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5.3 热力学第二定律 5.3.1热力学第二定律 1. 热力学第二定律的开尔文表述(1851年)

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1 5.3 热力学第二定律 5.3.1热力学第二定律 1. 热力学第二定律的开尔文表述(1851年)
5.3 热力学第二定律 5.3.1热力学第二定律 1. 热力学第二定律的开尔文表述(1851年) 不可能只从单一热源吸收热量,使之完全转化为功而不引起其它变化。 不可能制成一种循环热机,它只从一个热源吸取热量, 使之完全转变为有用功(第二类永动机不可能制成)。 说明 (1) 吸收的热量可以转化为功(热机)。 (2) 吸收的热量可以完全转化为功(等温膨胀)。 T

2 热量不能自动地从低温物体传向高温物体。 (3) 热力学第二定律开尔文表述 的另一叙述形式:第二类永动 机不可能制成。 热功转化具有方向性。
(4) 热力学第二定律的开尔文表述实际上表明了 2. 热力学第二定律的克劳修斯表述(1850 年) 不可能把热量从低温传向高温物体而不引起其它变化。 热量不能自动地从低温物体传向高温物体。 说明 (1) 热量可以从低温物体传向高温物体(致冷机)。 (2) 热力学第二定律开尔文表述 的另一叙述形式:第二类永动 机不可能制成。 热功转化具有方向性。

3 (4) 热力学第二定律的克劳 修斯表述实际上表明了
(3) 理想致冷机不可能制成。 被制冷 理想致冷机 高温热源 (不引起其它变化≌自动) (4) 热力学第二定律的克劳 修斯表述实际上表明了 热机、致冷机的能流图示方法 致冷机的能流图 热机的能流图 高温热源 低温热源 高温热源 低温热源

4 热力学第二定律的两种表述等价 证明(用反证法) (1) 假设开尔文表述不成立 克劳修斯表述不成立 假设开尔文 表述不成立 高温热源 克劳修斯表述不成立 低温热源 (2) 假设克劳修斯表述不成立 开尔文表述不成立 类似证明

5 p a b c 用热力学第二定律证明:在pV 图上任意两条绝热线不可能相交。 例 证 反证法
O 设两绝热线相交于c 点,在两绝热线上寻找温度相同 的两点a、b。在ab间作一条等温线, abca构成一循环过程。在此循环过程中 绝热线 a b 等温线 c 这就构成了从单一热源吸收热量的热机。这是违背热力学第二定律的开尔文表述的。因此任意两条绝热线不可能相交。

6 可逆与不可逆过程 概念 若系统经历了一个过程,而过程的每一步都可沿相反的方向进行,同时不引起外界的任何变化,那么这个过程就称为可逆过程。 可逆过程 如对于某一过程,用任何方法都不能使系统和外界恢复到原来状态,该过程就是不可逆过程。 不可逆过程 1. 不可逆过程的实例 弹簧振子(无摩擦) 可逆 m x (有摩擦) 不可逆

7 热传导:热量从高温传到低温物体可自动进行
单摆(真空) 可逆 (有气体) 不可逆 功热转换:功向热转化可自动进行 热传导:热量从高温传到低温物体可自动进行 (有气体) (真空) 自由膨胀: 一切与热现象有关的过程都是不可逆过程。

8 不平衡和耗散等因素的存在,是导致过程不可逆的原因。
2. 过程不可逆的因素 不平衡和耗散等因素的存在,是导致过程不可逆的原因。 无摩擦的准静态过程是可逆过程(是理想过程) 热力学第二定律的本质 自然界的一切自发过程都是单方向的不可逆过程 (热力学第二定律的其它表述)

9 1. 在温度分别为T1与T2的两个给定热源 之间工作的一切可逆热机,其效率相同,都等于理想气体可逆卡诺热机的效率,即
5.3.3 卡诺定理 高温热源 低温热源 1. 在温度分别为T1与T2的两个给定热源 之间工作的一切可逆热机,其效率相同,都等于理想气体可逆卡诺热机的效率,即 要增大热源的温差 2.在相同的高、低温热源之间工作的 一切不可逆热机,其效率都不可能大于可逆热机的效率,即 减少热机循环的不可逆性,(减少摩擦、漏气、散热耗散因素) 是任何热机效率的最高极限

10 地球上的人要在月球上居住,首要问题就是保持他们的起居室处于一个舒适的温度,现考虑用卡诺循环机来作温度调节,设月球白昼温度为100 ℃,而夜间温度为 100 ℃,
起居室温度要保持在20 ℃,通过起居室墙壁导热的速率为每度温差0.5kW, 白昼和夜间给卡诺机所供的功率。 在白昼欲保持室内温度低,卡诺机工作于致冷机状态,从室内吸取热量Q2 , 放入室外热量Q1 每秒钟从室内取走的热量为通过起居室墙壁导进的热量,即

11 在黑夜欲保持室内温度高,卡诺机工作于致冷机状态,从室
外吸取热量Q1, 放入室内热量Q2 每秒钟放入室内的热量为通过起居室墙壁导进的热量,即 解得 此种用可逆循环即是所谓的冷暖双制空调的原理。


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