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Drell-Yan过程的轻子方位角不对称的核依赖
陈龙 导师 梁作堂
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(I)背景知识及现状 (II)研究方法 (III)准备工作与计划
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Drell-Yan 末态轻子对方位角分布不对称量（无碎裂影响）
引言 强相互作用中非微扰 强子关联函数 横向自旋与横向动量之间 依赖的关联函数 Drell-Yan 末态轻子对方位角分布不对称量（无碎裂影响） 那么，末态轻子对方位角不对称的核效应？？？ 1
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Drell-Yan过程简介 Drell-Yan： 有限 微分截面
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Drell-Yan中坐标系及方位角的定义
方位角的定义—洛仑兹不变量 Collins-soper 坐标系
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对非极化Drell-Yan强子张量 做分解，与 缩并，得：
（厄米性，流守恒，空间反射，时间反演（单举）） 结构函数 （I） 在朴素部分子模型中， 若是考虑内禀横动量和多重散射，胶子辐射 （II）
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Drell-Yan中轻子方位角不对称 实验上 的系数 相当大 E866, PRL07
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Drell-Yan中轻子方位角大 不对称----Boer-Mulders函数
非极化,领头阶 ：只有两个独立部分子分部函数 来源 非极化强子中夸克的横向极化对横动量的非平庸分布（领头阶）。 Boer ，Mulders(1998) 理想的场所：非极化Drell-Yan过程 （核效应）
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Drell-Yan中轻子方位角大 不对称----Boer-Mulders函数
在横动量依赖的因子化定理成立的区域 非极化，领头阶 其中 Boer ，Mulders(1998)
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非极化SIDIS中方位角不对称 的核效应 非极化SIDIS方位角 的核效应研究中的若干近似: 原子核的核子数都是非常大，这时可以把原子核看成分布均匀的核物质。 原子核中核子之间的结合比较松散，核子与核子之间的关联可以忽略。 在这一假定下，核效应主要来自DIS末态相互作用， 这一末态相互作用的信息可以包含在规范链里面
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非极化SIDIS中方位角不对称 的核效应 多重散射与核效应 e+N : e+A : 胶子重散射效应可以吸收到规范链中
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方位角不对称核效应的研究方法 使用 其 中 在“最大两胶子近似”的近似下，约化为 （部分子输运算符）
Liang,Wang,zhou;（2007） Gao,Liang,Wang;（2010）
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为部分子（夸克）输运参数，每单位路径上均方动量值
方位角不对称核效应的研究方法 取上式中 矩阵 ， 得twist-2的 的核效应式： Liang,Wang,Zhou（2008） 其中， 为部分子（夸克）输运参数，每单位路径上均方动量值 的改变量。 Twist-3 注意！
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方位角不对称的核效应可以用原子核靶与核子靶的比值来表征：
非极化SIDIS中方位角不对称 的核效应 方位角不对称的核效应可以用原子核靶与核子靶的比值来表征： 核效应包含在这些分布函数或关联函数的差别里。 twist-2 与 Twist-3 的核展宽行为不同导致 方位角不对称项比值出现对部分子横动量 的有趣依赖， 由此提供这些TMD分部函数的重要信息。
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非极化SIDIS中方位角不对称 的核效应 假设核子中 与 对 的依赖为高斯分布 次序对调！ Gao,Liang,Wang;（2010）
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SIDIS Drell-Yan Drell-Yan中方位角不对称的核效应的优点 （I）
须计入碎裂函数。(SIDIS中不计入碎裂，没有B-M贡献) （II） Drell-Yan 只涉及初态两强子（允许Boer-Mulders函数）的 各种关联函数，末态轻子方位角不对称不受碎裂函数影响。 （III） 非极化Drell-Yan的B-M函数的贡献为Twist-2，无Twist-3的贡献， cahn-effect 是twist-4贡献。
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基本方法 D-Y方位角不对称核效应的研究方法 对 分解结构里给出的其他关联函数，可应用类似的步骤， 得到包含核展宽效应的不同的关系式。
特定twist阶 的系数 Liang,Wang,Zhou（2007） 对 分解结构里给出的其他关联函数，可应用类似的步骤， 得到包含核展宽效应的不同的关系式。 对多部分子关联函数，运用QCD运动方程作化简变形 （1） （2）
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D-Y方位角不对称的初步预期和下一步工作
粗略的估计表明： 尽管Boer-Mudlers 函数是Twist-2的函数， 但是它的核效应的依赖形式具有twist-3的关联函数的核展宽特征。 故而预期方位角不对称的非平庸的核效应也会出现。 下一步： 非极化Drell-Yan过程中的 的方位角依赖的核效应 （强子+核子；核子+核子） Drell-Yan过程中单自旋不对称的方位角依赖的核效应 （极化强子+核子，twist-2） twist-3 （1） （2） （3）
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