超强超短激光与固体靶作用 产生磁场的估算 报告人：马套 PB01007044 指导老师 ：秦敢.

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1 超强超短激光与固体靶作用 产生磁场的估算 报告人：马套 PB 指导老师 ：秦敢

2 一 引言 1 九十年代来，脉冲激光改进 强度 ~ 1019W/cm2 ，脉冲宽度 ~ 1ps 2 激光固体靶作用与惯性约束，天体物理
一 引言 1 九十年代来，脉冲激光改进 强度 ~ 1019W/cm2 ，脉冲宽度 ~ 1ps 2 激光固体靶作用与惯性约束，天体物理 年，Gremillet拍摄过程图片 2000年，Clark 测量18Mev质子角偏转, 表明有强自生磁场 4 人们猜测该磁场源自超热电子，本文利用简化模型求超热电子与自生磁场的关系

3 动力学过程定性分析 实验一 激光 脉宽0.35ps,强度 ~ 1019W/cm2，焦斑半径 ~5 m,.
靶 SiO2圆柱, 10m Al保护层，h=400m ,R=250m. a. (a) t=1.2ps, 两jets 宽20m ,长350m； 估算超热电子v=0.973c, T=1.71Mev b. (b) t=2.2ps, (c) t=3ps,半球形 cloud 膨胀，v~0.5c c. channel 半径~10m

4 实验二 t=6ps,正常拍照与200 m真空隔离拍照对比,右图无电离迹象
推测 右图大部分超热电子受电场力回流.左图超热电子逃逸,靶点带正电，形成电荷 分离场，但电子有补充源，动态平衡维持中间的超热电子流.

5 三 物理模型 1. 匀速模型 根据上述实验提出模型如下，假定 h=200m,10m半径内超热电子沿轴向运动,10-15 m电流反向.轴向环向对称分布;径向余弦分布,o=5  106/m3,环柱电荷均匀分布，内外电流大小相等,方向相反. v=0.933c. FIG.4.是h=0,50,100m,B沿径向变化,反映匀速模型磁场的大致情况.

6 最大值~1200T，在10m处，与实验量级相符 但磁场沿轴向的变化趋势与模拟不符. (a). h=0m. peak(10,586)。
(b).h=50m.Peak(10,1286)。 (c).h=100m.Peak(10,1244). 最大值~1200T，在10m处，与实验量级相符 但磁场沿轴向的变化趋势与模拟不符. FIG.5.Uniform velocity model. Maginetic field B(T) vs radius(micron )

7 2. 匀强电场模型 匀强电场模型 匀速修正为h=0,v=0.9724c;h=200m,v=0;
动能沿h正比例减小,h=100m,v=0.833c.

8 磁场高于匀速模型值,沿轴向上先略微升高,后迅速降低;
(a). h=0 m. Peak(11,2897). (b).h=100m.Peak(10,3354)。 (c). h=200m.Peak(10,216). 磁场高于匀速模型值,沿轴向上先略微升高,后迅速降低; (0,2897) →(100,3354) →(200,216);与模拟大致相符,如下图所示

9 四 结论 对于超强超短激光与固体靶作用的磁场，匀强电场模型给出了与实验及模拟大致相符的磁场量级和空间分布.这表明，本文的模型在解决这个问题上方向是正确的. 进一步的研究可考虑强光子群与原子分子的作用机理.

10 参考文献 [1] GremilletL，Phys.Rev.Lett.83(1999),5015
[2] Clark， Phys.Rev.Lett.84(2000),670 [3] M.Borghsi, Phys.Rev.Lett.80(1998),5137 [4] M.Borghsi, Phys.Rev.Lett.83(1999),4309