吴岳良 中国科学院理论物理研究所 中国科学院卡弗里理论物理研究所 南京大学

Slides:



Advertisements
Similar presentations
FREE-TYPE POEM GENERATION QIXIN WANG, TIANYI LUO, DONG WANG, CHAO XING AAAI & IJCAI 2016.
Advertisements

基本粒子及其相互作用 宇宙起源----大爆炸学说 组成物质世界的基本粒子 基本粒子的相互作用 相互作用的统一理论 高能物理实验简介 结束语
Study of the AMS-02 results
牙齒共振頻率之臨床探討 論 文 摘 要 論文名稱:牙齒共振頻率之臨床探討 私立台北醫學院口腔復健醫學研究所 研究生姓名:王茂生 畢業時間:八十八學年度第二學期 指導教授:李勝揚 博士 林哲堂 博士 在口腔醫學的臨床診斷上,到目前為止仍缺乏有效的設備或方法可以評估或檢測牙周之邊界狀態。臨床上有關牙周病的檢查及其病變之診斷工具,
Lecture 4 Higgs Boson in SM
统计物理学与复杂系统 陈晓松 中国科学院理论物理研究所 兰州大学,2013年8月.
 第六届高能物理学会   理事会工作报告        桂林 .
卓越中心青年骨干年度工作报告 周 顺 高能所理论室 2015年11月22日.
第五届“晨光杯”青年优秀论文 评选结果.
2015年年终总结 郭宗宽
Universe cools: n=nEQe-m/T
Population proportion and sample proportion
粒子物理标准模型 和Nobel物理奖 中科院高能所 黄涛 于中国科技大学.
S波与P波态Bc介子领头扭度光锥分布振幅的计算
从量子信息观点看量子统计和热力学 孙昌璞 中国科学院理论物理研究所
拓扑绝缘体的表面态 江丙炎、彭宇轩、郑文壮、向鹏展.
Entanglement purification and faithful qubit transmission
中微子物理进展 邢志忠 (高能所) *****2005年5月至2006年10月***** (A)若干事件 (B)实验进展 (C)理论热点
微观世界探索 高能物理研究所 杜东生 中科院高能所 杜东生.
Prelimiary results for the structure of neutron stars
A New State of Matter: Quark-Gluon Plasma
量子色动力学的凝聚态物理 王 群 中国科技大学/近代物理系
微扰QCD及其应用 吕才典(中科院高能物理所) CD Lu.
即将来临的粒子物理突破 李淼 中国科学院理论物理研究所 Institute of Theoretical Physics CAS
工作总结 & 研究计划 赵振华 中国科学院高能物理研究所 2015年5月22日.
Ch4/Hadron Structure.
贾宇 (on behalf of 吕才典) 国际创新海外团队,院前沿重点项目暨所创新团队2016年联合年会 Nov. 18, 2016
粒子物理规划及 未来的中微子实验 王贻芳 南昌,2010 高能物理年会.
邻近宇宙线源对高能电子的贡献 毕效军 粒子天体中心,中科院高能所 山东大学国际交流中心,威海 2017/9/21-23.
柯红卫 兰州大学 Hong-Wei Ke and Xue-Qian Li, arXiv: and  arXiv:
Understanding masses of charm-strange states in Regge phenomenology
New Physics Beyond SM: An Introduction
赵忠尧奖学金申请报告 刘宏邦 合作导师:郑阳恒.
Oct 杨 金 民 中国科学院理论物理研究所 怀柔暑期学校( )
高职申请 申 请 人:孟增 竞聘岗位:副教授 研究方向:结构优化设计及可靠性分析 设岗学科:工程力学 土木与水利工程学院
Measurement of the continuum Ruds, Ruds(c)+Ψ(3770) and Rhad values in the range from to GeV 张达华 (for BES Collaboration) Institute of High Energy.
Quark Polarization in Relativistic Heavy Ion Collisions
手征极限下带温度和化学势的两味道Wilson费米子QCD的相结构
Using the relativity principle, Einstein is able to derive that the energy of an object can be written as For v = c, the energy is infinite. Hence you.
粒子宇宙学简介 中科院高能所 张新民
宇宙磁场的起源 郭宗宽 2016两岸粒子物理及宇宙学研讨会
丰中子B同位素 双核结团结构研究 李加兴.
Weak interaction and Parity
Testing quantum Landauer Principle using
Why accurate quark masses Original expression New expression Summary
如果夸克的世界只是又一層更細微的翻版,那就沒有太大的意思。
中微子理论进展报告 周顺 (高能所理论室) 2014年11月21日, 北京.
Inter-band calibration for atmosphere
中微子振荡的发现 中微子简史 太阳中微子 大气中微子 大亚湾实验 探索 我们身边看不见的存在 桂林高教会议  2017年8月24号
王伟 上海交通大学 2015 怀柔 强子物理与核物理前沿研讨会
彭光雄 G.X. Peng 1. Matching-invariant running 连续的跑动耦合常数 Resummation 重求和
INSTITUTE OF HIGH ENERGY PHYSICS
On behalf of the BESIII collaboration
Q & A.
Baryon meson.
Nucleon EM form factors in a quark-gluon core model
New Interacting Model and its Stability
磁星及其活动性的物理本质 —核物理与凝聚态物理的应用
光子质量与天文观测 Photon mass and Astronomical observations
Thanks 柳国丽 回顾一下 SM 的 EWSB: scalar Higgs field potential.
2014年年终总结 郭宗宽
3/18 4/18 5/18 The Weak Nuclear Force       Tao Han iSTEP 2017.
Thanks 王磊 Little Higgs 为了自然地得到一个较轻的Higgs粒子,人们早在二十世纪七十年代就提出了把Higgs粒子看作赝哥德斯通粒子,以保持它的小质量,这就是小Higgs理论最初的思想(Georgi) 八十年代Georgi和Kaplan以这个思想构造了一个这样的模型,但是从电弱标度到该模型的截断标度仍然需要精细调节.
杨 金 民 理论物理研究所 arXiv: , in PRD(R) arXiv: , in JHEP
投影组态相互作用方法 (Projected Configuration Interaction(PCI) method
PROBING TC2: Z’, TOP-PION, TOP-HIGGS
受限超对称模型中Higgs粒子性质研究 曹 俊 杰 河南师范大学 北京大学高能中心 重庆,海峡两岸会议,2012年5月 基于工作:
簡單迴歸分析與相關分析 莊文忠 副教授 世新大學行政管理學系 計量分析一(莊文忠副教授) 2019/8/3.
Electromagnetic properties of light nuclei
中子诱发锕系核裂变后现象的研究 (I)发射中子前裂变碎片质量分布
Presentation transcript:

吴岳良 中国科学院理论物理研究所 中国科学院卡弗里理论物理研究所 2008.4.26 南京大学 高能物理分会年会2008 中微子和味物理 吴岳良 中国科学院理论物理研究所 中国科学院卡弗里理论物理研究所 2008.4.26 南京大学

味物理 ? Up Quark, Down Quark, Strange Quark …? + e、 _e , ICFP2001 Gell-Mann & Fritzsch on the way to Lunch  Quantum Number: “Flavor” Flavor Physics: Physics on Quark Flavor and Lepton Flavor CP Violation, Neutrino Physics, B Physics, Charm (J/ψ) Physics, Hadron Physics, New Physics on Flavors, ……

标准模型 规范相互作用 夸克禁闭之谜 味物理之谜 标量相互作用 标量场作用势 对称破缺之谜 引力相互作用 暗宇宙之谜 真空相互作用 能量标度之谜

中微子 1930 Pauli:中微子-s=1/2、NWIP、m < m_e 年仅三十岁的年青理论物理学家为解救在衰变中能量不守恒问题以及解释 衰变中遇到的自旋和统计问题,大胆地提出了中微子这个新粒子的存在 1933 Fermi: H_3  He_3 + e + \bar 1957 Lee & Yang, 宇称不守恒 (诺贝尔物理奖 ) CS Wu:宇称破坏实验 1957 Landau, Lee & Yang, Salam 中微子没有质量 m_ =0、二分量理论、 最大宇称破坏 1958 Feynman-Gell-Mann, Marshak-Sudarshan V-A 理论 50周年!!! 1967 GWS 标准模型: 中微子无质量 (诺贝尔物理奖 )

1957 Pontecorvo 中微子质量、中微子混合、中微子振荡 _e  anti-_e 1957 R.Davis: 反应堆实验 anti-  + Cl_37  e + Ar_37 1962 莱特曼(Lederman),施瓦茨(Schwartz) 和斯坦贝格(Steinberge) (获得了诺贝尔物理奖) Brookhaven _ 1962 MNS – Maki-Nakagawa-Sakata 混合角  1967 Pontecorvo _e  _ 太阳中微子 失宗 ½

1967 Davis 开始太阳中微子 实验 1969 Gribov & Pontecorvo 提出 Majorana-type 中微子混合 1976 Bilenky & Pontecorvo Dirac-type 中微子混合 1979 Wolfenstein 中微子振荡的物质效应 1979 See-Saw 机制 + 大统一理论 中微子物理变成热门课题 1994: ‘1,3,5 ’ - Massive, ‘ 2,4,6 ’ -Massless, 7 - No think 1998.6 Super-Kamiokande 实验组, 中微子振荡 中微子有质量

中微子之谜  中微子是Dirac粒子还是Majorana粒子?  中微子质量的绝对值有多大?  中微子质量是不是几乎简并的? 许多基本问题到目前为止仍然不清楚  中微子是Dirac粒子还是Majorana粒子?  中微子质量的绝对值有多大?  中微子质量是不是几乎简并的?  与中微子有关的CP破坏如何?  中微子的种类,Sterile中微子?  中微子轻子数不守恒与物质-反物质不对 称的联系怎样?  中微子对宇宙大尺度的演化以及天体物 理中的奇特现象(超新星暴发等)起着怎样 的作用?

理论问题 为什么中微子质量比带电轻子和夸克小得多? 为什么中微子混合角比夸克混合角大得多  2-3混合角23是否严格地最大? (约为电子质量的百万分之一,为最重的顶夸 克质量的十万亿分之一) 为什么中微子混合角比夸克混合角大得多  2-3混合角23是否严格地最大?  13混合角数值的大小,Ue3  0 ? 中微子质量的等级问题 m312 > 0 ?or m312 < 0 ?

Solar neutrino: SNO 太阳内部核反应过程产生的中微子只有 在5.3 s 范围内发生味转化! arXiv:nucl-ex/0610020 在5.3 s 范围内发生味转化!

Reactor neutrino: KamLAND arXiv:0801.4589 A scaled reactor spectrum without distortions from neutrino oscillation is excluded at more than 5σ! Oscillation parameters:

Atmosphere neutrino: Super-K Oscillation parameters:

Neutrino oscillation 中微子振荡公式: 太阳: Super-K, SNO 大气: Super-K J. Valle et al. hep-ph/0405172, updated at Sep 2007 太阳: Super-K, SNO 大气: Super-K 反应堆:KamLAND, CHOOZ 加速器:K2K,MINOS

Issues and Test in neutrino physics 1. Dirac / Majorana Neutrinoless Double Beta Decay 2. Mass scale: m1 Neutrinoless Double Beta Decay, Single Beta Decay, Cosmology 3. Mass spectrum: Normal, Inverted, Degeneracy 4. How small is θ13, θ23 maximal? 5. Leptonic CP violation 6. 3 flavor unitarity? 7. 4 generation, LSND? MiniBooNE Excludes at 98% CL two-neutrino appearance oscillations as an explanation of the LSND anomaly. arXiv:0704.1500 (3+1): inconsistency at the level of 4σ. (3+2) ,(3+3): severe tension at the level of more than 3σ. arXiv:0705.0107

Neutrino masses 1. Cosmology (CMB+LSS): Planck: 0.025-0.1 eV 2. Single Beta Decay KATRIN: 0.2 eV 3. Neutrinoless Double Beta Decay CUORE: 0.02-0.1 eV Strumia-Vissani arXiv:hep-ph/0503246

3σ Global fits: arXiv:hep-ph/0509019 Kam-Biu Luk, Jan 8 2007 Int'l Symp on Neutrino Physics and Neutrino Cosmology arXiv:hep-ph/0509019

Seesaw mechanism  N  Type II? Type III? Leptogenesis Mechanism Fukugita & Yanagida (1986):

Other mechanism for neutrino masses E. Ma, PRD 73, 077301, 2006 Two Higgs doublets Model: S or A may be Dark Matter! R. Barbieri, L. Hall and V.S. Rychkov, PRD 74, 015007, 2007 3 loop generation of neutrino masses: L.M. Krauss, S. Nasri and M. Trodden, PRD 67, 085002, 2003 Right-handed neutrino as Dark Matter!

Family symmetry Tri-Bimaximal Mixing: Friedberg-Lee Symmetry: (Harrison,Perkins and Scott) Friedberg-Lee Symmetry: 相关文章: Xing, Zhang, Zhou, PLB641 Luo, Xing, PLB 646 C.S. Huang, T.J. Li, W. Liao and S.H. Zhu, arXiv:0803.4124 Invariant under Friedberg-Lee symmetry: hep-ph/0606071 z a space-time independent constant element of the Grassmann algebra

F. Harrison, D. H. Perkins and W. G. Scott, Phys. Lett F. Harrison, D. H. Perkins and W. G. Scott, Phys. Lett. {\bf B 530}, 167 (2002) Z.-Z. Xing, Phys. Lett. {\bf B533}, 85(2002). P. F. Harrison and W.G. Scott, Phys. Lett. {\bf B535},163(2002). P.F. Harrison and W. G. Scott, Phys. Lett. {\bf B557},76(2003). X. G. He and A. Zee, Phys. Lett. {\bf B560}, 87(2003). C.I. Low and R. R. Volkas, Phys. Rev. {\bf D68}, 033007 (2003). E. Ma, Phys. Rev. {\bf D70}, 031901R(2004); E.Ma, hep-ph/0701016 G. Altarelli and F. Feruglio, Nucl. Phys. {\bf B720}, 64(2005); E. Ma, Phys. Rev. D72, 037301 (2005).; E. Ma, Mod.\ Phys.\ Lett.\ A 20, 2601 (2005) A. Zee, Phys. Lett. {\bf B630}, 58 (2005). E. Ma, Phys.\ Rev.\ D {\bf 73}, 057304 (2006). G. Altarelli and F. Feruglio, Nucl. Phys. {\bf B741}, 215(2006). W. Grimus and L. Lavoura, {\bf JHEP}, 0601:018(2006). J.E. Kim and J.-C. Park, {\bf JHEP} 0605:017(2006). N. Singh, M. Rajkhowa and A. Borach, hep-ph/0603189. R. Mohapatra, S. Naris and Y.-H. Yu, Phys.Lett. {\bf B639} 318 (2006). P. Kovtun and A. Zee, Phys.Lett. {\bf B640} (2006) 37. N. Haba, A. Watanabe and K. Yoshioka, Phys.Rev.Lett. 97 (2006) 041601. X.G. He, Y.Y. Keum and R. Volkas, {\bf JHEP}, 0604:039(2006). Varizelas, S.-F. King and G.G. Ross, Phys.Lett. B644 (2007) 153. R. Friedberg and T. D. Lee, arXiv:hep-ph/0606071; arXiv:hep-ph/0705.4156 B.Hu, F. Wu and Y.L. Wu, Phys.Rev. {\bf D75} 113003 (2007).

SO(3) Family Gauge Model Nearly Tri-bimaximal Neutrino Mixing YLW arXiv:0708.0867 Lagrangian for Yukawa Interactions

After fixing gauge With S_3/Z_3 symmetry Considering an appropriate vacuum structure

U(1) Family symmetry Generalized see-saw mass formula Approximate U(1) Family Symmetry implies Namely

Diagonalizing mass matrices w

Neutrino Mixing q

Applying the Mechanism of Approximate U(1) Family Symmetry Vector-like heavy Majorana masses

Numerical Results

Taking Optimistic Predictions Which can be detected by the future neutrino Experiments, like Daya Bay

Vector-Like Heavy Neutrino and Charged Lepton Masses Taking and It leads to and Taking The lightest vector-like charged lepton mass Which may be detected at LHC/ILC

TeV physics and LHC Search for signals of Majorana neutrinos at hadron colliders 10−80 GeV for the Tevatron 10 − 400 GeV for the LHC T. Han and B. Zhang, PRL 97, 171804 2006 S. Bray, J. Lee, A. Pilaftsis, arXiv:hep-ph/0702294. B. Bajc, M. Nemevsek, G. Senjanovic, PRD 76, 055011 2007. F.Almeida, et al., PRD 75, 075002 2007. F.Aguila, et al., JHEP 0710, 047 2007. M.L. Graesser, arXiv:0705.2190. J. Kersten, A.Y. Smirnov , PRD 76, 073005 2007. W. Chao, S. Luo, Z.Z. Xing, S. Zhou, PRD 77, 016001 2008. Z.Z. Xing, PLB 660, 515 2008. C.S. Chen, C.Q. Geng, D.V. Zhuridov, arXiv:0801.2011. K. Huitu, S. Khalil, H. Okada, S.K. Rai, arXiv:0803.2799. S. Bar-Shalom , G. Eilam, T. Han, A. Soni, arXiv:0803.2835. P.F. Perez, T. Han, et al., arXiv:0803.3450. W. Chao, Z.G. Si, Z.Z. Xing, S.Zhou, arXiv:0804.1265.

Issues and Puzzles in B Meson Deacys 味物理 Issues and Puzzles in B Meson Deacys

最新实验结果:

Puzzles in decays ~ (0.1~0.2) ~1.0 — ~ O(10^-2)

Puzzles in decays In Theory: Data:

理论计算结果 Branch ratios in PQCD factorization H.N Li,S.Mishima and A.I. Sanda,Phys.Rev.D72:114005,2005.

Direct CPV in PQCD factorization

QCD 因子化方案的计算结果: Martin Beneke & Matthias Neubert, Nucl.Phys.B675(2003) Mode Branch ratio CP violation Martin Beneke & Matthias Neubert, Nucl.Phys.B675(2003)

模型无关的图分解方法 Quark Diagrams

GLOBAL FIT Y.L.Wu &Y.F.Zhou Phys.Rev.D72:034037,2005 Scenario C B A Fit only to pipi Y.L.Wu &Y.F.Zhou Phys.Rev.D72:034037,2005

在 系统中分别作分析 基于目前的实验数据,得出以下结果: Yue-liang Wu, Yu-Feng Zhou, Ci Zhuang 在 系统中分别作分析 基于目前的实验数据,得出以下结果: Yue-liang Wu, Yu-Feng Zhou, Ci Zhuang Phys.Rev. D74 (2006)

基于最新的实验数据 作模型无关分析可得出: 而在实验允许范围内, |C’/T’| 和色压低树图的 强相位的关系见右图。 Yue-liang Wu, Yu-Feng Zhou, Ci Zhuang Phys.Rev. D74 (2006)

可能的解决方案: New Physics Effects Charming Penguin contribution Can not! A new weak phase or strong phase in Electro-weak penguin can alleviate the discrepancy Yue-liang Wu, Yu-Feng Zhou, Ci Zhuang,Phys.Rev. D74 (2006) Enhanced Electro-weak penguin amplitude can alleviate the discrepancy Andrzej J. Buras, Robert Fleischer, etal.Eur.Phys.J.C45 (2006 ) Charming Penguin contribution Can not! Yue-liang Wu, Yu-Feng Zhou, Ci Zhuang, arXiv:07122889v2

Summary Current charmless B decay data provide precise information on weak phase in agreement with the indirect SM fits. Model independent analysis based on flavor SU(3) symmetry indicates significant strong phases in hadronic amplitudes. The Origin of the strong phases is still not clear. The color suppressed tree diagram C seems doesn’t work well. The FSI can not explain the puzzle. Possibility of large electro-weak penguin exists and is a probe of new physics.

双Higgs二重态模型下B->VV过程的研究 S.S.Bao,F.Su,Y.L.Wu & C.Zhuang, arXiv:0801.2596  (to be published on PRD) 对多数的B物理衰变过程来讲,标准模型框架下,理论和实验符合的很好,但还有一些在标准模型中无法解释的衰变过程,如 puzzle的问题,大的 分支比以及在 中大的横向极化等,引入新物理贡献来解决这些问题是目前B物理研究的一个重要课题。 在CP自发破缺的双Higgs二重态模型中(Type III 2HDM),用推广的因子化方法计算B->VV衰变,探索新物理对VV过程的分支比及CP破坏的影响。

数值结果:

Pure weak annihilation decays: electroweak penguin-dominated decays: 分支比很小,目前还没有精确的实验结果。 Pure weak annihilation decays: 分支比大多很小,我们没有考虑。 双Higgs二重态模型下,对衰变分值比的影响很小,和标准模型的结果几乎一致。但是由于引入了新的CP破坏源,对于一些衰变道的直接CP破坏的影响比较明显,如: 等。

过程的研究及QCD动力学性质 理论方面的困难: Fang Su, Yue-Liang Wu, Ya-Dong Yang, Ci Zhuang, hep-ph/07051575 理论方面的困难: 归结为如何有效地计算 强子矩阵元。目前主要有简单因子化方法,推广的因子化方法,微扰QCD方法,QCD因子化方法及软共线理论(SCET)等。 期望用一种简单的方法,即通过引入胶子动力学质量消除端点发散和Cutkosky rule 相结合的方法来处理B介子衰变问题。考虑 过程,将预言值与其他理论方法相比较,来检验我们的方法是否具有可行性。

所考虑的过程有: color-allowed 过程 Cabbibo double suppressed 过程 color-suppressed 过程 color-allowed + color-suppressed 过程

1 、 过程的有效哈密顿量为: 其中 是四夸克有效算符, 为Wilson 系数。

2 、过程中时间相关的CP破坏为 g和h分别为 的衰变振幅

由于z非常小, 上面的式子可化简为 另外还有两个CP破坏参数 实验上的观测量为:

3 、对胶子传播子和夸克传播子的处理 引入一胶子动力学质量标度来消除端点发散,即将胶子传播子 (J. M. Cornwall, Phys. Rev. D 26, 1453 (1982)) 对于夸克传播子则利用Cutkosky rules, 即:

4 、数值结果

a和c的理论预言误差比较大,但在目前的实验误差允许范围内。还不能对 做出有效的限制,因此需要更精确的实验。

Summary: 结果表明,当胶子动力学质量标度取440 MeV时,所得的分支比和CP破坏和实验结果基本一致。说明利用此方法同样可以解决B介子有粲衰变中端点发散问题。由 定出的胶子动力学质量标度(440MeV)和 所定的质量标度(420MeV) (F. Su, Y.L.Wu, Y.D Yang, C.Zhuang,EPJ.C48,2006 )相一致。这表明我们的方法具有一定的可行性。

六夸克有效算符方法简介 (Y.L.Wu, Yi-bo Yang, C.Zhuang… …) Four-quark effective Hamiltonian: With O1 : The corresponding six-quark operator is given by:

Example: The contribution of left diagram can be expressed as below using six quarks effective Hamiltonian.

Leading Order diagrams These eight diagrams give leading order contribution to B->πK decay. First line are emission diagrams, second line are exchange or annihilation diagrams. First two row are considered to be factorizable diagram in QCDF.

NLO Diagrams All the diagrams listed below give NLO corrections. The six diagrams in first line give vertex corrections logarithm dependent on IR scale μ. Other diagrams give corrections depending on IR scale μ in denominator. These corrections may alleviate the theoretical dependence on μ.

Numerical Result mg=500MeV, μ=1.2GeV, μ π=1.5GeV,μ K=1.8GeV. If mg(K2) become smaller when K2 become larger, we can use larger μ to get similar result. Br Exp LO NLO LO(pQCD) NLO(pQCD) QCDF B-π+π- 5.16 ± 0.22 7.16 6.47 7.0 6.7 6.2 B-π+π0 5.7 ± 0.4 4.29 4.24 3.5 4.1 8 B-π0π0 1.31 ± 0.21 0.28 0.38 0.12 0.29 0.1 B-π+K- 23.1 ± 1.0 18.70 23.78  17.0 24.1 19.3 B-π0K+ 12.8 ± 0.6 11.70 14.54 10.2 14.0 11.1 B-π-K+ 19.4 ± 0.6 18.03 22.81 14.2 20.5 16.3 B-π0K0 10.0 ± 0.6 7.05 9.18 5.7 8.7 7 CP 0.38 ± 0.07 0.13 0.13  0.14 0.20 -0.02 0.04 ± 0.05 0.0 -0.065 0.36 ± 0.32 -0.60 -0.74 -0.04 -0.43 0.45 Sππ −0.61 ± 0.08 -0.61 -0.63 -0.34  -0.41  B-π+ K0 0.009 ± 0.025 -0.01 0.009 0.047 ± 0.026 -0.13 -0.11 -0.08 0.071 -0.095 ± 0.013 -0.16 -0.12 -0.10 0.045 −0.12 ± 0.11 -0.015 -0.033 SπK 0.33 ± 0.21 0.70 0.71  0.70 0.73 

Summary 由于中微子的特殊性质以及在对微观粒子和宏观宇宙的探索中可能起的重要作用,对中微子物理的研究非常重要 13 混合角大小的测量不仅对中微子本身特性 的理解有重要意义 同时将帮助和引导理论物理学家建立新的更基本的理论有着非常重要的作用

Summary Heavy/Light Flavor Physics: Low Energy Dynamics of QCD New Flavor Physics The Physics of Flavor is The Flavor of Physics

谢谢!