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移動的電荷在周圍產生磁場,磁場對當地的移動電荷施磁力!
磁場對移動電荷施磁力! B Q q 移動的電荷(電流)產生磁場
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長直導線電流周圍的磁場
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這是漩渦狀場線(封閉曲線)! 電場線不能呈漩渦狀,但典型的磁場卻呈漩渦狀!
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長直電流是由一連串運動的電荷組成 如此可以大致猜出一個運動電荷的磁場 磁場的方向,與速度,及電荷與測量位置的位移 r 皆垂直
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一小段電流所產生的磁場向量正比於
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電流在周圍產生磁場 Biot-Savart Law 磁學中的庫倫定律
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測量長直導線周圍的磁場與距離一次方成反比!
Jean-Baptiste Biot Felix Savart ( ) 測量長直導線周圍的磁場與距離一次方成反比!
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長直導線電流所產生磁場
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長直導線電流所產生磁場-大小 長直導線電流周圍的磁場與距離一次方成反比!
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長直導線磁場的方向
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方向:安培右手定則 大小:
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這是漩渦狀場線! 電場線不能呈漩渦狀,但典型的磁場卻呈漩渦狀! 我們能不能為磁場找一個如高斯定律一樣的定律, 連接磁場與產生磁場的源頭電流,
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如果我們要為磁場找一個如高斯定律一樣的定律,
連接磁場與產生場的源頭電流,我們必須用線積分來挑出漩渦狀的場! 導線周圍的磁力線是漩渦狀,那取一條沿著該漩渦的路徑: 這個積分會挑選出漩渦狀的場線!
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取一條沿著漩渦,以導線為圓心的的圓形路徑,
沿著整個路徑磁場都與路徑同向,而且磁場大小是一個常數: 線積分與封閉圓路徑的大小無關! 線積分與產生磁場的電流成正比!
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任意包圍此電流的任一封閉曲線 線積分與產生磁場的電流成正比!
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任意不包圍此電流的封閉曲線 線積分為零!此曲線所包圍的電流為零。
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當有一條以上電流通過時,個別的磁場可以疊加,
對任一封閉曲線,磁場的線積分正比於該曲線所包圍的總電流(電流疊加): 安培定律 靜磁學裡的高斯定律
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對任一包圍 q 的高斯面:
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這個定理不只適用於長直導線電流,任何形狀的電流都適用
對任一封閉曲線,磁場的線積分正比於該曲線所包圍的總電流: 安培定律
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電流甚至可以是連續的,而且此封閉曲線不一定要在一個平面上:
對任一封閉曲線,磁場的線積分正比於,通過以該曲線為邊界的曲面的總電流:
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對任一封閉曲線,磁場的線積分正比於,通過以該曲線為邊界的曲面的總電流:
以該曲線為邊界的曲面有無限多個。 因為電荷守恆,通過這些平面的電流正好都相等! 所以選任何一個來算總電流都一樣!
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考慮一個無限小的正方形路徑,在x-y平面上。
梯度向量與磁場向量的外積稱為旋度向量
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靜電場的線積分為零,這個定律可以寫成微分形式:
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我們從正方形路徑所包圍的平面的性質來算正方形路徑上的線積分
這樣的邊界曲線與曲面的聯繫可以推廣到任意封閉曲線: 一任意封閉曲線可以分解為無限多無限小正方形的組合 加總所有正方形線積分 鄰近正方形的接觸邊的線積分因路徑方向相反,故互相抵消,左式只剩最外圍 數學的Stokes Theorem 右式中的曲面可以是任何一個以該路徑為邊界的曲面
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右式中的曲面可以是任何一個以該路徑為邊界的曲面
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接下來可以推導安培定律的微分形式! 電流與面積成正比。 電流密度:單位面積的電流,為空間的區域性質。 定電荷流動的方向為電流密度的方向 如果討論的平面不是垂直於電荷流向, 電流即是電流密度對該平面的通量!
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電流也可以是連續的,在不同位置電荷流動的方向可以不一樣,
電流密度是位置的函數 將曲面切成一個一個的無限小平面, 在每一小片平面上,電流都是電流密度對該平面的通量! 加總後,通過曲面的總電流就是電流密度對該曲面的總通量
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將積分形式的安培定律運用於上述的小正方形:
安培定律的微分形式!
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若假設安培定律的微分形式, 代入數學的Stokes’ Law 可以得到安培定律的積分形式, 安培定律的積分形式與微分形式是等價的。
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安培定律 對空間任一封閉曲線(安培圈)作磁場的線積分,考慮通過以此安培圈為邊界之任一曲面之電流,此積分與該電流永遠成正比。
這個定律決定了電流是磁場的基本來源,而且產生的磁場是漩渦狀的!
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如同高斯定律決定了電荷是電場的基本來源,而且產生的電場是放射狀,
不是漩渦狀!
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磁場不是放射狀!沒有磁荷,因此沒有起點沒有沒點,磁力線永遠守恆!
對任一封閉高斯面,磁通量:進出的淨磁力線數目必定為零!
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若高斯面切過磁鐵,切過處會有一個相反磁極出現!
磁場無磁荷! 對於磁鐵產生的磁場也對! S 若高斯面切過磁鐵,切過處會有一個相反磁極出現!
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靜電磁學的Maxwell Equations
我們得到兩個有關磁場的方程式: 電流是磁場的基本來源,而且產生的磁場是漩渦狀的,不是放射狀的。 電荷是電場的基本來源,而且產生的磁場是放射狀的,不是漩渦狀的。 靜電磁學的Maxwell Equations
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長粗電流導線的磁場。 線外 線內
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Solenoid 螺線管
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平面電流板的磁場
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圓形電流迴路(磁偶極)
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圓形電流迴路(磁偶極)的磁力線與磁鐵相似!
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螺線管是許多圓形迴路 Coil 的組合
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安培提出磁鐵為一群封閉迴路組成 磁鐵即可以視為一個總和的封閉迴路(磁偶極)! 所以磁鐵切開後,就依舊是封閉迴路的群組(原來群組的子群) 每一個群還是有南北極!
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圓形迴路的磁場 在軸上的 一個點 當
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圓形迴路的磁場 在軸上的 一個點 B 隨距離的三次方成反比 磁場只和磁偶極矩 μ 有關
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電偶極 Electric Dipole E 隨距離的三次方成反比 電場只和電偶極矩有關 磁偶極的磁場與電偶及的電場幾乎一樣!
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圓形迴路的磁場 B 隨距離的三次方成反比 磁場只和磁偶極矩 μ 有關 一個封閉迴路稱為磁偶極 Magnetic Dipole 磁偶極的性質由磁偶極矩 Dipole Moment決定 此式不只適用於圓形迴路
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磁偶極在均勻磁場中所受的磁效應 受力為零 所受力矩只由磁偶極矩向量決定。
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在均勻電場中的電偶極 受力為零 力作用點不同,力矩不為零: 磁偶極在磁場中的效應與電偶及在電場中一模一樣!
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此式適用於任何形狀的迴路 磁偶極矩可以疊加
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力矩會推動磁偶極至平行磁場的方向!
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磁鐵是一個由許多磁偶極組成的磁偶極 磁偶極矩由南極指向北極! 在磁場中,磁偶極會與磁場同向!
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我們也可以用位能來討論 類似的位能對磁偶極也是對的! 磁偶極會傾向旋轉至磁偶極矩與磁場同向
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磁偶極在磁場中的受力矩 磁偶極在磁場中的能量 力矩傾向使磁偶極旋轉至與磁場同向
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在不均勻磁場中,合力不為零,力的方向傾向使能量 U 降低
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電磁效應就消失
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旋轉的帶電粒子所產生之磁偶極 磁偶極矩與角動量成正比
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角動量大小 L2 及 z 方向角動量 Lz 同時有確定值
而測量的結果是量子化的! 角動量量子化,因此磁偶極矩也是量子化!
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安培提出磁鐵為一群封閉迴路組成, 磁鐵即可以視為一個總和的磁偶極! 這個磁偶極就來自於原子中電子的旋轉角動量!
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物質中本來就有許多磁鐵(磁偶極) 外加磁場可能使磁偶極排列同向(磁化)
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磁場中的原子能量與角動量有關 加上一 z 方向磁場,觀察原子光譜,即可測角動量
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Zeeman Effect
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帶電粒子自旋也會形成的磁偶極
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NMR 核磁共振 氫原子核(質子)的自旋 s =1/2 放出的光子大約在無線電波的頻率範圍
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NMR 核磁共振 氫原子核所受磁場會被周圍原子輕微改變 能階差也會被周圍原子輕微改變 測放出的微波頻率可了解氫原子周圍的環境。
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