熱量總是由高溫的系統流向低溫的系統。 熱交互作用在時間上似乎是有方向性。 能否有辦法來判斷一個反應的方向? 力學碰撞是沒有時間的方向性的。

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熱量總是由高溫的系統流向低溫的系統。 熱交互作用在時間上似乎是有方向性。 能否有辦法來判斷一個反應的方向? 力學碰撞是沒有時間的方向性的。

熱力學第二定律:熱量不能自動地由低溫的系統流到高溫的系統。

冷凍機

熱力學第二定律:熱量不能自動地由低溫的系統流到高溫的系統。 完美的冷凍機是不可能的

冷凍機的逆行即是一個引擎

Engine引擎的研究 Carnot Engine 1824

兩個等溫,兩個絕熱過程所構成的循環!

發電機也是一個引擎

效率 Efficiency

計算Carnot engine的效率 Efficiency

計算Carnot engine的效率 Efficiency

冷凍機

熱力學第二定律:熱量不能自動地由低溫的系統流到高溫的系統。 由以上的第二定律,可以推論得到:任意一個引擎的效率一定小於或等於卡諾引擎。 利用反證法,假設對一引擎X所證為誤: 如此將X與卡諾冷凍機組合,即可得一機器,自動將溫度自冷處書送到熱處。 違反熱力學定律。 故所證為真。

以上對卡諾引擎的論證只用到它的可逆性,與細節完全無關。 若引擎X為可逆,則可將以上論證中的X與卡諾引擎的角色互換,而推得 已知 故 所有的可逆引擎的效率皆相等! 所有的不可逆引擎的效率皆小於可逆引擎的效率!

我們似乎找到可以用來判斷可逆與否的物理量 所有的可逆引擎的效率皆相等! 絕熱過程 所有的不可逆引擎的效率皆小於可逆引擎的效率! 是關鍵的物理量

Entropy, 1850 en+tropein, is "content transformative 對於一個無限小的過程,熵的變化 Rudolf Clausius Q是吸收的熱量

一循環後氣體的熵變化 以氣體的Carnot循環為例: 任一循環皆可分割為Carnot循環的組合: 對任一循環,氣體的始末狀態相同 S為氣體狀態的性質

熱庫的熵變化 引擎是一個循環,經歷一個循環後,氣體的狀態不變。氣體的熵不變!! 但熱庫卻有了熱量的交換,因此,狀態改變。 熱庫也能同樣方法定義一個熵 Entropy,以Sr表示。 較熱的熱庫S變化 較冷的熱庫S變化

熱力學第二定律:封閉系統(熱庫加氣體)的性質熵決定了反應是否可逆 熵不會減少! 這個定律的陳述可以取代原來的形式

熱流動 完美的冷凍機是不可能的 熱量總是由高溫的系統流向低溫的系統。

摩擦生熱 功所對應的能量是不帶熵的,而熱所對應的能量是帶著熵的。這是功與熱最基本的分別。

不可逆的引擎 Q熱流摩擦 通常有摩擦,及絕熱不完全而熱量流動,因此熵會增加! 可逆引擎只是理想!

完美引擎 不可能!

理想氣體的熵的計算 兩等溫態之間的熵差

自由擴散

理想氣體兩等體積態之間的熵差

理想氣體兩態之間的熵差 i f Vi Vf

理想氣體兩態之間的熵差 i n 固定 f Vi Vf T,P 固定

定溫定壓的化學反應 分子數n不再是常數,而會在化學反應中如體積等產生變化,因此也成為一熱力學座標 三個熱力學座標: P,T(V),n 反應會朝向總熵極大化,有一個方法可將環境的熵變,以反應物的性質來表示 為反應物系統(不包括環境!)定義一個新的狀態函數 Gibbs free energy 定溫定壓下

理想氣體的G 化學能

由此反應的放熱可得 ,標準狀態下為-92.22kJ,所以向右反應會降低H。 然而向右傾向減少熵(粒子莫耳數減少), 因此降低了向右的趨勢: 平衡就是在放熱(降低能量)與增加熵兩個趨勢的拉鋸下達成