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Published by早沛 祁 Modified 8年之前
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第 6 章 傅立叶变换 6.1 傅立叶积分 6.1 傅立叶积分 6.2 傅立叶变换 6.2 傅立叶变换 6.3 函数及其傅立叶变换 6.3 函数及其傅立叶变换 6.4 傅立叶变换的性质 6.4 傅立叶变换的性质
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6.1 傅立叶积分 6.1.1 主值意义下的广义积分 定义 1 设函数 在实轴的任何有限区间上都 可积. 若极限 存在, 则称在主值 意义下 在区间 上的广义积分收敛, 记为
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例 1 计算 为实常数) 解 我们可以证明 为实数 ) 令 则
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例 2 设 计算积分 解
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上式 (1) 称为函数 的复指数形式的傅里叶积 分公式, 而等号右端的积分式称为 的傅里叶 积分 ( 简称傅氏积分 ). 从例 2 可以看出, 函数 存在如下关系
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若函数 在任何有限区间上满足狄氏 条件(即函数在任何有限区间上满足: (1 ) 连续或只有有限个第一类间断点 (2) 至多有 有限个极值点), 并且在 上绝对可 积则有: 6.1.2 傅氏积分存在定理 为连续点 为间断点
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也叫做 的傅氏积分表达式 6.2.1 傅立叶变换的概念 6.2 傅立叶变换 叫做的傅氏变换, 象函数, 可记做 = ℱ [ ] 叫做的傅氏逆变换, 象原函数,=ℱ=ℱ
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例 3 求函数 的傅氏变换 解
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例 4 求函数 的傅氏变换 和傅氏积分表达式. 解解
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若 上式右端为 于是
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6.2.2 傅氏变换的物理意义 — 频谱 称为的频谱函数 其模 称为的振幅频谱 可以证明, 频谱为偶函数, 即
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6.3 -函数及其傅立叶变换 在物理和工程技术中, 除了用到指数衰减函数 外, 还常常会碰到单位脉冲函数. 因为在许多物理现 象中, 除了有连续分布的物理量外, 还会有集中在一 点的量(点源), 或者具有脉冲性质的量. 例如瞬间 作用的冲击力, 电脉冲等. 在电学中, 我们要研究线 性电路受具有脉冲性质的电势作用后所产生的电 流;在力学中, 要研究机械系统受冲击力作用后的 运动情况等. 研究这类问题就会产生我们要介绍的 脉冲函数. 有了这种函数, 对于许多集中在一点或一 瞬间的量, 例如点电荷、点热源、集中于一点的质 量以及脉冲技术中的非常狭窄的脉冲等, 就能够像 处理连续分布的量那样, 用统一的方式来加以解决.
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6.3.1 函数的定义 ( 1 )看作矩形脉冲的极限 ( 2 ) 函数的数学定义 ( 3 )物理学家狄拉克给出的定义 满足下列两个条件的函数称为 函数: Ⅰ Ⅱ
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1 函数用一个长度等于 1 的有向线段来表示, 如下图 o
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1 如下图 o 定义为满足下列条件的函数
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6.3.2 函数的性质 ( 1 )对任意的连续函数, 都有 (2)(2)函数为偶函数, 即
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(3)(3) 其中, 称为单位阶跃函数. 反之, 有.
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6.3.3 函数的傅立叶变换 由于 =ℱ=ℱ 可见, ℱ []=1, ℱ -1 [1]=. 与常数 1 构成了一个傅氏变换对, 即 与 也构成了一个傅氏变换对, 即
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6.3.4 一些常见函数的傅氏变换和一些傅氏变换 对 例 5 可以证明单位阶跃函数 的傅氏变换为 的积分表达式为
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例 6 证明 的傅氏变换为 证明 =ℱ=ℱ 所以
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例 7 求正弦函数 的傅氏变换 可以证明 ℱ ℱ
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6.4 傅立叶变换的性质 6.4.1 线性性质 ℱ =ℱ=ℱ 设 为常数则 =ℱ=ℱ ℱ
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6.4.2 对称性质 若 =ℱ=ℱ 则以 为自变量的函数 的象函数为 即 ℱ即 ℱ ℱ 6.4.3 相似性质 =ℱ=ℱ 若则 ℱ ℱ
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6.4.4 平移性质 ( 1 )象原函数的平移性质 若 =ℱ 为实常数, 则 ℱ ℱ
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例 8 求ℱ ℱ 解 因为 所以 ℱ
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( 2 )象函数的平移性质 若 =ℱ=ℱ 为实常数, 则 ℱ ℱ
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例 9 已知 ℱ 求 ℱ 解 ℱ ℱ 显然 一般地 ℱ
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且 则 6.4.5 微分性质 ( 1 )象原函数的微分性质 若 =ℱ=ℱ ℱ 一般地, 若 ℱ 则 ℱ
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例 10 证明 ℱ 证明 因为 所以 ℱ ℱ ℱ 一般地 ℱ
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( 2 )象函数的微分性质 若 =ℱ=ℱ 则 ℱ 或 ℱ 例 11 已知 ℱ 求 ℱ 解 ℱ
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6.4.6 积分性质 若 =ℱ=ℱ ℱ 则 在这里 必须满足傅氏积分存在定理的条件, 若不满足, 则这个广义积分应改为 ℱ
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6.4.7 傅氏变换的卷积与卷积定理 1.1. 上的卷积定义 若给定两个函数, 则积分 称为函数 的卷积, 记为
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卷积满足下列性质
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例 12 对函数计算卷积 解 所以
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2 .傅氏变换的卷积定理 =ℱ=ℱ =ℱ=ℱ (1) 若 则 ℱ ℱ
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=ℱ=ℱ =ℱ=ℱ (2) 频谱卷积定理 则 ℱ 若
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