（interference of light）

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1 （interference of light）
郑采星《大学物理》教案 第7章 光的衍射 （interference of light） §7.1 光的衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 §7.2 夫琅和费单缝衍射 §7.3 光栅衍射 §7.4 光学仪器分辨率 §7.5 X射线的衍射 作业：练习册 选择题 填空题 计算题

2 光的干涉和衍射现象都说明光具有波动性。波在传播过程中遇到障碍物时,能够绕过障碍物的边缘前进,这种偏离直线传播的现象称为波的衍射现象。
郑采星《大学物理》教案 光的干涉和衍射现象都说明光具有波动性。波在传播过程中遇到障碍物时,能够绕过障碍物的边缘前进,这种偏离直线传播的现象称为波的衍射现象。 例如,水波可以绕过闸门,声波可以绕过门窗,无线电波可以绕过高山等,都是波的衍射现象。当光遇到障碍物,且障碍物的大小与光波波长相比拟时,也将发生衍射现象。 惠更斯—菲涅耳原理是研究衍射的理论基础，用菲涅耳半波带法讨论单缝夫琅和费衍射是本章的主要内容，其次还要讨论光栅衍射，光栅缺级等内容。

3 §1 光的衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 小孔是单缝的衍射 1.光的衍射现象
郑采星《大学物理》教案 §1 光的衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 1.光的衍射现象 1803年，杨氏在太阳光线的途中放置一根1/30寸硬纸条，观察纸条投射到墙上的影子，发现除了在影子两侧出现了彩色的带外，影子本身也被分成若干条这样的带子，带的数目与硬纸条到影子的距离有关，且影子中央总是呈白色的。 小孔是单缝的衍射 障碍物是针和细线的衍射 针和细线的衍射条纹 线光源单缝衍射 点光源单缝衍射

4 郑采星《大学物理》教案 单缝衍射 圆形孔衍射 三角孔衍射 矩形孔衍射 方形孔衍射 正多边形孔衍射 网格衍射

5 衍射—即光线偏离直线路径的现象 2. 菲涅耳衍射和夫琅禾费衍射
郑采星《大学物理》教案 衍射—即光线偏离直线路径的现象 光能绕过障碍物进入几何阴影区，并出现光强的不均匀分布。 光源 障碍物 几何阴影区 2. 菲涅耳衍射和夫琅禾费衍射 菲涅耳衍射是指当光源和观察屏，或两者之一离障碍物（衍射屏）的距离为有限远时，所发生的衍射现象。

6 · · * p S 菲涅耳衍射 菲涅耳衍射是指当光源和观察屏，或两者之一离障碍物（衍射屏）的距离为有限远时，所发生的衍射现象。
郑采星《大学物理》教案 菲涅耳衍射 光源  观察屏 衍射屏 菲涅耳衍射是指当光源和观察屏，或两者之一离障碍物（衍射屏）的距离为有限远时，所发生的衍射现象。 夫琅和费衍射指光源和观察屏离障碍物的距离均为无限远时，所发生的衍射现象。 p 观察屏 衍射屏 * S 光源 夫琅和费衍射

7 3. 惠更斯—菲涅耳原理 波传到的任何一点都是子波的波源，各子波在空间某点的相干叠加，就决定了该点波的强度。 惠更斯-菲涅耳原理的数学表示：
郑采星《大学物理》教案 惠更斯 菲涅耳 3. 惠更斯—菲涅耳原理 波传到的任何一点都是子波的波源，各子波在空间某点的相干叠加，就决定了该点波的强度。 ：倾斜因子 沿原波传播方向 的子波振幅最大 子波不能向后传播 惠更斯-菲涅耳原理的数学表示：

8 这个积分式原则上能解决一切衍射问题甚至一切传播问题。但由于波面形状的任意性使得积分难积，只有有限的情况下才能积分出来。
郑采星《大学物理》教案 这个积分式原则上能解决一切衍射问题甚至一切传播问题。但由于波面形状的任意性使得积分难积，只有有限的情况下才能积分出来。 积分计算相当复杂（超出了本课范围），下节将介绍菲涅耳提出的一种简便的分析方法——半波带法. 它在处理一些有对称性的问题时，既方便，物理图象又清晰。

9 · * §2 夫琅和费单缝衍射 夫琅和费衍射：障碍物距光源、屏均为无限远。 S f f  a  p A B δ 透镜不附加新的光程差 
郑采星《大学物理》教案 §2 夫琅和费单缝衍射 夫琅和费衍射：障碍物距光源、屏均为无限远。 * S f f  a  透镜L 透镜L p A B 缝平面 观察屏 δ 透镜不附加新的光程差  显然：入射光、衍射光平行光束。（透镜）

10 相对光强 波长 l 则各级衍射角越大, 中央明纹越宽. q a sin l 3 2 3 2 1 1 1 1 2 3 2 3 - - - -
郑采星《大学物理》教案 波长因素 相对光强 波长 缝宽一定,波长越长, l 550 nm 650 nm 450 nm 则各级衍射角越大, 中央明纹越宽. q a sin l 3 2 3 2 1 1 1 1 2 3 2 3 - - - - - -

11 1.衍射图样主要规律如下： (1) 中央亮纹最亮，其宽度是其他亮纹的两倍；其他亮纹的宽度相同，亮度逐渐下降。
郑采星《大学物理》教案 1.衍射图样主要规律如下： (1) 中央亮纹最亮，其宽度是其他亮纹的两倍；其他亮纹的宽度相同，亮度逐渐下降。 (2) 缝 a 越小，条纹越宽（即衍射越厉害）。 (3) 波长  越长，条纹越宽（即有色散现象).

12 A,B两条平行光线之间的光程差BC=asin. 当BC是/2的偶数倍，所有波带成对抵消，P点暗，
郑采星《大学物理》教案 2.衍射公式 A,B两条平行光线之间的光程差BC=asin. 作平行于AC的平面,使相 邻平面之间的距离等于入射光的半波长.（位相差） A B  a 如图把AB波阵面分成AA1，A1A2，A2B波带.  A1 两相邻波带对应点AA1中A1和 A1A2中A2，到达P点位相差为，光程差为/2。 A2 C 所以任何两个相邻波带所发出的光线在P点相互抵消. asin 当BC是/2的偶数倍，所有波带成对抵消，P点暗， 当BC是/2的奇数倍，所有波带成对抵消后留下一个波带，P点明。

13 郑采星《大学物理》教案 结论：

14 郑采星《大学物理》教案 3. 图象特点 0 f

15 郑采星《大学物理》教案 其余各级明纹的宽度, 通常看作是相邻两条暗纹之间的距离.

16 明纹是由一个半波带产生的,所以明纹强度随衍射级次的增加而逐渐减少，
郑采星《大学物理》教案 衍射级次越高,对应的角越大,BC=sin 也越大,单缝被截出的半波带数目越多,每个半波带的面积越小,其单独存在时在光屏上产生的光阵动越弱. 明纹是由一个半波带产生的,所以明纹强度随衍射级次的增加而逐渐减少，

17 5. 狭缝宽度对衍射图象的影响 a 时, 角很小,各级条纹集中在中央明纹附近,分辨不清, 单一明条纹几何光学。
郑采星《大学物理》教案 5. 狭缝宽度对衍射图象的影响 a 时, 角很小,各级条纹集中在中央明纹附近,分辨不清, 单一明条纹几何光学。 衍射现象不明显，可作几何光学处理；

18 解：两个第一级暗纹中心间的距离即为中央明纹宽度，对第一级暗条纹（k = 1)求出其衍射角
郑采星《大学物理》教案 例：水银灯发出的波长为546nm的绿色平行光，垂直入射于宽0.437mm的单缝，缝后放置一焦距D为40cm的透镜，试求在透镜焦面上出现的衍射条纹中央明纹的宽度。 解：两个第一级暗纹中心间的距离即为中央明纹宽度，对第一级暗条纹（k = 1)求出其衍射角 式中1很小 中央明纹的角宽度 透镜焦面上出现中央明纹的宽度 中央明纹的宽度与缝宽a成反比，单缝越窄，中央明纹越宽。

19 例：在夫琅和费单缝实验中，垂直入射的平行单色光波长为=605.8nm，缝宽a=0.3mm，透镜焦距f=1m。求：
郑采星《大学物理》教案 例：在夫琅和费单缝实验中，垂直入射的平行单色光波长为=605.8nm，缝宽a=0.3mm，透镜焦距f=1m。求： (1) 第二级明纹中心至中央明纹中心的距离； (2) 相应于第二级和第三级明纹，可将单缝分出多少个半波带， 每个半波带占据的宽度是多少？ 　解 (1)单缝衍射明纹的角位置由下式确定，

20 郑采星《大学物理》教案 干涉和衍射的区别和联系 根据惠更斯-菲涅耳原理，衍射就是衍射物所发光的波阵面上各子波在空间场点的相干叠加，所以衍射的本质就是干涉，其结果是引起光场强度的重新分布，形成稳定的图样。 干涉和衍射的区别主要体现在参与叠加的光束不同，干涉是有限光束的相干叠加，衍射是无穷多子波的相干叠加。

21 郑采星《大学物理》教案 §3 光栅衍射 由大量等宽，等间距的 平行狭缝所组成的光学元件。 光栅常数 d=a+b P o a b 

22 1.光栅公式 d p   (1) (k = 0,1,…) =(a+b)sin
郑采星《大学物理》教案 1.光栅公式 屏上出现衍射图象，实质：每个透光缝衍射（单缝衍射）的基础上，各透光缝之间相互干涉作用的总效果。 相邻两束光的光程差 d p 干涉加强   (1) (k = 0,1,…) 透光缝越多,条纹越明显. =(a+b)sin 缝宽a，刻痕宽度b，光栅常数：d=a+b

23 如果同一个 满足(1)式时,又满足: 每个狭缝各自的光（按单缝衍射）相消，谈不上缝与缝之间
郑采星《大学物理》教案 如果同一个 满足(1)式时,又满足: 每个狭缝各自的光（按单缝衍射）相消，谈不上缝与缝之间 的干涉，按(1)式应出现的明条纹，实际不出现缺级现象。

24 讨论题: 光栅衍射光强曲线 I N2I0单 I 单缝衍射的基础上，各透光缝之间相互干涉作用的总效果。 图7.9 光栅衍射光强曲线
郑采星《大学物理》教案 讨论题: 光栅衍射光强曲线 图7.9 光栅衍射光强曲线 I N2I0单 1 2 3 4 -1 -2 -3 -4 单缝衍射的基础上，各透光缝之间相互干涉作用的总效果。 光栅衍射光强曲线 I I0单 -2 -1 1 2 单缝衍射光强曲线 1 2 3 4 -1 -2 -3 -4 单缝衍射明纹强度随衍射级次的增加而逐渐减少。

25 o 2光栅衍射光强曲线 (振幅矢量法) X P点合振幅为零,各分振幅矢量组成闭合多边形。 明纹条件： （k = 0, 1, 2, 3…）
郑采星《大学物理》教案 2光栅衍射光强曲线 (振幅矢量法) 明纹条件： （k = 0, 1, 2, 3…） -- 光栅方程 设每个缝发的光在对应衍射角 方向的P点的光振动的振幅为Ep P 点为主极大时 N 暗纹条件： 由同频率、同方向振动合成的矢量多边形法则 X o 得： P点合振幅为零,各分振幅矢量组成闭合多边形。

26 暗纹条件： 又 由 (1),(2) 得 例：N = 4,有三个极小：   /2    3 /2 光强曲线
郑采星《大学物理》教案 暗纹条件： 又 由 (1),(2) 得 3 1 4 例：N = 4,有三个极小： 4 2 2 4 1 3 1   /2    3 /2 当△的值使各振幅矢量组成封闭多边形时，A =0,对应于暗纹。 /d -(/d) -2(/d) 2/d I I0 sin N = 4 光强曲线 /4d -(/4d) 相位差在0与2之间

27 特别注意：k级主极大左是kN-1，右kN+1级极小！
郑采星《大学物理》教案 /d -(/d) -2(/d) 2/d I I0 sin N = 4 光强曲线 /4d -(/4d) 教材（7.3.4）讨论 一般情况： 暗纹间距= 相邻主极大间有N－1个暗纹和N－2个次极大。 特别注意：k级主极大左是kN-1，右kN+1级极小！ 本例：如取k=1，左：kN-1=3，右kN+1=5级极小。

28 I N2 缺级公式 N2I0单 这里主极大缺±4,±8…级。 I0单 -2 -1 1 2
郑采星《大学物理》教案 I I0单 -2 -1 1 2 单缝衍射光强曲线 单缝衍射的基础上，各透光缝之间相互干涉作用的总效果。 单缝衍射明纹强度随衍射级次的增加而逐渐减少。 N2 sin2N/sin2 4 -8 -4 8 多光束干涉光强曲线 缺级公式 N2I0单 4 8 -4 -8 单缝衍射 轮廓线 光栅衍射 光强曲线 这里主极大缺±4,±8…级。

29 与单缝衍射的情况相比,光栅衍射明纹要明亮、尖锐得多；
郑采星《大学物理》教案 光栅谱线特点 与单缝衍射的情况相比,光栅衍射明纹要明亮、尖锐得多； 且明纹之间彼此也分得很开，形成明锐且清晰可辨的谱线。 单缝衍射：IA2 光栅衍射：I(NA)2 (光栅共有N 条缝),是单缝衍射明纹强度的N 2倍. 由于N通常很大,光栅衍射明纹强度也必然很大, 这样的明条纹称为主极大. 进一步的分析表明:在相邻两根主极大明条纹之间,还有N-2根很小的明条纹,称为次明纹,因其强度太小,实际上观察不到,而构成相邻主极大之间的背景暗区,所以明纹(主极大)之间彼此也分得很开，形成明锐且清晰可辨的谱线.

30 光栅光谱 2 4 1 3 3. 光栅光谱 复色光照射光栅时，谱线按波长向外侧依次分开排列，形成光栅光谱。 光栅分光镜
郑采星《大学物理》教案 3. 光栅光谱 复色光照射光栅时，谱线按波长向外侧依次分开排列，形成光栅光谱。 光栅分光镜 光栅光谱 2 4 1 3 对同级明纹，波长较长的光波衍射角较大。 白光或复色光入射，高级次光谱会相互重叠。

31 例：利用一个每厘米刻有4000条缝的光栅，在白光垂直照射下，可以产生多少完整的光谱？问哪一级光谱中的哪个波长的光开始与其他谱线重叠？
郑采星《大学物理》教案 例：利用一个每厘米刻有4000条缝的光栅，在白光垂直照射下，可以产生多少完整的光谱？问哪一级光谱中的哪个波长的光开始与其他谱线重叠？ 解: 根据光栅方程 对第k级光谱，角位置从k紫到k红，要产生完整的光谱，即要 求紫的第(k+1)级纹在红的第k级条纹之后，亦即 由 得 或 所以只有k=1才满足上式，所以只能产生一个完整的可见光谱，而第二级和第三级光谱即有重叠出现。

32 例：利用一个每厘米刻有4000条缝的光栅，在白光垂直照射下，可以产生多少完整的光谱？问哪一级光谱中的哪个波长的光开始与其他谱线重叠？
郑采星《大学物理》教案 例：利用一个每厘米刻有4000条缝的光栅，在白光垂直照射下，可以产生多少完整的光谱？问哪一级光谱中的哪个波长的光开始与其他谱线重叠？ 设第二级光谱中波长为'' 的光与第三级中紫光开始重叠，这样 光 色 波长 (nm)  红（Red） 620～760 橙（Orange） 592～620  黄（Yellow） 578～592  绿（Green） 500～578 青（Cyan） 464～500 蓝（Blue） 446～464 紫（Violet） 400～446  0级 1级 2级 -1级 -2级 3级 -3级

33 例：用每毫米刻有500条栅纹的光栅，观察钠光谱线（=589.3nm）, 问(1)平行光线垂直入射时；最多能看见第几级条纹？总共有多少
郑采星《大学物理》教案 例：用每毫米刻有500条栅纹的光栅，观察钠光谱线（=589.3nm）, 问(1)平行光线垂直入射时；最多能看见第几级条纹？总共有多少 条条纹？(2)由于钠光谱线实际上是1=589.0nm 及2=589.6nm 两 条谱线的平均波长，求在正入射时最高级条纹此双线分开的角距离 及在屏上分开的线距离。设光栅后透镜的焦距为2m. 解 (1)根据光栅方程 按题意知，光栅常数为 k 的可能最大值相应于 代入数值得 k只能取整数，故取k = 3, 即垂直入射时能看到第三级条纹。

34 设波长为及+d第k级的两条纹分开的角距离为dk
郑采星《大学物理》教案 (2)由于钠光谱线实际上是1=589.0nm 及2=589.6nm 两条谱线的平均波长，求在正入射时最高级条纹此双线分开的角距离及在屏上分开的线距离。设光栅后透镜的焦距为2m. 设波长为及+d第k级的两条纹分开的角距离为dk 对光栅公式两边取微分 光线正入射时，最大级次为第3级，相应的角位置3为 所以 钠双线分开的线距离

35 例: 波长为=632.8nm的平行单色光垂直入射到某光栅上， 设该光栅每毫米刻有500条刻痕，相邻刻痕间透光部分宽度
郑采星《大学物理》教案 例: 波长为=632.8nm的平行单色光垂直入射到某光栅上， 设该光栅每毫米刻有500条刻痕，相邻刻痕间透光部分宽度 为1000nm，求(1)光栅常数;(2)一共能观察到多少根明条纹? 解: 能观察到的光栅衍射条纹的最大衍射角应小于 将其代入光栅公式 k只能取整数 ，故能观察到的最高明条纹级数k = 3,

36 例:一衍射光栅,每厘米有400条透光缝,每条透光缝宽度为 a=110-5m,在光栅后放一焦距f=1m的凸透镜,现以=500nm的单
郑采星《大学物理》教案 例:一衍射光栅,每厘米有400条透光缝,每条透光缝宽度为 a=110-5m,在光栅后放一焦距f=1m的凸透镜,现以=500nm的单 色平行光垂直照射光栅,求(1)透光缝a的单缝衍射中央明条纹宽 度为多少?(2)在该宽度内,有几个光栅衍射主极大? 解:(1)由单缝衍射中央明条纹宽度公式, (2)在由单缝衍射第一级暗纹公式asin =,所确定的 内,按光栅衍射主极大的公式,即 两式联立 有5个光栅衍射主极大

37 特别注意：k级主极大左是kN-1，右kN+1级极小！
郑采星《大学物理》教案 4. *光栅的分辨本领 定义为： 光栅的分辨本领是指把波长靠得很近的两条谱线分辨的清楚的本领。  ——两条谱线的平均波长 表征光栅性能主要技术指标。  ——两条谱线的波长差 波长为+的第k级主极大的角位置为： 根据瑞利准则：要分辨k级光谱中波长为和+两条谱线。要满足波长+第k主级大恰好与波长的最邻近（kN+1）的极小相重合。 由暗纹条件： 波长为的第kN+1级极小的角位置为： 特别注意：k级主极大左是kN-1，右kN+1级极小！

38 (1)能分辨钠光谱的 5.890×10-7m和5.896×10-7m的第二级谱线； (2)第二级谱线衍射角  300;
郑采星《大学物理》教案 例：设计一光栅，要求： (1)能分辨钠光谱的 5.890×10-7m和5.896×10-7m的第二级谱线； (2)第二级谱线衍射角  300; (3)第三级谱线缺级。 解(1)按光栅的分辨本领 得 即必须有 (2)根据 由于  300，所以 (3)缺级公式 第三级谱线缺级 这样光栅的 N 、 a 、b 均被确定。

39 §4 光学仪器分辨本领 1. 夫琅禾费圆孔衍射 衍射图象： 明暗相间的同心圆。 中央亮斑称爱里斑: 占总入射光强的84%。
郑采星《大学物理》教案 §4 光学仪器分辨本领 1. 夫琅禾费圆孔衍射 衍射图象： 明暗相间的同心圆。 中央亮斑称爱里斑: 占总入射光强的84%。 为半角宽度；0.61/R

40 2. 光学仪器的分辩本领 在光学成象问题中，有两种讨论方法： 几何光学 : (经透镜) 物点  象点 物(物点集合)  象(象点集合)
郑采星《大学物理》教案 2. 光学仪器的分辩本领 在光学成象问题中，有两种讨论方法： 几何光学 : 物点  象点 物(物点集合)  象(象点集合) (经透镜) 波动光学 : 物点  象斑 物(物点集合)  象(象斑集合) (经透镜) 距离很近的两个物点的象斑有可能 重叠，从而分辨不清。

41 郑采星《大学物理》教案 The diffraction pattern from a single, small circular aperture is identical to the diffraction pattern of a star (or point source) The three pictures above represent the diffraction pattern of two point sources. In the picture 1, it is possible to distinguish between the two point sources. The remaining two pictures show when there is two much overlap for the two point sources to be distinguished.

42 规定：第一个中央亮斑中心最亮处刚好与另一个最暗处重合。——恰好能分辨。
郑采星《大学物理》教案 近 远 规定：第一个中央亮斑中心最亮处刚好与另一个最暗处重合。——恰好能分辨。

43 郑采星《大学物理》教案 瑞利给出恰可分辨两个物点的判据： 可分辨 100% 73.6% 恰可分辨 不可分辨

44 郑采星《大学物理》教案 例：在通常的明亮环境中，人眼瞳孔的直径约为3 mm，问人眼的最小分辨角是多大？如果纱窗上两根细丝之间的距离 l=2.0mm，问离纱窗多远处人眼恰能分辨清楚两根细丝？ 解:以视觉感受最灵敏的黄绿光来讨论， 其波长=550nm，人眼最小分辨角 设人离纱窗距离为S，则 如果恰能分辨

45 假设可见光波段不是在400nm-760nm，而是在毫米波段，而人眼睛瞳孔仍保持在3mm左右，设想人们看到的外部世界是什么景象？
郑采星《大学物理》教案 随堂小议 假设可见光波段不是在400nm-760nm，而是在毫米波段，而人眼睛瞳孔仍保持在3mm左右，设想人们看到的外部世界是什么景象？ 讨论 在我们的生活的世界，可见光波长的大小和人眼瞳孔的孔径配合得是非常巧妙的，“天然地”满足D的条件，物体在视网膜上成像时就可以不考虑瞳孔的衍射，而认为光线是直线传播，那么物体上的任一物点通过眼睛的水晶体成像到视网膜上的像也是一个点，我们就可以清楚地分辨眼前的景物了。 而如果可见光的波长也变成毫米量级，则波长与瞳孔孔径大小可比，每个物点在视网膜上的像将不是一个点，而是一个很大的衍射斑，以至于无法把它们分辨出来，人们看不到目前所看到的物体形状了，而是一片模糊的景象。

46 伦琴大为震惊，他一把抓过桌上的火柴，嚓的一声划亮。原来离工作台近一米远的地方立着一个亚铂氰化钡小屏，荧光是从这里发出的。
郑采星《大学物理》教案 世纪之交, 科学的标志 十九世纪末二十世纪处，这其间科学发现高峰迭起，科学家也历经磨难，与天斗、与地斗、与人斗，其乐无穷。在这两个世纪相交之时，科学的标志是甚么呢？说来有趣，竟是一丝亮光，如萤火虫那样在黑夜中一闪，便迎来了一个新纪元。 1895年11月8日，星期五，这天下午，德国维尔茨堡大学五十岁的伦琴像平时一样，正在实验室黑屋子里专心做实验。他用放电管做放电实验。出现了神秘的荧光，随着感应圈的起伏放电，忽如夜空深处飘来一小团淡绿色的云朵，在躲躲闪闪地运动。 伦琴大为震惊，他一把抓过桌上的火柴，嚓的一声划亮。原来离工作台近一米远的地方立着一个亚铂氰化钡小屏，荧光是从这里发出的。

47 一连几个星期，伦琴突然失踪，课堂上、校园里都找不见他，终日将自己关在实验室里。
郑采星《大学物理》教案 阴极射线绝不能穿过数厘米以上的空气，怎么能使这面在将近一米外的光屏闪光呢？莫非是一种未发现的新射线吗？他兴奋地托起荧光屏，一前一后地挪动位置，可是那一丝绿光总不会逝去。看来这种新射线的穿透能力极强，与距离没有多大关系。那末除了空气外它能不能穿透其他物质呢？ 伦琴抽出一张扑克牌，挡住射线，荧光屏上照样出现亮光。他又换了一本书，荧光屏虽不像刚才那样亮，但照样发光。他又换了一张污铝片，效果和一本厚书一样。他再换一张薄铅片，却没有了亮光，—— 铅竟能截断射线。 一连几个星期，伦琴突然失踪，课堂上、校园里都找不见他，终日将自己关在实验室里。 别人可以不管，夫人贝尔塔可不能不问。贝尔塔一是担心他的身体，二是出于好奇。这天估计伦琴已开始工作，她便偷偷地溜进实验室里。

48 伦琴说：“退”，她就向后退一步；说“停”，她就停下来等待他观察。这样越退越远，贝尔塔已完全被黑暗所吞没，伦琴眼里只留下一方荧屏的闪亮。
郑采星《大学物理》教案 正好这时伦琴高兴，他并没有责备贝尔塔私闯实验室， “亲爱的，来得正好，请帮个忙。你双手捧着这个小荧光屏向后慢慢退去，我来观察，看随着距离的远近荧光的亮度有甚么变化。” 伦琴说：“退”，她就向后退一步；说“停”，她就停下来等待他观察。这样越退越远，贝尔塔已完全被黑暗所吞没，伦琴眼里只留下一方荧屏的闪亮。 伦琴正看得入神，忽听暗处贝尔塔“呀”地一声尖叫，接着便是眶当一声，荧屏跌落在地。 伦琴忙将电灯打开，只见贝尔塔，双手前伸，两目痴睁睁的说：“手，刚才我看见了我的手”。“你这手不是好好的吗？” “不，它又变回来了，刚才太可怕了，我这两只手只剩下几根光骨头” 。

49 1896年1月5日，维也纳《新闻报》就在头版以《耸人听闻的发现》为题，在全世界第一次发表了这条独家新闻。
郑采星《大学物理》教案 伦琴熄灭灯，又重新立起一块荧光屏，这次他将自己的手伸在屏上，果然显出五根手骨的影子。然后他又取出一个装有照相底板的暗盒，请贝尔塔将一只手平放在上面，再用放电管对准，这样照射了十五分钟。底片在显影液里捞出来了，手部的骨骼清晰可见，连无名指上那颗结婚戒指都清清楚楚，这是因为戒指完全挡住了射线。 在1895年的最后几天，伦琴将这项研究成果整理成一篇论文《一种新的射线，初步报告》，给了维尔茨堡物理学医学学会。同时又把报告的副本和几张X射线照片邮寄给他的几位物理学家朋友。 1896年1月5日，维也纳《新闻报》就在头版以《耸人听闻的发现》为题，在全世界第一次发表了这条独家新闻。

50 由于未知这种射线的实质（或本性），将它称为 X 射线。
郑采星《大学物理》教案 §5 X 射线的衍射 1895年，德国物理学家伦琴在研究阴极射线管的过程中，发现了一种穿透力很强的射线。 伦琴 + 高压电源 金属靶 电子束 高能 X 射 线 W . K . Rontgen (1845~1923) 由于未知这种射线的实质（或本性），将它称为 X 射线。 1901年获首届诺贝尔 物理学奖

51 郑采星《大学物理》教案 X 射线发现17年后，于1912年，德国物理学家劳厄找到了X 射线具有波动本性的最有力的实验证据： 劳厄 发现并记录了X射线通过晶体时发生的衍射现象。 由此，X射线被证实是一种频率很高（波长很短）的电磁波。 在电磁波谱中，X射线的波长范围约为0.005 nm到10 nm，相当于可见光波长的10万分之一到50分之一 。 M . von Raue (1879~1960) 1914年获诺贝尔物理学奖

52 + 劳厄的X射线衍射实验原理图 晶体 （硫化铜） 记录干板 X射线 衍射斑纹（劳 厄 斑）
郑采星《大学物理》教案 劳厄的X射线衍射实验原理图 + 晶体 X射线 （硫化铜） 记录干板 衍射斑纹（劳 厄 斑） 晶体中有规则排列的原子，可看作一个立体的光栅。原子的线度和间距大约为 m 数量级，根据前述可见光的光栅衍射基本原理推断，只要入射X射线的波长与此数量级相当或更小些，就可能获得衍射现象。

53 小布喇格当年25岁，是历届诺贝尔奖最年轻的得主。
郑采星《大学物理》教案 1912年，英国物理学家布喇格父子提出X射线在晶体上衍射的一种简明的理论解释 —— 布喇格定律，又称布喇格条件。 亨 布 喇 格 W . H . Bragg (1862~1942) W . L . Bragg (1890~1971) 劳 布 喇 格 1915年布喇格父子获诺贝尔物理学奖， 小布喇格当年25岁，是历届诺贝尔奖最年轻的得主。

54 郑采星《大学物理》教案 晶体结构中的三维空间点阵 氯化钠晶体 氯离子 钠离子 Cl ＋ Na

55 X 射 线 原子或离子中的电子在外场作用下做受迫振动。
郑采星《大学物理》教案 X 射 线 原子或离子中的电子在外场作用下做受迫振动。 晶体点阵中的每一阵点可看作一个新的波源，向外辐射与入射的X射线同频率的电磁波，称为散射波。 晶体中的 原子或离子 点阵的散射波

56 郑采星《大学物理》教案 X 射 线 晶体点阵的散射波可以相互干涉。 包括 面中点阵 散射波干涉 和 面间点阵 散射波干涉 散射波干涉

57 干涉结果总是在镜面反射方向上出现最大光强
郑采星《大学物理》教案 零级衍射谱 任一平面上的点阵散射波的干涉 入射 X射线 镜面反射方向 平面法线 i 入射角 q 掠射角 任一平面上的点阵 干涉结果总是在镜面反射方向上出现最大光强 称为该平面的零级衍射谱

58 i q q ； ， 任一平面上的点阵散射波的干涉 干涉结果总是在镜面反射方向上出现最大光强 称为该平面的零级衍射谱 用图示法作简易证明
郑采星《大学物理》教案 任一平面上的点阵散射波的干涉 用图示法作简易证明 零级谱证明 入射 X射线 任一平面 上的点阵 入射 X射线 平面法线 镜面反射方向 镜面反射方向 Z X Y 平面法线 A i 入射角 B C D q 掠射角 q 任一平面上的点阵 B A ； C A D ， C A 干涉结果总是在镜面反射方向上出现最大光强 称为该平面的零级衍射谱 光程相等 即光程差为零 干涉得最大光强

59 郑采星《大学物理》教案 面间点阵散射波的干涉 面1 面2 面3 … 作截面分析

60 l i q d A C 面间点阵散射波的干涉 X射线 求出相邻晶面距离为 d 的两反射光相长干涉条件 入射角 掠射角 层间两反射光的光程差
郑采星《大学物理》教案 l X射线 q A B C i d 入射角 掠射角 求出相邻晶面距离为 d 的两反射光相长干涉条件 层间两反射光的光程差 面间点阵散射波的干涉 布喇格定律 相长干涉得亮点的条件 或布喇格条件

61 d 1 3 2 公式应用 根据晶体中原子有规则的排列，沿不同的方向，可划分出不同间距 d 的晶面。
郑采星《大学物理》教案 1 d 2 3 根据晶体中原子有规则的排列，沿不同的方向，可划分出不同间距 d 的晶面。 对任何一种方向的晶面，只要满足布喇格公式，则在该晶面的反射方向上，将会发生散射光的相长干涉。 根据布喇格公式 若已知晶体结构，可通过测 求入射X射线的波长及波谱。 若已入射X射线波长，可通过测 求晶面间距及晶体结构。 公式应用

62 衍射图样举例 郑采星《大学物理》教案 NaCl 单晶的X射线衍射斑点 石英 (SiO2) 的X射线衍射斑点 A Bragg diffraction pattern produced by scattering light from a single oriented BCC colloidal （胶状的,胶质的）crystal is shown to the top.

63 X射线的应用 X射线的应用不仅开创了研究晶体结构的新领域，而且用它可以作光谱分析，在科学研究和工程技术上有着广泛的应用。
郑采星《大学物理》教案 X射线的应用 X射线的应用不仅开创了研究晶体结构的新领域，而且用它可以作光谱分析，在科学研究和工程技术上有着广泛的应用。 在医学和分子生物学领域也不断有新的突破。1953年英国的威尔金斯、沃森和克里克利用X 射线的结构分析得到了遗传基因脱氧核糖核酸(DNA)的双螺旋结构，荣获了1962年度诺贝尔生物和医学奖。