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◆ 第7節 氣體動力論 一、氣體動力論 二、氣體動力論與氣體壓力 三、氣體分子的平均動能與溫度 四、單原子理想氣體的總動能與內能

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1 ◆ 第7節 氣體動力論 一、氣體動力論 二、氣體動力論與氣體壓力 三、氣體分子的平均動能與溫度 四、單原子理想氣體的總動能與內能
五、方均根速率 六、理想氣體的混合 七、熱力學第一定律 範例 1 範例 2 範例 3 範例 4 範例 5 範例 6 範例 7 範例 8 範例 9 範例10 1

2 一、氣體動力論 1.氣體動力論(kinetic theory of gas)所做的,就是從微觀的原子出發,配合我們所熟悉的牛頓力學,來解釋壓力、溫度、熱量等巨觀量。如此一來,由於用牛頓力學就可以推導出熱學的定律,所以在邏輯上,熱學變成是力學的一個分支,這是物理很重要的一個進展。

3 2.空氣是由許多很小的、不停運動的粒子所組成,這些粒子可以是原子或分子(這裡統稱分子),它們會不斷撞擊器壁而產生壓力,如右圖所示。

4 二、氣體動力論與氣體壓力 為了簡化分析,在這裡我們假設氣體為理想氣體,並以微觀的角度來解釋壓力。考慮一個正方形的密閉容器,邊長為 l,體積V=l3,容器內裝有N個質量m而不停地進行無規運動的理想氣體分子,如下頁圖(b)所示。我們先分析單一分子的運動,計算它對右側器壁所造成的壓力。設氣體中有某一分子以v的速度撞向器壁,其速度可分解成vx、vy、vz三個分量。當一個分子撞擊器壁中的yz平面時,由於器壁的表面光滑及碰撞為完全彈性碰撞,故其vy及vz分量不變,但vx在碰撞後即變成- vx ,如下頁圖(c)所示。

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6 1.一個分子與器壁每碰撞 一次其動量變化為 2.一個氣體分子連續碰撞yz 面兩次所需的時間為 6

7 3.故yz面施於一個分子之平均作用力為 而一個分子作用於yz面之平均作用力為 7

8 4.設容器中有 N 個分子,各分子在 x 方向的速度為
vx1、vx2、vx3…..vxN,則施予yz面的總力即為 5.故每單位面積所受 N 個分子之力(即壓力)為

9 6.因第 i 個分子的速度平方值 故所有分子速度平方的平均值為 9

10 7.由於分子的數目 N 極大,且屬於自由運動,所以分 子之運動並不偏於某一方向,故 v 指向各方向的機 會均等,即
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11 ◎碰撞頻率

12 三、氣體分子的平均動能與溫度 上述兩個公式若所使用的單位相同,則兩式應是相等的

13 1.上式即為一個氣體分子的質心平均動能的公式,此式在物理學的重要意義為:
(1)在熱力平衡狀態下,一個氣體分子的質心平均動能與絕對溫度成正比,即溫度為氣體分子質心平均動能的量度。 講義第45頁 (2)即使是分子量不同的理想氣體,只要溫度相同,每個氣體分子的質心平均動能均相同。

14 2. 式中 ,稱為波茲曼常數,是一個分子的氣體常數。 a理想氣體方程式可改寫為 講義第45頁

15 四、單原子理想氣體的總動能與內能 2.氣體內部全體分子的 與分子間的 的總和,稱為氣體的內能,此項能量不包含原子內與原子核內的能量。 動能
2.氣體內部全體分子的 與分子間的 的總和,稱為氣體的內能,此項能量不包含原子內與原子核內的能量。 動能 位能

16 3.若我們僅考慮單原子理想氣體,因理想氣體分子間沒有作用力存在,無分子間位能,故單原子分子理想氣體的內能即為其總動能
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17 五、方均根速率 上式中,m為一個分子的質量;M為1莫耳分子的質量(數值等於分子量);N0為亞佛加厥常數,另外,我們定義 ,稱為方均根速率(root-mean-square-speed,即先平方、再平均、再開根號)。

18 (注意:上式中,m的單位為 ,M的單位為 )。 公斤
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19 某系統有5個質點,速率分別為1公尺/秒、2公尺/秒、3公尺/秒、4公尺/秒、5公尺/秒,則其方均根速率

20 星際間之氫氣溫度為3K,則氫原子在此溫度下的方均根速率

21 ◎氣體巨觀物理量與微觀物理量的比較 巨觀 微觀 兩者 關係 使用時機 描述以「莫耳」為單位的氣體行為時 描述以「分子」為單位的氣體行為時 理想氣體方程式 PV = nRT PV = NkT 氣體數目 n (莫耳) N (分子數)

22 巨觀 微觀 兩者 關係 理想氣體常數 質量 方均根 速率 M (分子量) m (一個分子的質量)

23 巨觀 微觀 兩者 關係 氣體的質心平均動能 氣體的總動能

24 1 質心動能 已知太陽的表面溫度為6000K,則 (1)接近太陽表面的氫分子之質心平均動能約為 莫 耳。
範例1 已知太陽的表面溫度為6000K,則 (1)接近太陽表面的氫分子之質心平均動能約為 莫 耳。 (2)設鄰近太陽表面的壓力為2.50×10-3大氣壓,則太陽 表面處的氫氣之分子密度為 個/公尺3。

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27 2 氣體質心動能的應用 範例2 在地球表面,若空氣平均一個分子的重量為5.0×10-25牛頓,地球的半徑為6.4×106公尺,則空氣分子要逃離地球表面時,地球表面的溫度至少應為 【72日大】

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30 3 氣體分子的總動能 (1)當溫度為300K時,在一靜止的容器內有2.00莫耳 的氦氣,其氣體分子的總動能約為 焦耳。
範例3 (1)當溫度為300K時,在一靜止的容器內有2.00莫耳 的氦氣,其氣體分子的總動能約為 焦耳。 (2)有一密閉容器內裝有氦氣的理想氣體,其壓力為 5.00大氣壓、體積為2.00公升、溫度為300K,則 容器內氣體總動能約為 焦耳。

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32 4 方均根速率 範例4 一圓形氦氣球,直徑1公尺、溫度27℃、壓力為一大氣壓。若有一氦分子以方均根速率橫過此氣球直徑,所需的時間約為 秒。【81日大】

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34 5 密度與方均根速率 範例5 某理想氣體壓力為P,絕對溫度為T,密度為ρ,則該氣體分子的方均根速率為 。

35 六、理想氣體的混合 1. 不起化學反應的理想氣體混合時,遵 守 與 守恆。 莫耳數(分子數) 能量
守  與   守恆。 莫耳數(分子數) 能量 2.設兩氣體混合前、後的條件如下圖所示,則混合後:

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38 6 氣體的混合--莫耳數 範例6 兩同體積之氣室以一體積可以忽略之細管相連通,兩氣室內含有一大氣壓,27℃之氦氣。若將其中一氣室加溫至127℃,另一氣室降溫至-73℃,則氣室中氦氣之最終壓力為 大氣壓。【88日大】

39 1.設兩室的體積均為V,原來各有n莫耳的氣體,溫度變化且平衡後,兩室的壓力相等,設皆為P。兩室所含氣體的莫耳數不同,設各為n1、n2,如上圖所示。

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42 7 氣體的混合--溫度 範例7 兩個絕熱容器內裝有相同的理想氣體,壓力相等,其中一個容器的體積為V,溫度為150K,另一個容器的體積為2V,溫度為450K。若使這兩個容器互相連通,則熱平衡時氣體的溫度為 (A)200K (B)270K (C)300K (D)350K (E)375K。【82日大】

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44 8 氣體的混合--壓力 範例8 在室溫時,甲容器體積為V,內有氦氣,壓力為 2P,乙容器體積為 ,內有氦氣,壓力為P。把乙容器之氦氣全部加到甲容器內,若氦氣可視為理想氣體,並假設溫度不變,則甲容器內之氦氣壓力變為 P 的 倍。【83日大】

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46 9 氣體的混合--速率 範例9 溫度各為 T1 K、T2 K 和T3 K的同種單原子理想氣體,其分子方均根速率分別為v1 、v2和v3 。設氣體分子的質量為m,今從三種溫度的氣體中各取相同的分子數 N 加以混合,當溫度達到平衡時,分子方均根速率等於 。

47 設平衡時的方均根速率為v,由能量守恆可得

48 七、熱力學第一定律 1.熱力學第一定律 若自外界輸入ΔQ的熱能到系統中,此熱能一部分使系統對外作功ΔW,剩下的部分則儲存於系統內部,使得系統的內能增加ΔU,這就是熱力學第一定律。其數學表示法為 。

49 2.定壓加熱過程(僅討論單原子理想氣體) (1)如右圖所示,在體積為 V 的絕熱系統中,裝有 壓力為 P、溫度為 T 的 n 莫耳的單原子理想氣 體。若自外界輸入ΔQ 的熱能到系統中,使氣 體溫度升高ΔT,同時氣 體對截面積為 A 的自由 活塞作功,使其右移Δ 的距離(氣體體積增加 ΔV)。 49

50 (2)若膨脹過程中,氣體作功ΔW,活塞內外的壓力均保持定值P
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53 3.定容加熱過程 如果系統自外界吸收了ΔQ 的熱能,但系統的 體積卻沒有變化,即ΔV=0,則氣體作功 ΔW= 。
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54 ◎ P-V 圖面積的意義 如圖所示,P-V 圖線與V 軸所圍成的面積 =氣體對外所作的功ΔW。

55 10 熱力學第一定律 範例10 依照氣體動力論,在絕對溫度為 T 時,理想氣體分子的平均移動動能為 kT,k為波茲曼常數。設絕對溫度為 T 時,在裝有活塞的密閉氣室內,有 N 個某種單原子的理想氣體分子,加熱使氣溫增加ΔT,而維持氣室內氣壓不變,則下列敘述哪一項正確? (A)所加的熱能大於 kNΔT (B)所加的熱能等於 kNΔT  (C)所加的熱能小於 kNΔT (D)所加的熱能等於 kNT。【97學測】

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57 CHAPTER 1 熱學 NEXT 實驗1 金屬的比熱 57


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