第3章 热量传递 西安建筑科技大学 粉体工程研究所.

Presentation on theme: "第3章 热量传递 西安建筑科技大学 粉体工程研究所."— Presentation transcript:

1 第3章 热量传递 西安建筑科技大学 粉体工程研究所

2 传导传热 对流换热 热辐射 传热过程与换热器

3 3.1 概 述 动量传递 流体力学 传递过程 能量传递 传热学 质量传递 传质学 应用领域：各种工业窑炉及换热设备的设计；
核能、火箭等尖端技术； 太阳能、地热能和工业余热利用； 农业、生物、地质、气象等部门。 主要传热问题：一类是求解局部或者平均的传热速率的大小；另一类求解研究对象内部的温度分布。

4 3.1.1 传热的基本方式与热流速率的基本方程 热力学第二定律：热量总是自发地、不可逆地从高温处流向低温处。
即：有温差存在，就会出现热量的传递。 机理 热传导 热对流 热辐射 稳态 传热 非稳态

5 热传导：两个相互接触的物体或同一物体的各部分之间由于温差而引起的热量传递现象，简称导热。通常发生在固体与固体之间。
1) 对于x方向上一个厚度为dx的微元层，单位时间内通过该层的导热热量 通过平板的一维导热 一维稳态导热傅里叶定律数学表达式

6 热对流：依靠流体的运动，而引起流体与固体壁表面之间的传热。有流体参与，通常发生在气-固、液-固之间。
自然对流 导热 共同作用 对流换热 热对流 强制对流 沸腾换热 引起流体流动的原因 有相变的对流换热 凝结换热 对流换热量的基本计算式——牛顿冷却公式（1701年提出）：

7 热辐射：依靠物体表面对外发射可见和不可见的电磁波来传递能量。
不需要直接接触。 物体内能 电磁波能 物体内能 辐射 共同作用 辐射换热 吸收 辐射换热特征 传热方式：非接触 能量的转移中伴随着能量形式的转换 影响因素：温度以及物体的属性和表面状况。

8 黑体是指能吸收投入到其表面上的所有热辐射能的物体。
斯蒂芬-玻尔兹曼（Stefan-Boltzmann）定律： 四次方定律 经验修正 斯蒂芬-玻尔兹曼系数 物体辐射率，其值<1 例：两块非常接近的互相平行的壁面间的辐射换热:

9 3.1.2 传热热阻 类比热量传递与电量传递 欧姆定律: 类比 变形 传热热阻

10 问题：冷、热流体通过一块大平壁交换热量的稳态传热过程。
分析： 传热过程包括三个环节，①热流体与壁面高温侧的热量传递；②穿过固体壁的导热；③壁面低温侧与冷流体的热量传递。 解： 稳态，通过串联着的每个环节的热流量Q相同。设平壁表面积为A。

11 3.2 传导传热 3.2.1 基本概念 温度场：某一时刻空间各点温度的分布。 稳态温度场： 一维稳态温度场 ：
等温面与等温线：温度场中同一瞬间同温度各点连成的面称为等温面；不同的等温面与同一平面相交，则在此平面上构成一簇曲线，称为等温线。

12 温度梯度：自等温面上某点到另一个等温面，以该点法线方向的温度变化率为最大。以该点法线方向为方向，数值正好等于这个最大温度变化率的矢量称为温度梯度，用gradt表示，正向是朝着温度增加的方向。
导热基本定律——傅里叶定律：

13 3.2.2 物质的导热系数 导热系数：物体中单位温度降度单位时间通过单位面积的导热量。是物质的固有属性之一，衡量物质的导热能力，大小取决于材料的成分、内部结构、密度、温度、压力和含湿量。 一般工程应用压力范围内，认为k仅与温度有关， 不同物质的导热系数 随T , 随T , 规律不同。 保温材料：导热系数不大于0. 2w/(m.k)。 保温机理：多孔状。

14 3.2.3 导热微分方程与定解条件 1）直角坐标系 能量方程： 微元体热力学能(内能)增量： 微元体内热源的生成热: 可逆膨胀功：
摩擦耗散功：

15 ⑤导热系数为常数、无内热源、一维稳态导热
热扩散率 内部温度均匀化的能力 ①导热系数为常数 ②导热系数为常数、无内热源 ③导热系数为常数、稳态导热 泊松方程 ④导热系数为常数、无内热源、稳态导热 拉普拉斯方程 ⑤导热系数为常数、无内热源、一维稳态导热

16 2）径向坐标系 圆柱坐标系 球坐标系

17 三类边界条件 定解条件包括：几何条件 、物理条件 、初始条件和边界条件。 稳态 几何条件： 第一类边界条件 给定导热体的几何形状、尺寸及相对位置 非稳态 物理条件： 第二类边界条件 导热体各物理参数的大小、内热源分布状况 稳态 或 初始条件：  =0时，导热体内的温度分布。稳态无初始条件。 非稳态 边界条件： 给定导热体各边界上的热状态。 第三类边界条件： 稳态 与时间无关 非稳态 与时间函数关系

18 3.2.4 稳态导热分析与计算 1) 一维稳态导热 ① 通过单层平壁的导热
已知:平壁的两个表面分别维持均匀且恒定的温度tw1和tw2，无内热源，壁厚为δ。 解：导热系数k常数，无内热源、一维、稳态导热微分方程式 x= 0 时t= tw1 x=δ时t= tw2 t=C1x+C2 表面积为A

19 ② 通过多层平壁的导热 已知：各层的厚度δ1、δ2、δ3，各层的导热系数 k1 、k2和k3及多层壁两表面的温度tw1和tw4。 求：各层间分界面上的温度。 解：

20

21 已知：一个内外半径分别为 r1 、r2的圆筒壁，其内、外表面温度分别维持均匀恒定的温度t1和t2。
③通过圆筒壁的导热 已知：一个内外半径分别为 r1 、r2的圆筒壁，其内、外表面温度分别维持均匀恒定的温度t1和t2。 求：通过圆筒壁的导热量及壁内的温度分布。 解： 一维、稳态、无内热源柱体导热 r = r1时 t = t1 r = r2时 t = t2 通过多层圆筒壁的导热

22 例：二维矩形物体的三个边界温度均为t1，第四个边界温度为t2，无内热源，导热系数k为常数，确定物体中的温度分布。
④多维稳态导热 矩形区域中的二维稳态导热 a、二维、稳态导热问题分析解法 例：二维矩形物体的三个边界温度均为t1，第四个边界温度为t2，无内热源，导热系数k为常数，确定物体中的温度分布。 解： （0＜x＜b，0＜y＜δ） 过余温度 引入过余温度是为了将边界条件齐次化 用分离变量法，设Θ(x,y)=X(x)·Y(y)，并利用傅里叶级数，得：

23 b、形状因子法 形状因子 例：一传达室，室内面积为3×4(m2)，高度为2.8m，红砖墙厚度为240mm，红砖的导热系数为0.43W/(m.K)。已知墙内表面温度为20℃，外表面温度为－5 ℃，求通过传达室四周墙壁的散热量。 解：

24 3.2.5 非稳态导热 非稳态导热基本概念 瞬态导热：物体的温度随时间的推移逐渐趋近于恒定的值周期性导热：物体的温度随时间周期性变化
物体的温度变化过程： 非正规状态阶段 温度分布主要受 初始温度分布控制 正规状态阶段 ABCD为初始边，温度为t0，另左侧AH边温度突然升高到t1并保持不变，右侧DEFG边仍与空气接触，保持温度为t0， 温度分布主要取决 于边界条件及物性

25 tf h t 以第三类边界条件为重点  问题的分析 如图所示，存在两个换热环节： a 流体与物体表面的对流换热环节 b 物体内部的导热 x
以第三类边界条件为重点 问题的分析 如图所示，存在两个换热环节： a 流体与物体表面的对流换热环节 b 物体内部的导热 有如下三种可能： 对流换热很快，忽略对流 传导换热很快，忽略导热 都存在

26 毕渥数－Bi Bi 准数对无限大平壁温度分布的影响 与外界条件无关 同时受内部、外界条件影响 与内部条件无关

27 集总参数法分析求解 1 定义：忽略物体内部导热热阻、认为物体温度均匀一致分析方法。此时 ，温度分布只与时间有关，即 ，与空间位置无关，因此，也称为零维问题。 2 温度分布 如图所示，任意形状的物体，参数均为已知 将其突然置于温度恒为t的流体中

28 忽略内部热阻（t=f()）、非稳态、有内热源，能量方程可化为：
其中 应看成是广义热源，即界面上交换的热量可折算成整个 物体的体积热源 集总参数法方程 令过余温度＝t－t，有： 控制方程 积分 初始条件

29 令： 为时间常数，表示物体蓄热量与表面换热量之比
对上式进行整理，得： Fo越大，热扰动就能越深入地传播到物体内部，物体内度就越接近周围介质的温度。 令： 为时间常数，表示物体蓄热量与表面换热量之比 当＝0： 当＝c： 工程上认为此时已 达到热平衡状态 当＝4c：

30 在物体内部导热热阻可以忽略时，上式适用于冷却，加热场合，
又称为牛顿冷却或牛顿加热。 对于球、板和柱体，当Bi满足： 无限大平板，M＝1 无限长圆柱，M＝1/2 球，M＝1/3 可以采用集总参数法进行分析。采用此判据时，物体中各点过余温度的差别小于5%

31 例：一直径为5cm的钢球，初始温度为450℃，突然被置于温度为30℃的空气中。设钢球表面与周围环境间的表面传热系数为24W/(m2·K)，试计算钢球冷却到300℃所需的时间。已知钢球的c=0.48 kJ/(kg·K)，ρ=7753 kg/m3，k=33 W/(m·K)。 【解】 首先检验是否可用集总参数法。 钢球 M=1/3 符合条件 解得 τ=570 (s)

32 稳态导热微分方程，平板、多层平板、圆筒、多层圆筒壁导热（一维） 非稳态导热的一些概念，Bi准数、Fo准数、集总参数法
小结 稳态导热微分方程，平板、多层平板、圆筒、多层圆筒壁导热（一维） 非稳态导热的一些概念，Bi准数、Fo准数、集总参数法