第六章 蒸汽动力循环与制冷循环 6.1蒸汽动力循环 6.2节流膨胀与作外功的绝热膨胀 6.3制冷循环 6.4深冷循环（气体液化循环）

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1 第六章 蒸汽动力循环与制冷循环 6.1蒸汽动力循环 6.2节流膨胀与作外功的绝热膨胀 6.3制冷循环 6.4深冷循环（气体液化循环）

2 6.1 蒸汽动力循环 一. 蒸汽动力循环为正向卡诺循环 二. 蒸汽动力循环 蒸汽动力循环的主要设备有： 透平机（汽轮机） 冷凝器 水泵
6.1 蒸汽动力循环 一. 蒸汽动力循环为正向卡诺循环 二. 蒸汽动力循环     1. 工作原理及T-S图 蒸汽动力循环的主要设备有： 透平机（汽轮机） 冷凝器 水泵 锅炉、过热器等组成 工作介质一般为水

3 P1T1的高压高温蒸汽进入气轮机等熵膨胀到状态2，同时对外做功，2点状态为乏汽从汽轮机流出后进入冷凝器，乏汽在冷凝器中放出汽化潜热而变为该压力下的饱和水，放出的热量由冷却水带走，达到状态3，饱和水经水泵升压到P1进入锅炉，在锅炉吸收热量，使工质变化到状态1，完成一个循环。 1 气轮机 2 冷凝器 锅炉 3 4 水泵

4 T-S图 问题在于： （1）湿蒸汽对汽轮机和水泵有浸蚀作用，汽轮机带水量不得超过10%，水泵不能带入蒸汽进泵；
（2）绝热可逆过程实际上难以实现。 第一个具有实际意义的蒸汽动力循环是郎肯循环。 T-S图 T QH 1 4 T吸 Ws T放 3 2 QL S

5 2. 郎肯循环 郎肯循环也是由四个步骤组成，与卡诺循环不同表现在 卡诺循环：湿蒸汽 （1）工质进汽轮机状态不同 郎肯循环：干蒸汽
2. 郎肯循环 郎肯循环也是由四个步骤组成，与卡诺循环不同表现在 卡诺循环：湿蒸汽 （1）工质进汽轮机状态不同 郎肯循环：干蒸汽 卡诺循环：等熵过程 （2）膨胀过程不同 郎肯循环：不可逆绝热过程 卡诺循环：气液共存 （3）工质出冷凝器状态不同 郎肯循环：饱和水 （4）压缩过程不同 卡诺循环：等熵过程 郎肯循环：不可逆绝热过程，若忽略掉工作介质水的摩擦与散热，可简化为可逆过程。 （5）工作介质吸热过程不同 卡诺循环：等温过程 郎肯循环：不可逆吸热过程，沿着等压线变化

6 水 1—2’ 对应于汽轮机 2’—3 冷凝器进行，在冷凝器里冷却水把工作介质的热量带走使其由气体转变为液体。 3—4    水泵中进行 4—1 锅炉进行，水在锅炉中恒压加热。 T 1 4 3 2 2’ S

7 3. 郎肯循环过程的热力学计算 (1) 工作介质在锅炉中吸热量 kJ/kg (2) 工作介质在冷凝器中排放的热量 kJ/kg （理想）
(3) 汽轮机工作介质的单位产功量 kJ/kg （理想） ∵ ∴

8   (4) 水泵中工作介质的单位耗功量   kJ/kg 由于液态水的不可压缩性，水泵中工作介质耗功量可按下列式近似计算 (5) 热效率 定义：锅炉中所提供的热量中转化为净功的量 数学式：

9 4. 应用举例 [P 例6-1～6-2]例6-1自看 例6-2 某核动力循环如图所示，锅炉从温度为320℃ 的核反应堆吸入热量Q1产生压力为7MPa、温度为360 ℃ 的过热蒸汽（点1），过热蒸汽经汽轮机膨胀做功后于0.008MPa压力下排出（点2），乏气在冷凝器中向环境温度 t0=20 ℃ 下进行定压放热变为饱和水（点3），然后经泵返回锅炉（点4）完成循环，已知汽轮机的额定功率为15104 kW,汽轮机作不可逆的绝热膨胀,其等熵效率为0.75,而水泵可认为作可逆绝热压缩,试求: (1)此动力循环中蒸汽的质量流量; (2)汽轮机出口乏气的湿度; (3)循环的热效率.

10 例6-2 插图 1 T 汽轮机 t=320 ℃ P1=7MPa t1=360 ℃ 核反应堆 1 锅炉 2 或2’ 4 冷凝器 2 3 2’
例6-2 插图 1 T 汽轮机 t=320 ℃ P1=7MPa t1=360 ℃ 核反应堆 1 锅炉 2 或2’ 4 冷凝器 2 3 2’ 4 P2=0.008MPa S 3

11 解:

12 一. 提高郎肯循环热效率的措施 对卡诺循环： 对郎肯循环： 要使η↑： (1) H2↓，降低压力P2（汽轮机出口蒸汽压力）
一.  提高郎肯循环热效率的措施 对卡诺循环： 对郎肯循环： 要使η↑： (1) H2↓，降低压力P2（汽轮机出口蒸汽压力） (2) H1↑，提高汽轮机进口蒸汽的压力或温度 (3) 使吸热过程向卡诺循环靠近，以提高热效率

13 1.再热循环 再热循环的热效率 T P1 1 8 1 p2 3 2 7 p3 6 5 wsh+wsL 4 2 4 3 QRH S 结论：
（1）η提高 （2）乏汽湿含量减少，干度增加。

14 2.回热循环 1 1kg T 1 αkg (1-α)kg 2’ 2 6 2’ 水 αkg 5 (1-α)kg 6 3 4 3 2 5 4 S

15 回热循环的热效率： 抽气量α取回热器作能量衡算 结论： （1）减少了工作介质吸热过程的温差（不可逆），由TH-T4 减少到TH-T6 （2）热效率提高，但设备成本提高。

16 3. 热电循环 分为两种： （1） 背压式汽轮机联合供电供热循环 特点：
3.  热电循环 分为两种： （1）    背压式汽轮机联合供电供热循环 特点： ① 冷凝器中冷却工质的介质为热用户的介质（不一定是冷却水）冷凝温度由供热温度决定，QL得以利用； ② 排气压力受供热温度影响，较郎肯循环排气压力高,大于大气压力； ③ 热电循环效率 =循环热效率+提供热用户的热量/输入的总热量。

17 1 T 汽轮机 WS 1 qH 锅炉 2 4 qL 2 3 4 S 3

18 （2）   抽气式汽轮机联合供电供热循环 特点： ① 工质部分供热，部分作功 ② 供热量与乏汽无关 ③ 热电循环效率

19 T S 1 汽轮机 锅炉 P’ 2 (1-α)kg 1 α 3 冷凝器 7 α 热用户 2 6 7 5 1-α 4 4 3 6 5 水泵
加热器

20 4.应用举例 [P 例6-3~6-4]例6-3自看 例6-4某化工厂采用如下的蒸汽动力装置以同时提供动力和热能。已知汽轮机入口的蒸汽参数为3.5MPa,435 ℃,冷凝器的压力为0.004MPa,中间抽汽压力P’为0.13MPa,抽汽量为10kg/s,其中一部分进入加热器,将锅炉给水预热到抽汽压力P’下的饱和温度,其余提供给热用户,然后冷凝成饱和水返回锅炉循环使用。已知该装置的供热量是50103kJ/h.试求此蒸汽动力循环装置的热效率与能量利用系数。

21 T α -αh αh S 1 汽轮机 锅炉 P’ 1 7 α 2 冷凝器 P’ 6 热用户 7 5 4 6 3 3 2 5 4 水泵 水泵
加热器

22 解：

23 6.2 节流膨胀与作外功的绝热膨胀 一. 节流膨胀过程 高压流体经过节流阀后迅速膨胀到低压的过程称为节流膨胀。 1. 特点：等焓过程
6.2 节流膨胀与作外功的绝热膨胀 一.   节流膨胀过程 高压流体经过节流阀后迅速膨胀到低压的过程称为节流膨胀。 1.   特点：等焓过程 由热力学第一定律： Q=0（来不及传热）， Ws=0（不做功） 若忽略掉动能、位能的影响 ∴ΔH=0 对于H=f（T，P） ∵ P发生变化 ∴T也随之发生变化

24 2. 微分节流效应（焦汤效应） （1） 定义式 流体节流时，由于压力变化而引起的温度变化，称为微分节流效应 数学式： （6-12）
（1）    定义式 流体节流时，由于压力变化而引起的温度变化，称为微分节流效应 数学式： （6-12） ∵H=f（T，P） 节流过程：

25 时， 故 （6-13）

26 (2)节流膨胀致冷的可能性 ①    对理想气体 =0 ∵ PV=RT V=RT/P 这说明了理想气体在节流过程中温度不发生变化

27 ② 真实气体 有三种可能的情况，由定义式知 当μJ>0时，表示节流后压力下降，温度也下降 致冷
② 真实气体 有三种可能的情况，由定义式知 当μJ>0时，表示节流后压力下降，温度也下降 致冷 当μJ=0时，表示节流后压力下降，温度不变化 不产生温度效应 当μJ<0时，表示节流后压力下降，温度上升， 致热

28 （3） 结论 ① 节流膨胀过程的主要特征是等焓过程； ② 理想气体节流时温度不变，不能用于致冷、致热；
（3）    结论 ①    节流膨胀过程的主要特征是等焓过程； ②    理想气体节流时温度不变，不能用于致冷、致热； ③    真实气体节流效应取决于气体的状态，在不同的状态下节流，具有不同的微分节流效应值。

29 3 转化点，转化曲线 转化点： 当 时，（T，P）所对应的点。 图示： 转化曲线:将各转化点联结起来所组成的曲线.
在转化曲线左侧，等焓线上，随P↘，T↘，μJ >0，致冷区 在转化曲线右侧，等焓线上，随P↘，T↗，μJ <0，致热区 转化线上, μJ =0 图示： T μJ =0 等H线 T↗ T↘ μJ <0 μJ >0 致冷区 致热区  P

30 4 积分节流效应 （6-14） 积分节流效应的求法:三种 （1） 公式法 若p变化不太大，μJ为常数
（1）    公式法 若p变化不太大，μJ为常数 若p变化大，μJ不为常数，用式（6-14）计算，但很麻烦，一般不用。

31 对于空气，当压力变化不太大时，不考虑温度的影响，可直接按下式近似估算：
   (2) T-S图法 T 等H线 P1 P2 T1 T2 S (3)    利用经验公式估算 对于空气，当压力变化不太大时，不考虑温度的影响，可直接按下式近似估算： 式中：压力单位为大气压atm，温度单位为热力学温度开尔文。 对于不同的流体，其表达式不同。

32 二.对外作功的绝热膨胀 1. 可逆绝热膨胀 特点：等熵过程 (1) 微分等熵温度效应 定义式： （6-15） (2) 等熵膨胀致冷的可能性
对于定组成单相体系，自由度为2，S=f（T，P） 对于等熵过程：

33 说明了任何气体在任何状态下经绝热膨胀，都可致冷。这与节流膨胀不同。
（Maxwell第一关系式） （6-16） ∴μS恒大于0

34 将（6-16）式与（6-13）式比较，得 ∵ 任何气体均有V>0 Cp>0 ∴ 恒大于零. 这就说明了在相同条件下等熵膨胀系数大于节流膨胀系数,因此由等熵膨胀可获得比节流膨胀更好的致冷效果.

35 (3) 积分等熵温度效应 等熵膨胀时，压力变化为有限值所引起的温度变化，称之。 计算积分等熵温度效应的方法有4种： ①    利用积分等熵温度效应 ②    理想气体的积分等熵温度效应ΔTS

36 对于理想气体 绝热可逆过程 ③ T-S图法 T P1 T1 P2 在有T-S图时，最方便的方法是由T-S图读取ΔTS T2 S

37     ④ 用等焓节流效应计算 若Cp=const

38 2.不可逆对外做功的绝热膨胀 对活塞式膨胀机 对透平机 ηs=0.8～0.85
T 1 2 2’ 对活塞式膨胀机 当t<30℃ ηs=0.65 当t>30℃ ηs=0.7～0.75 对透平机 ηs=0.8～0.85 不可逆对外做功的绝热膨胀的温度效应介于等熵膨胀效应和节流膨胀效应之间。 ∵ 绝热 Q=0

39 三.等熵膨胀与节流膨胀的比较 1.等熵膨胀与气体的属性及状态无关，对任何气体任何状态都产生制冷效应。 2. 制冷量：QOS>QOH
2. T P1 2’ P2 2 S 制冷量：QOS>QOH QOS=Ho-H2=(Ho-H1)+(H1-H2)=QOH+WR QOH=Ho-H2’= Ho-H1

40 3.设备与操作 节流膨胀：简单，针形阀 等熵膨胀：复杂，需要低温润滑油。 4.操作条件与运行情况 一般大、中型企业这两种都用，小型企业用节流膨胀 这两种膨胀过程是制冷的依据，也是气体液化的依据。

41 6.3 制冷循环 当冷冻温度大于-100 ℃ ，称普通冷冻。 小于-100 ℃称深度冷冻。 一.制冷循环为逆向卡诺循环
6.3 制冷循环 当冷冻温度大于-100 ℃ ，称普通冷冻。 小于-100 ℃称深度冷冻。 一.制冷循环为逆向卡诺循环 正向卡诺循环：工质吸热温度大于工质放热温度。 逆向卡诺循环：工质吸热温度小于工质放热温度。

42 T 等温冷凝 3 T放 2 WS T吸 4 1 等温蒸发 S 耗功过程：耗功量最小。 实际过程的耗功量要大于逆向卡诺循环的耗功量

43 二.蒸汽压缩制冷循环 QH 3 1. 工作原理及T-S图 主要设备有： 2 压缩机 冷凝器 膨胀机（节流阀） 蒸发器 四部分组成。 4 1
膨胀机或节流阀 压缩机 4 1 QL 载冷体 蒸发器 在制冷过程中，要涉及到相变、工质、压力、沸点等问题

44 (1)卡诺压缩制冷循环 特点： 传热过程可逆 压缩、膨胀过程可逆 由热力学第一定律： 循环过程

45 故： 衡量制冷效果好坏的一个技术指标是制冷系数。 定义：消耗单位功所获得的冷量。 卡诺压缩制冷循环制冷系数

46 结论: 制冷系数与冷却温度TH和载冷体（被冷物质）TL有关。 若制冷温度TL（由工艺条件决定）一定，TH↘，ε↗

47 (2) 实际压缩制冷循环 实际压缩制冷循环就其循环所需的设备来说，完全与卡诺压缩制冷循环所需要的设备相同，
(2)  实际压缩制冷循环 实际压缩制冷循环就其循环所需的设备来说，完全与卡诺压缩制冷循环所需要的设备相同， 关键在于在循环的过程中，每一步都不一定是可逆的。 它与卡诺压缩制冷循环不同处表现在五个方面。

48 ①          制冷剂（工质）进压缩机状态不同 卡诺：湿气 实际：干气 ②          压缩过程不同 卡诺：等熵过程 实际：不可逆绝热过程 等熵效率： ηs=等熵过程耗功/实际过程耗功 ηs≤1 ∵ 若Q= 则 Ws= ∴

49 T S ③ 冷凝过程不同 卡诺：等温过程 实际：不可逆过程，沿着等压线变化。 ④ 制冷剂出冷凝器状态不同 卡诺：饱和液体 2 实际：过冷液体
③ 冷凝过程不同 卡诺：等温过程 实际：不可逆过程，沿着等压线变化。 ④ 制冷剂出冷凝器状态不同 卡诺：饱和液体 2 实际：过冷液体 2’’ T 2’ ⑤ 膨胀过程不同 3’ 3 卡诺：等熵（膨胀机） 实际：等焓（节流阀） 4 4’ 4’’ 1’ 1 实际压缩制冷循环：12341 理想压缩制冷循环：12”3’4”1 卡诺压缩制冷循环：1’2’3’4’1’ S

50 对于实际压缩制冷循环，经历的 1——2 对应于压缩机 （工厂：冰机，氨压机，制冷机） 2——3 冷凝器进行 在冷凝器里，冷却水（或空气）把 工质的热量带走，使其由高压气体 转变成高压液体。 3——4 节流阀进行 （冰箱毛细管） 4——1 蒸发器进行 大盐水槽供热（冰箱食物热）

51 2.压缩制冷过程的热力学计算 ① 单位冷冻量：1kg制冷剂在循环过程中所提供的冷量。 kJ/kg ② 冷凝器的单位热负荷 kJ/kg
②    冷凝器的单位热负荷 kJ/kg ③    单位耗功量 kJ/kg ④    制冷系数 ⑤    冰机的制冷能力Q0 kJ/h G——制冷剂循环量

52 1冷冻吨=每天将273.16K的1吨水凝结为同温度的冰所需取走的热量。
由于1kg水凝结为冰要放出334.5 kJ的热量 ∴1冷冻吨=1*103*334.5/24=1.394*104 kJ/h ⑥     制冷剂循环量 kg/h ⑦   冷凝器的热负荷 kJ/h QH是设计冷凝器的基本依据。 Kw ⑧ 压缩机的轴功率 Kw

53 计算举例 [P148— 例6-7～6-9] 大家下去自看

54 3.制冷剂的选择 选择原则：P149五条 大气压力下沸点低； 常温下的冷凝压力应尽可能的低，以降低对冷凝器的耐压与密封的要求；
汽化潜热大，减少制冷剂的循环量，缩小压缩机的尺寸； 具有较高的临界温度与较低的凝固温度，使大部分的放热过程在两相区内进行； 具有化学稳定性、不易燃、不分解、无腐蚀性。

55 工业上一般选用冷冻盐水CaCl2，MgCl2
4.载冷体的选用 工业上一般选用冷冻盐水CaCl2，MgCl2

56 在氨制冷剂中，一般蒸发温度低于-30℃时，采用两级压缩
三. 多级压缩制冷和复迭式制冷 在氨制冷剂中，一般蒸发温度低于-30℃时，采用两级压缩 低于-45℃时，采用三级压缩 1.两级压缩制冷循环 (1) 工作原理及T-S图

57 低压汽缸 高压汽缸 中间冷却器 4 3 2 2’ 1 低压蒸发器 冷凝器 高压蒸发器 5 6 8 7 节流阀I 节流阀I I 汽液分离器

58 (2)两级压缩两级蒸发的好处 T ①  耗功小，节能 ②  制冷率大 ③  可同时得到不同温度的低温 4 5 2 Pm 7 3 6 1 8 思考一下三级压缩三级蒸发的原理图 ? S

59 2. 复迭式制冷 （1）目的：为了得到更低的制冷温度 （2）特点： ①  使用两种（或两种以上）制冷剂; ②   各自构成独立的制冷循环; ③  低温度级的蒸发器是更低温度级的冷凝器.

60 (3)工作原理及T-S图 T 2 3 6 7 1 4 8 5 S

61 （4）   对两种制冷剂的要求 （如氨、乙烯组成的复迭式制冷） ① 低温循环的制冷剂（NH3）蒸发温度>更低温度制冷剂（乙烯）的凝固温度Ts; ②  更低温循环的制冷剂（乙烯）冷凝温度<低温循环的制冷剂（NH3）的临界温度Tc; ③  更低温循环制冷剂的冷凝T>低温制冷循环蒸发的温度.

62 四.吸收式制冷 1.吸收式制冷的工作原理 QH 冷凝器 解吸器 低品位蒸汽TR QR 水 节流阀 换热器 吸收器 水 泵 蒸发器 QL载冷体

63 将吸收式制冷循环与蒸汽压缩制冷循环相比较，其不同点仅在于：
蒸汽压缩制冷循环：压缩机（消耗机械功） 吸收式制冷循环： 吸收塔，解吸器，换热器，泵（消耗低品位热量）

64 2.评价吸收式制冷循环的经济指标 用于评价吸收式制冷循环的经济指标是热力系数（能量利用系数） 最大热力系数：

65 6.4 深冷循环（气体液化循环） 深度冷冻循环的目的就是获得低温度液体。
6.4 深冷循环（气体液化循环） 深度冷冻循环的目的就是获得低温度液体。 当气体温度高于其临界温度时，无论加多大的压力都不能使其液化。因此，气体的临界温度越低，所需要的液化温度越低。 如：氮气 Tc=126.2K( ℃) 氢气 Tc=33.2K( ℃) 利用一次节流膨胀液化气体是最简单的气体液化循环。

66 一. Linde Cycle (林德循环) 1895年德国工程师Linde（林德）首先应用此法液化空气，故称简单的林德循环。
1.工作原理及T－S图 压缩机 冷却器 换热器 节流阀 气液分离器 此系统由 组成

67 1 2 (1-x)kg 1kg 气体 天然水 3 4 5 换热器 节流阀 气液分离器 Xkg产品

68 T 2 1 3 T4 5 4 S 这是操作稳定时所表示的T-S图。从这一图示来看，深冷与普通冷冻循环主要区别表现在：
普冷：两个封闭式循环。制冷循环与被冷物系是两种物质，彼此独立封闭循环。 深冷：制冷循环与分离或液化物质是同一种物质，且是不封闭循环。 T 2 1 3 T4 5 4 S

69 2. 热力学计算 以处理1kg气体为基准 （1） 气体液化量（液化率）x 所谓液化率：1kg被处理的气体所能产生的液体kg数。
2.      热力学计算 以处理1kg气体为基准 （1）    气体液化量（液化率）x 所谓液化率：1kg被处理的气体所能产生的液体kg数。 取换热器、节流阀、气液分离器为研究体系 由热力学第一定律： 因体系与环境无轴功交换，若无冷损失， 由体系的能量平衡，则有 ∴

70 （6-26）理论液化量 (6-29) 实际液化量 （换热器不完全交换） —低压气体平均热容 —换热器热端温差
—冷量损失。这是由于气体液化装置绝热不完全，环境介质热量传给低温设备而引起的冷量损失。

71 (2) 制冷量qo 在稳定操作下，液化xkg气体所取走的热量。 理论制冷量： 实际制冷量： （3）    功耗Ws 按理想气体的可逆等温压缩 （6-28） 理想 实际耗功 式中：R—气体常数，单位取kJ/kg•K —压缩机的等温压缩效率，一般按经验可取0.59 P1、T1—被液化气体初态的压力、温度 P2—被液化气体压缩后的压力

72 (4) 比功Wx 每液化1kg气体所消耗的功称为比功。 （5）    制冷系数ε 问题: 一次节流液化循环比较简单，但效率很低。目前只有小型气体分离、液化装置如小型空分装置还有采用。 在简单的林德循环中，由于高压气体的相对量大和热容大，用未冷凝低压气体无法将其冷却到足够的低温。

73 二. 克劳德循环 1.工作原理及T－S图 1 2 (1-x)kg 天然水 节流阀 膨胀机 M 1kg 气体 3 4 5 9 换热器III
二.   克劳德循环 1.工作原理及T－S图 1 2 (1-x)kg 1kg 气体 天然水 3 4 5 9 换热器III 节流阀 气液分离器 Xkg产品 换热器I 换热器II 膨胀机 (1-M)kg M 6 7 8

74 （1） 减少了高压气体的量，增加了作为冷却介质的低压气体大量；
T p2 p1 克劳德循环的优点主要表现在： （1） 减少了高压气体的量，增加了作为冷却介质的低压气体大量； （2）  提高了液化率； （3）  回收了部分功。 2 T1 1 3 T3 4 6 4’ 9 T9 8 7 S

75 2.热力学计算 （1）    液化量x 以图中虚线作为研究体系 由热力学第一定律： 体系与环境无轴功交换，无冷损失 由体系的能量平衡，则有

76 ∴ 若考虑不完全热交换损失q2和系统的冷损失q3 实际： （2）    制冷量qo 理论： 实际： 与林德循环相比较，制冷量多出 kg

77 理想： 实际： 式中：ηs—等熵膨胀效率 M—未进入膨胀机的气体分率 ηm—膨胀机的机械效率 R—气体常数，单位取kJ/kg•K
(3) 功耗Ws 理想： 实际： 式中：ηs—等熵膨胀效率 M—未进入膨胀机的气体分率 ηm—膨胀机的机械效率 R—气体常数，单位取kJ/kg•K —压缩机的等温压缩效率，一般按经验可取0.59

78 三.应用举例 ［P 例6-10～6-11］自看

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