第9讲 原子光谱项.

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第七章 自旋与全同粒子 我们已经知道,从薛定谔方程出发可以解释许多微观现象,例如计算谐振子和氢原子的能级从而得出它们的谱线频率,计算离子被势场散射时的散射截面以及原子对光的吸收和发射系数等。计算结果在相当精确的范围内与实验符合。但是这个理论还有较大的局限性。首先,薛定谔方程没有把自旋包含进去,因而用前面的理论还不能解释牵涉到自旋的微观现象,如塞曼效应等。此外,对于多粒子体系(原子、分子、原子核、固体等等),前面的理论也不能处理。
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第七章 原子的壳层结构.
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§5.4 多电子原子能级的精细结构 一. 剩余非中心库仑作用和自旋-轨道相互作用 剩余非中心库仑排斥作用 电子自旋-轨道相互作用
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第六章 自旋和角动量 复旦大学 苏汝铿.
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第8章 静电场 图为1930年E.O.劳伦斯制成的世界上第一台回旋加速器.
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第六章 电子光谱 分子的电子光谱是由分子电子态之间的跃迁引起的. 也称紫外光谱.
第7讲 自旋与泡利原理.
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§5.3 泡利原理和同科电子 一、确定电子状态的量子数 标志电子态的量子数有五个:n,l,s,ml,ms。
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第五章 多电子原子 §5.1 He及第二族元素原子的光谱和能级 铍 Be:Z=4=212+2 镁 Mg:Z=12=2(12+22)+2
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第9讲 原子光谱项

1.电子组态与原子状态 1)电子组态 2)电子间相互作用 单电子近似下,一组空间轨道 中心力场近似下,仍用1s, 2p,3d等表示 基态排布3规则:泡利原理,能量最低,Hund规则 给定组态,原子状态并未给定,如2p2 : 共有15种状态 2)电子间相互作用 电子间剩余库仑相互作用;同一电子自旋轨道间耦合 单个电子的角动量、角动量Z分量不再守恒

1.电子组态与原子状态 3)如何描述原子状态? 情形1:LS耦合,电子间作用强于旋轨作用 总轨道角动量 总自旋角动量 总角动量

1.电子组态与原子状态 3)如何描述原子状态? 情形2:JJ耦合,电子间作用弱于旋轨作用 单个电子总角动量 总角动量 LS和JJ耦合是两个极端的近似,相比之下,LS更多;随着原子序数增加,倾向于JJ耦合。 仅讨论LS耦合情形

2.角动量耦合规则 1)问题: 2)Z方向分量:简单相加 3)需注意:J有多个值! 两电子自旋角动量耦合 两电子自旋角动量间夹角是一定的(如何求得?)

2.角动量耦合规则 4)最大J值可以确定: 5)确定最小J值:总状态数是确定的 6)J 的可能取值 7)例:

3.原子光谱项 1)定义:用好量子数(L,S,J)表征的能量相同的原子状态的集合 2)原子光谱项 忽略总旋轨耦合,能量只依赖于L与S

3.原子光谱项 3)原子光谱支项

3.原子光谱项 4)整体图像

4.光谱项推求 1)闭壳层无贡献:泡利原理限制只有一种状态 2)互补壳层光谱项相同:ML互为正负 3)非等价电子:执行加和规则

4.光谱项推求 4)等价电子:如p2 共有15种状态 3p 2p

4.光谱项推求 5)ML表格法  泡利原理限制,L,S间不能任意组合

4.光谱项推求 6)释疑1:  从L大的开始归属 7)释疑2:

5.能级高低:Hund规则 哪4个状态?

习题