Drell-Yan过程的轻子方位角不对称的核依赖 陈龙 导师 梁作堂
(I)背景知识及现状 (II)研究方法 (III)准备工作与计划
Drell-Yan 末态轻子对方位角分布不对称量(无碎裂影响) 引言 强相互作用中非微扰 强子关联函数 横向自旋与横向动量之间 依赖的关联函数 Drell-Yan 末态轻子对方位角分布不对称量(无碎裂影响) 那么,末态轻子对方位角不对称的核效应??? 1
Drell-Yan过程简介 Drell-Yan: 有限 微分截面
Drell-Yan中坐标系及方位角的定义 方位角的定义—洛仑兹不变量 Collins-soper 坐标系
对非极化Drell-Yan强子张量 做分解,与 缩并,得: (厄米性,流守恒,空间反射,时间反演(单举)) 结构函数 (I) 在朴素部分子模型中, 若是考虑内禀横动量和多重散射,胶子辐射 (II)
Drell-Yan中轻子方位角不对称 实验上 的系数 相当大 E866, PRL07
Drell-Yan中轻子方位角大 不对称----Boer-Mulders函数 非极化,领头阶 :只有两个独立部分子分部函数 来源 非极化强子中夸克的横向极化对横动量的非平庸分布(领头阶)。 Boer ,Mulders(1998) 理想的场所:非极化Drell-Yan过程 (核效应)
Drell-Yan中轻子方位角大 不对称----Boer-Mulders函数 在横动量依赖的因子化定理成立的区域 非极化,领头阶 其中 Boer ,Mulders(1998)
非极化SIDIS中方位角不对称 的核效应 非极化SIDIS方位角 的核效应研究中的若干近似: 原子核的核子数都是非常大,这时可以把原子核看成分布均匀的核物质。 原子核中核子之间的结合比较松散,核子与核子之间的关联可以忽略。 在这一假定下,核效应主要来自DIS末态相互作用, 这一末态相互作用的信息可以包含在规范链里面
非极化SIDIS中方位角不对称 的核效应 多重散射与核效应 e+N : e+A : 胶子重散射效应可以吸收到规范链中
方位角不对称核效应的研究方法 使用 其 中 在“最大两胶子近似”的近似下,约化为 (部分子输运算符) Liang,Wang,zhou;(2007) Gao,Liang,Wang;(2010)
为部分子(夸克)输运参数,每单位路径上均方动量值 方位角不对称核效应的研究方法 取上式中 矩阵 , 得twist-2的 的核效应式: Liang,Wang,Zhou(2008) 其中, 为部分子(夸克)输运参数,每单位路径上均方动量值 的改变量。 Twist-3 注意!
方位角不对称的核效应可以用原子核靶与核子靶的比值来表征: 非极化SIDIS中方位角不对称 的核效应 方位角不对称的核效应可以用原子核靶与核子靶的比值来表征: 核效应包含在这些分布函数或关联函数的差别里。 twist-2 与 Twist-3 的核展宽行为不同导致 方位角不对称项比值出现对部分子横动量 的有趣依赖, 由此提供这些TMD分部函数的重要信息。
非极化SIDIS中方位角不对称 的核效应 假设核子中 与 对 的依赖为高斯分布 次序对调! Gao,Liang,Wang;(2010)
SIDIS Drell-Yan Drell-Yan中方位角不对称的核效应的优点 (I) 须计入碎裂函数。(SIDIS中不计入碎裂,没有B-M贡献) (II) Drell-Yan 只涉及初态两强子(允许Boer-Mulders函数)的 各种关联函数,末态轻子方位角不对称不受碎裂函数影响。 (III) 非极化Drell-Yan的B-M函数的贡献为Twist-2,无Twist-3的贡献, cahn-effect 是twist-4贡献。
基本方法 D-Y方位角不对称核效应的研究方法 对 分解结构里给出的其他关联函数,可应用类似的步骤, 得到包含核展宽效应的不同的关系式。 特定twist阶 的系数 Liang,Wang,Zhou(2007) 对 分解结构里给出的其他关联函数,可应用类似的步骤, 得到包含核展宽效应的不同的关系式。 对多部分子关联函数,运用QCD运动方程作化简变形 (1) (2)
D-Y方位角不对称的初步预期和下一步工作 粗略的估计表明: 尽管Boer-Mudlers 函数是Twist-2的函数, 但是它的核效应的依赖形式具有twist-3的关联函数的核展宽特征。 故而预期方位角不对称的非平庸的核效应也会出现。 下一步: 非极化Drell-Yan过程中的 的方位角依赖的核效应 (强子+核子;核子+核子) Drell-Yan过程中单自旋不对称的方位角依赖的核效应 (极化强子+核子,twist-2) twist-3 (1) (2) (3)