1.1　電機機械、變壓器與日常生活 電機機械 (electrical machine) 是把機械能轉成電能，或把電能轉 成機械能的裝置。當這種裝置用來把機械能轉換成電能時，稱為 發電機 (generator)；用來把電能轉換成機械能時，稱為電動機 (motor)。 變壓器 (transformer) 是另一種相關的裝置，它把某一準位的交流 電能轉換成另一準位的交流電能。 為什麼電動機和發電機會如此普遍？答案非常簡單︰電能是一種 乾淨而且有效率的能源，它容易作長途傳送且容易控制。 在電能的傳送過程中，我們使用變壓器來減少在產生及使用電能 的兩地之間，因傳送而產生的能量損失。

1.2 單位與符號說明 伏特、安培、歐姆、瓦特與其他類似的單位都是公制單位系統 中的一部分，其長久以來便被用來描述電機機械的量。 1.2　單位與符號說明 伏特、安培、歐姆、瓦特與其他類似的單位都是公制單位系統 中的一部分，其長久以來便被用來描述電機機械的量。 1954 年，一種根據公制系統發展出來，範圍廣泛的單位系統被 接受成為國際性的標準 Systeme International (SI)。這一單位系統 稱為國際性系統，幾乎為全世界所接受。美國是唯一不使用的 國家，即使英國和加拿大都已使用了 SI 系統。

1.3 旋轉運動、牛頓定理與功率關係 角位置 θ 角速度 ω 1.3　旋轉運動、牛頓定理與功率關係 幾乎所有的電機機械都是沿著這個機械本身的軸 (shaft) 在旋轉 ，由於電機有旋轉的特性，所以必須瞭解旋轉運動的一些基本 概念。 角位置 θ 物體的角位置 θ 係從某一任意參考點所量得的角度，通常以弳度 (radians) 或度 (degrees) 為單位，角位置對應於直線運動中的距離。 角速度 ω 角速度係角位置對時間的變化率，如果逆時針方向旋轉，則角速度設為正值。角速度對應於直線運動中的速度，如同一維空間中的線性速度被定義為沿直線 (r) 對時間之位移變化率

角速度 ω 之定義為角位移 θ 對時間的變化率 則角速度的單位是弳度／秒。 工程師們在處理一般的電機機械時，通常不用弳度／秒為單位而使用每秒轉數或每分鐘轉數來描述軸速度。 ωm 以弳度／秒為單位的角速度 fm 以轉數／秒為單位的角速度 nm 以轉數／分為單位的角速度 下標 m 表示上述的符號是代表機械的量，以用來區別電氣的量。 這幾個角速度之間的關係如下所示︰

角加速度 α 角加速度是角速度對時間的變化率，以數學的觀點來看，如果角速度漸 增，則角加速度設為正值。 角加速度亦被下式所定義 如果角速度以弳度／秒為單位，則角加速度以弳度／秒平方為單位。

轉矩 τ 轉矩是什麼？大致上我們可以稱它是作用在物體上的「扭力」。 轉矩或扭力的大小是根據 (1) 作用力的大小，(2) 旋轉軸至作用力延伸線 的距離所決定。 物體的轉矩定義為作用力與作用力延伸線至旋轉軸之最短距離的乘積。 如果以 r 表示從轉軸指向施力點的向量，F 表示作用力，則轉矩可以描 述如下 其中 θ 表示向量 r 及 F 之間的夾角。 轉矩的單位在 SI 單位系統為牛頓-米；在英制單位系統則為磅-呎。

牛頓旋轉定律 用來描述作用在物體上的轉矩和此物體角加速度之間的關係，此一關係 稱為牛頓旋轉定律 (Newton’s law of rotation)，其公式如下 其中 τ 表示作用在物體上的淨力矩，單位為牛頓-米或磅-呎；α 表示所 產生的角加速度，單位為弳度／秒平方；J 表示物體的轉動慣量 (moment of inertia)，單位為公斤-米平方或斯拉克-呎平方。

功 W 旋轉運動中，功的定義為經過一角度 (angle) 的力矩 (torque) 之作用，如 下式所示︰ 如果轉矩為常數，則

功率 P 功率就是做功的比率，或單位時間內所增加的功，如下式所示︰ 通常功率的單位為焦耳／秒 (瓦特)，但也可使用呎-磅／秒或馬力。 根據功率的定義，同時假設作用力大小為常數且其方向和運動方向在 同一線上，則功率可以表示如下︰ 同理，假設轉矩為常數，則旋轉運動中的功率可以表示如下︰

1.4　磁　場 磁場是電動機、發電機、變壓器作能量轉換的主要機制，下面有 四個基本定理，用來描述磁場在這些裝置中如何被使用︰ 1. 一段通過電流的導線會在其周圍產生磁場。 2. 如果通過一線圈的磁場隨時間而變化，則會在這線圈上感應 出電壓 [這就是變壓器操作 (transformer action) 的基本原理]。 3. 一段帶有電流的導線放置在磁場中，會感應出一作用力在這 導線上 [這就是電動機操作 (motor action) 的基本原理]。 4. 一段導線在磁場中運動，則此導線會感應出一電壓 [這就是發 電機操作 (generatoraction) 的基本原理]。

磁場的產生 安培定律說明了電流如何產生磁場︰ 上式中，H 表示由電流 Inet 所產生的磁場強度，dl 為沿積分路徑的長度 之微分。在 SI 單位系統中，I 的單位為安培，H 的單位為安-匝／米。 圖 1-3 為一腳繞著 N 匝線圈的鐵心 則由電流所產生的磁場會被限制在鐵心內，如此一來，安培定律中的積 分路徑就等於鐵心的平均長度 lc。因線圈有 N 匝，當其流有電流 i 時， 穿越積分路徑的電流 Inet 為 Ni，因此安培定律變成 H 是磁場強度向量 H 的大小，因此在鐵心中由供應的電流所產生的磁場強度大小為

圖 1-3　簡單的鐵心。

　磁場強度 H 可以視為電流在建立磁場時其作用的大小，對一種材料而 言，其磁場強度 H 和磁通密度 B 之間的關係為 B＝ μH (1-21) 上式中 　　H＝磁場強度 　　μ＝材料的導磁係數 　　B＝產生的總磁通密度 磁場強度的單位為安-匝／米，導磁係數的單位為亨利／米，磁通密度的 單位為韋伯／米平方 (webers per square meter)，稱為特士拉 (teslas, T)。

真空中的導磁係數以 μ0 表示，其值為 μ0 =4π×10−7 H/m (1-22) 其他各種材料的導磁係數和 μ0 的比值我們稱為相對導磁係數 (relative permeability)︰ (1-23) 利用相對導磁係數，我們可以很方便的比較各種不同材料的磁化能力。 在如圖 1-3 所示的鐵心中，其磁通密度的大小為 (1-24) 對一已知的面積，其上的總磁通為 (1-25a)

dA 是此面積上的一微小單位。如果磁通密度向量垂直於面積 A，而且磁 通密度在整個面積上均為常數，則上式可以簡化為 (1-25b) 因此圖 1-3 中由電流 i 所產生的總磁通為 其中 A 表示鐵心的截面積。 (1-26)

磁 路 如圖 1-4a 為一簡單的電路，電壓源 V 推動電流 I 流經電阻 R，歐姆定律 可以表示出它們之間的關係︰ V = IR 磁　路 如圖 1-4a 為一簡單的電路，電壓源 V 推動電流 I 流經電阻 R，歐姆定律 可以表示出它們之間的關係︰ V = IR 在電路中，電壓或電動勢推動電流；同樣地，在磁路中其相對應的量稱 為磁動勢(magnetomotive force, mmf)。磁路中的磁動勢等於供應給鐵心 的有效電流︰ (1-27) 上式中， 是磁動勢的符號，其單位為安-匝 (ampere-turns)。

圖 1-4　 (a) 簡單的電路。 (b) 類似變壓器鐵心的磁路。

由線圈所圍繞的鐵心的極性可由修改過的右手定則得到︰如果右手 四指順著線圈電流流動的方向，則拇指就指向磁動勢正端的方向 (見 圖 1-5)。 圖 1-5　決定磁路中磁動勢源的極性。

磁動勢和磁通之間的關係為 (1-28) 上式中　　 磁路中的磁阻對應於電路中的電阻，磁阻的單位為安-匝／韋伯 (ampere-turns per weber)。 電路中電導為電阻的倒數，同樣地在磁路亦定義──磁導 (permeance) 其為磁阻的倒數 (1-29)

磁動勢和磁通之間的關係亦可表示為 (1-30) 如何計算圖 1-3 中鐵心的磁阻呢？根據式 (1-26) 鐵心的總磁通為 比較式 (1-31) 和 (1-28)，可得鐵心的磁阻為 (1-26) (1-31) (1-32)

鐵磁性材料的磁化特性 導磁係數由下面的公式所定義 B = μ H (1-21) 鐵磁性材料的導磁係數比自由空間的導磁係數可高出 6000 倍。 雖然自由空間中的導磁係數為常數，但鐵和其他鐵磁性材料中並非如此。 磁通量對磁動勢的值繪出，可得如圖 1-10a 的曲線，這曲線稱為飽和曲 線 (saturation curve) 或磁化曲線(magnetization curve)。起初，增加微量的 磁動勢即產生大量的磁通，到後來，即使磁動勢大量增加，磁通的增量 卻很少。最後，磁動勢再增加而磁通幾乎沒有改變，曲線上這個區域就 稱為飽和區 (saturation region)，此時我們稱鐵心已經飽和；磁通大量增 加的區域稱為未飽和區 (unsaturation region)，也稱鐵心未飽和，介於這 兩區域間的部分有時稱為曲線的膝部。

圖 1-10　(a) 鐵磁性鐵心的磁化曲線。(b) 以磁通密度和磁場強度表示的磁化曲線。

圖 1-10　(c) 典型鋼片的磁化曲線。

圖 1-10　 (d) 典型鋼片的相對導磁係數對磁場強度的作圖。

圖 1-10b 是磁通密度 B 和磁場強度 H 之間的關係。 (1-20) (1-25b) 對一已知的鐵心而言，磁場強度和磁動勢成正比，磁通密度和磁通量成 正比，因此 B 對 H 的曲線和磁通對磁動勢的曲線有相同的形狀。 從曲線上可以看出，導磁係數在未飽和區時很大且幾乎保持常數，而當 鐵心飽和時就降到一個很小的值。 實際發電機與電動機要靠磁通以產生電壓和轉矩，所以它們被設計產生 愈多磁通愈好。結果，大部分電機操作在接近磁化曲線膝部，而相對於 產生它的磁動勢，鐵心內的磁通是非線性的，此非線性而導致電機一些 特別的行為。 值得注意的是，當磁場強度增加時，相對導磁係數先增加而後再減少。 圖 1-10d 是上述材料其相對導磁係數對磁場強度的曲線，所有鐵磁性材 料都有這種典型的曲線。

例題 1-5　一方型鐵心，其平均路徑長度為 55 cm，截面積為 150 cm2， 在鐵心的一側繞有 200 匝的線圈，鐵心的磁化曲線如圖 1-10c 所示。 (a) 欲在鐵心內產生 0.012 Wb 的磁通，須供應多少電流？ (b) 在此電流時，求鐵心的相對導磁係數？ (c) 鐵心的磁阻？ 解︰ (a) 所需的磁通密度為 從圖 1-10c 中查出所需的磁場強度為

根據式 (1-20)，產生此磁場強度所需的磁動勢為 因此所需的電流為 (b) 在此電流下，鐵心的導磁係數為 因此，相對導磁係數為 (c) 鐵心的磁阻為

鐵磁性鐵心中的能量損失 不再使用直流電流，而以如圖 1-11a 所示的交流電流供應給鐵心使用。 假設鐵心內起初沒有磁通，當電流第一次增加的過程中，磁通量沿著圖 1-11b 中路徑 ab上升，這如同圖 1-10 中所示的磁化曲線。當電流再次減 少時，磁通量卻不沿 ab 下降，而沿路徑 bcd 下降。當電流再次增加時， 磁通量沿路徑 deb 上升。此時鐵心內的磁通不僅由供應的電流所決定， 還必須考慮鐵心內原先所擁有的磁通。上述的現象稱為磁滯(hysteresis)， 圖 1-11b 中路徑 bcdeb 稱為磁滯迴線 (hysteresis loop)。 當磁動勢移去後，鐵心內的磁通量並沒有降為零，而在鐵心內有磁場存 在，這磁場稱為鐵心的剩磁 (residual flux)，這正是永久磁鐵的製造方法。

圖 1-11　由交流電流 i(t) 所形成鐵心的磁滯迴線。

由於改變鐵中分域的排列方向需要能量，使得所有電機機械和變壓器 中會有一共同形式的能量損失，鐵心的磁滯損失 (hysteresis loss) 就是 每一外加交流電流週期中，分域重新定位所需的能量。對一已知的交 流電流，我們可以證明磁滯迴線所包圍的面積和每一週期的能量損失 成正比，供應到鐵心的磁動勢較小，則所形成磁滯迴線的面積就較小， 所引起的損失也較小。圖 1-13 說明了這個觀點。 渦流損失 (eddy current loss) 是另一種由於鐵心內磁場變化所引起的能 量損失，我們將等介紹法拉第定律後再加以解釋。磁滯損失和渦流損 失都會使鐵心產生熱，所以這兩種損失在設計電機機械或變壓器時均 須加以考慮。由於上述兩種損失均發生於鐵心的金屬內，他們統稱為 鐵心損失 (core losses)。

圖 1-13　磁動勢的大小影響磁滯迴線的面積。

1.5　法拉第定律──從一時變磁場感應 電壓到 法拉第定律的敘述如下︰當磁通穿過一匝線圈繞組時，會使線 圈感應出一正比於磁通時變率的電壓，寫成方程式的形式︰ (1-35) 上式中，eind 表示線圈的感應電壓，ϕ 是穿過線圈的磁通。如果 線圈有 N 匝，而穿過每一匝線圈的磁通都相同時，線圈所感應 出的全部電壓為 (1-36)

方程式中的負號稱為冷次定律 (Lenz’s law)。冷次定律敘述如 下︰如果把線圈的兩端短路，則線圈中感應電壓所引起的電流 將產生一反抗外加磁場變化的磁場， 圖 1-14 可以幫助我們更瞭解這個觀念，如果圖中所示的磁通其 強度隨時間增加，則線圈的感應電壓將會建立一磁通以反抗磁 通的增加，圖 1-14b 中的電流會產生反對磁通增加的磁通，所以 線圈感應電壓的極性須如圖中所示。

使用式 (1-36) 時牽涉到一個實用上的問題，此式假設穿過每一匝 線圈的磁通均相同，事實上，會有少許的漏磁通脫離鐵心到周圍 的空氣中。 線圈中第 i 匝的電壓大小為 (1-37) 如果線圈有 N 匝，則線圈的總電壓為 (1-38) (1-39) (1-40)

式 (1-40) 括號內的項稱為線圈的磁交鏈 (flux linkage) λ，法拉第 定律可重新以磁交鏈的方式表示 (1-41) 其中 (1-42) 磁交鏈的單位是韋伯-匝。 法拉第定律也可以說明前面所提到的渦流損失。如同鐵心外的線 圈會因時變的磁通而感應出電壓一樣，鐵心內也會因時變的磁場 而感應出電壓，此電壓會在鐵心內引起漩渦式的電流，因其形狀

如同河流中的漩渦一樣，所以稱此電流為渦流 (eddy current)。渦 流流經具有電阻的鐵心，能量就消耗在鐵心中，而使鐵心變熱。 減少變壓器或電機內磁性材料渦流損的方法，若一鐵磁性鐵心因 交流磁通限制而被分解成許多小細片或稱為疊片 (lamination)，則 最大電流漩渦會減少，因而導致較小的感應電壓、較小的電流和 較低的渦流損。渦流損的減少大約與疊片的厚度成正比，所以疊 片厚度愈薄愈好。 因絕緣層相當薄，所以利用並排組疊的疊片來減少渦流損對於鐵 心的磁路特性影響很小。 第二種減少渦流損的方法為增加鐵心材質的電阻值，此種作法通 常在鋼製鐵心材質內加入矽，使得鐵心的電阻變大，則對相同的 磁通量而言渦電流會變小，而使得 I 2 R 損失也變小。

1.6　導線感應力的產生 磁場會對在此磁場中帶有電流的導體感應一力量，圖 1-16 說明 了這個基本觀念，圖中導體放在磁通密度為 B 的固定磁場中， 磁場的方向指向紙內，導體長度為 l 公尺，流過 i 安培的電流。 導體所受力的大小為 (1-43) 上式中 　　 i ＝導線中電流的大小 　　 l ＝導線的長度，為一向量，它的方向和電流流動的方向相同 　　B ＝磁通密度向量

力的方向由右手定則決定， 也就是說，如果右手食指代 表向量 l，中指代表向量 B， 則拇指將指向導線受力的方 向。此力的大小由下式表示 上式中，θ 是導線和磁通密度之間的夾角。 (1-44) 圖 1-16　磁場中一帶有電流的導線。

1.7　磁場中運動導體的感應電壓 如果導線以適當方向的移動通過磁場，在導線上將感應出一電 壓，這觀念如圖 1-17 所示。導線感應的電壓如下式所示 (1-45) 上式中 　　 v ＝導線的速度 　 B＝磁通密度向量 　　 l ＝導體在磁場中的長度 向量 l 為沿著導線的方向朝著相對於 v×B 向量使角度最小端，所建立電壓的正端將是向量 v×B 的方向，

圖 1-17　在磁場中移動的導體。

例題 1-9 圖 1-18 所示為一導體以 10 m/s 的速度在磁場中向右移動， 磁通密度為 0. 5T，方向指向紙外，導體長 1 例題 1-9　圖 1-18 所示為一導體以 10 m/s 的速度在磁場中向右移動， 磁通密度為 0.5T，方向指向紙外，導體長 1.0 m，其方位如圖所示。試 問感應電壓的大小和極性？ 解︰ v×B 的方向為向下，因導線不是上下垂直的擺放，因此 l 的方向選擇如 圖所示，以使 l 和 v×B 間有最小的夾角。導體的感應電壓是底端為正 極，其大小為 (1-45)

在磁場中移動的導線會感應出一電壓，此為發電機操作的基本原理，所以稱此現象為發電機操作 (generator action)。 圖 1-18　例題 1-9 中的導體。 在磁場中移動的導線會感應出一電壓，此為發電機操作的基本原理，所以稱此現象為發電機操作 (generator action)。

1.8 一個簡單例子──線性直流機 圖 1-19 所示為一線性直流機，它的行為可由針對此機器之四個 基本方程式之應用而得知 1.8　一個簡單例子──線性直流機 圖 1-19 所示為一線性直流機，它的行為可由針對此機器之四個 基本方程式之應用而得知 1. 磁場內導體所受力之方程式︰ (1-43) 其中 F ＝導體所受之力 i ＝導體上電流大小 l ＝導體長度，l 方向定義為電流流向 B ＝磁通密度向量

2. 磁場內移動導體所產生感應電壓方程式︰ 其中 eind ＝導體所感應電壓 v ＝導體移動速度 B ＝磁通密度向量 l ＝磁場內導體長度 (1-45) 其中 eind ＝導體所感應電壓 v ＝導體移動速度 B ＝磁通密度向量 l ＝磁場內導體長度 3. 克希荷夫電壓定律。由圖 1-19 可得 (1-46)

圖 1-19　線性直流機，磁場方向進入紙面。 4. 軌道上導體之牛頓定律︰ (1-7)

啟動線性直流機 圖 1-20 為於啟動狀態下之線性直流機。只要閉合開關即可啟動直流機。 開關閉合導體上會有電流流動，由克希荷夫電壓定律可得︰ (1-47) 磁場內導體有電流流過會在導線上感應一力，可得 (1-48) 當導體速度增加時，導體上會感應一電壓，此電壓如式 (1-45) 所示，在此可減化為 (1-49) 此電壓會使流到導體之電流減少，因由克希荷夫電壓定律

圖 1-20　啟動線性直流機。

此動作使得導體會到達一固定的穩態速度，當導體上所受之淨力為零時。這發生在當 eind 增加到與 VB 相等時。在這時候，導體之移動速度為 (1-50) 當電動機被啟動後，其速度 v、感應電壓 eind、電流 i 與感應的力 Find 如圖 1-21 所示。 在啟動下，線性直流機之行為可說明如下︰ 1. 開關閉合產生一電流 i＝VB/R。 2. 電流在導體上產生一力為 F＝ilB。 3. 導體往右加速，當它加速時產生一感應電壓 eind。 4. 感應電壓使得電流 i＝ (VB－eind↑) /R 減少。 5. 感應力因此減少 (F＝i↓lB) 直到 F＝0，在此時，eind＝VB，i＝0，而導 體以一固定的載速度 vss＝VB/Bl 運動。

圖 1-21　啟動時之線性直流機。 (a) 速度v (t)； (b) 感應電壓 eind(t)； (c) 電流 i(t)； (d) 感應力 Find (t)。

當作電動機之線性直流機 圖 1-22，此處有一與運動反方向之力 Fload 加於導體上，當外加 Fload 後， 將得到一與運動方向相反之淨力 (Fnet＝Fload－Find)，此力將使導體速度 變慢。導體上之感應電壓也下降 (eind＝v↓Bl)。當感應電壓減少，導體上 電流會上升︰ (1-47) 如此使得感應力也增加 (Find＝i↑lB)。 當有負載加於導體上時，其速度 v、感應電壓 eind、電流 i 與感應力 Find， 如圖 1-23 所示。

圖 1-22　當作電動機之線性直流機。

圖 1-23　線性直流機運轉於無載狀 態與加載如一電動機。 (a) 速度 v(t)； (b) 感應電壓 eind (t)； (c) 電流 i(t)； (d)感應力 Find (t)。

有一感應力在導體運動方向，而功率是由電的形式轉換成機械的形式以 維持導體運動。此功率之轉換為 (1-51) 消耗在導體上之電功率 eind i 等於機械功率 Findv。因為功率是由電的形式 轉換成機械形式，此導體當電動機運轉。 實際直流電動機當加載時有更精確之類似行為︰當負載加於轉軸上時， 電動機會減速，此會使其內部電壓減少，電流增加，此增加電流會使其 感應轉矩增加，而此感應轉矩會等於電動機在一新的、較低的速度時之 負載轉矩。 實際運轉的電動機，此由電的形式轉換成機械形式之功率為 (1-52) 其中感應轉矩 τind 為感應力 Find 之旋轉形式，而角速度 ω 為線性速度 v 之 旋轉形式。

當作發電機之線性直流機 圖 1-24 所示為在運動方向加一外力 Fapp 之線性機，此外力將使此導體在 運動方向加速，且導體速度 v 也增加。當速度增加，eind＝v↑Bl 也增加且 會比蓄電池電壓 VB大，當 eind > VB ，電流會反向，而可用下式表示 (1-53) 因為此電流往上流過此導體，而會感應一力為 (1-54) 感應力的方向可由右手定則決定。此感應力與外加於導體上之力相反。

圖 1-24　當作發電機之線性直流機。

以上行為可整理為︰ 1. 於運動方向加一外力 Fapp；則在運動方向可得一淨力 Fnet。 2. 加速度 a＝Fnet/m 為正，所以導體加速 (v↑)。 3. 電壓 eind＝v↑Bl 增加，而 i＝(eind↑－VB) /R 也增加。 4. 感應力 Find＝i↑lB 增加直到 |Find|＝|Fload| 在一更高速度 v 為止。 5. 一機械功率 Findv 轉變成電功率 eindi，而此機器之行為為一發電機。 實際直流發電機亦有此行為︰在運動方向加一轉矩於軸上，則軸速度會 增加，內部電壓也增加，而電流由發電機流至負載。此機械功率轉換為 電功率大小可用式 (1-52) 表示為 (1-52)

線性機之啟動問題 圖 1-25 所示為一線性機。啟動電流為 此電流很大，通常超過額定電流 10 倍。此電流會對電動機造成損壞， 實際交流與直流機在啟動時同樣有大電流問題。 要如何預防此大啟動電流所造成的損壞呢？最簡單的方法為在啟動時外 加電阻於電路上以限制電流，直到 eind 建立至足以限制啟動電流為止。圖 1-26 所示為外加啟動電阻於線性機上。

圖 1-25　有元件值之線性直流機以說明過大啟動電流問題。

圖 1-26　外加一串聯電阻於線性直流機以控制啟動電流。