-E0) / h 0——入射光频率  —拉曼位移

59 据Boltzman定律，常温下大多数分子处于基态，所以Stokes线强度大于反Stokes线强度，但高温下反Stokes线可大大增强。
拉曼位移取决于分子的振动能级的改变，不同的化学键或基团有不同的振动能级， 与之相对应的拉曼位移 也是特征的，这是拉曼光谱作为分子结构分析的基础。

60 2、拉曼活性的判断 拉曼光谱是否出现，即分子是否有拉曼活性，取决于分子在运动时某一固定方向上诱导出的电偶极矩是否改变。分子的电偶极矩由下式表示： P =  E =  E0cos20t （1） 分子的电子云在交变电场作用下会诱导出电偶极矩 P ——分子的极化度（Polarizability) E——入射光的交变电场强度 分子的极化度反映分子的属性。 在交变电场作用下，当分子的振动引起分子极化度 改变时，则产生拉曼散射。

61  = 0 + （d /dq)0q （2） 式中 0是分子在平衡位置的极化度 q是双原子分子的振动坐标 q = r – re
式中 0是分子在平衡位置的极化度 q是双原子分子的振动坐标 q = r – re 式中 r 是双原子分子的核间距 re是平衡位置的核间距 已知：q = q0 cos2t 所以 P =  0E0cos20t + 1/2 q0E0（d /dq)0 [cos2(0- ) t + cos2(0+ ) t ] 拉曼散射 瑞利散射 反Stokes线 Stokes线 （d /dq)0 = 0是拉曼活性的依据，分子振动时极化度随振动改变就会产生拉曼散射，即分子具有拉曼活性。

62 3、拉曼活性与红外活性比较 均来源于分子的振动频率变化 相互排斥原则：具有对称中心的分子，其红外 和拉曼活性是互相排斥的，红外吸收强则拉曼 吸收弱。例如：极性基团振动时常伴随偶极矩 变化，因而产生较强的红外吸收，非极性基团 振动时极化度变化越大，拉曼散射越强，故非 极性基团分析常用拉曼光谱 C—C S—S N—N 拉曼强

63 相互允许原则：凡是没有对称中心的分子， 红外和拉曼都是活性的
相互允许原则：凡是没有对称中心的分子， 红外和拉曼都是活性的 相互禁阻规则：对于少数分子的振动，其红 外和拉曼光谱都是非活性的。如乙烯分子的 扭曲振动，既没有偶极矩的变化，亦没有极 化度的变化，在红外和拉曼光谱中均得不到 谱峰。 I C—H C—C 3600 3000 2000 1500 1000 500 拉曼位移/cm-1

64 4、拉曼谱的去偏振度及其测量 去偏振度  与分子的极化度有关，如果分子的极化度中各向同性部分为，各向异性部分为， 则 3 2 45 2 + 4 2  = 对球形分子 =0， 所以 = 0 分子各向异性 = 0，  =3/4 所以 > 0 因此， 越小，分子对称性越高 通过测量拉曼谱线的去偏振度可以确定分子的对称性

65 + 测得： C  0 故为对称结构 结晶紫 C + （CH3）2 N N（CH3）2CI- N（CH3）2 N（CH3）2
 故为对称结构 N（CH3）2 C N（CH3）2 （CH3）2 N 结晶紫 +

66 去偏振度测量  = I I// 拉曼散射 偏振器 入射光

67 5. 拉曼光谱的强度 d dr I = K (0 - ) 4 I0 ( )

68 三、 拉曼光谱仪 样品室 单色器 检测器 光源

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70 1、光源 通常采用激光光源 （1）He-Ne激光器 主要波长 nm （2）氩离子激光器 主要波长 nm 488.0 nm —— 与Rayleigh散射一样，拉曼散射的强度反比于波长 的四次方，因此使用较短波长的激光可以获得较 大的散射强度 —— 荧光干扰拉曼光谱的测定，因此当样品或杂质有 荧光时，使用较短波长的激光也获得较大的荧光 干扰

71 2、样品室 ——样品池的设计可用于测不仅液体、固体、也可气体 ——可进行变温、变压实验 ——为防止样品在强光照射下分解，可设置旋转池

72 3、单色器 色散型 ： 色散性好且降低杂散光影响 常采用双光栅分光 非色散型： 采用傅立叶变换型仪器 四、检测器 早期采用摄谱仪 现采用光电倍增管和CCD

73 显微拉曼分析仪器 CCD

74 Unfiltered Filtered without R6G 2×10-11M R6G 2×10-11M R6G 2×10-10M R6G 2×10-9M R6G

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76 四、 高灵敏度拉曼光谱分析的应用 传统上认为，拉曼光谱的主要缺点是灵敏度低，其强度较荧光若 数量级，因此应用受到限制。为了提高灵敏度，近年来发展了一些新的技术： 1、共振拉曼光谱 当激光的频率接近或等于样品分子中某些官能团（生色团）的电子跃迁吸收频率时，由于电子跃迁和振动跃迁的耦合，产生共振拉曼效应。 拉曼谱线强度提高 倍。

77 INRS(s)=N·I(l)·Sfree
2、表面增强拉曼散射效应 Surface-enhance Raman Scattering （SERS） 拉曼谱线强度提高 倍 Raman 普通Raman INRS(s)=N·I(l)·Sfree

78 ISERS(s)=N’·I(l)·|A (l)|2·|A(s)|2·Sads
表面增强Raman机理示意图 SERS Ag ISERS(s)=N’·I(l)·|A (l)|2·|A(s)|2·Sads

79 SERS基质 金属 Ag,Au,Cu Ni,Al,Li,Na,K,Pt SERS活性物质 先决条件：能吸附在金属基体表面
半导体 CdS,Fe2O3,TiO2 SERS活性物质 先决条件：能吸附在金属基体表面 吡啶等杂环化合物 苯甲酸衍生物 氰基衍生物 一些染料，金属络合物，生物分子，无机分子

80 1984年,《J.Phys.Chem 》上Peter Hildebrandt等首先研究了R6G在Ag胶表面SERS光谱，发现两种不同机理造成的增强，聚集的纳米银粒子有更强的Raman增强。
1997年，《Science》上，Shuming Nie 和StevenR.Emory利用Ag和R6G进行了单分子、单纳米粒子检测。他们发现在一些单个纳米Ag粒子表面，SERS增强因子可达 1999年11月，《Journal of American Chemical Society》，Michaels A.M等对同样体系进行了Rayleigh散射研究，对比SERS,建立了一个新的模型。

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85 SERS免疫分析