第六章 周期场中的电子态（能带理论） 第六章 晶体的周期性结构决定了声子的色散关系

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1 第六章 周期场中的电子态（能带理论） 第六章 晶体的周期性结构决定了声子的色散关系
对于电子，周期性结构导致电子处于周期性势场中，从而对电子态起决定性作用，结果电子的能量可用一系列的能带表示。电子的能量和电子波矢有确定的色散关系:能带结构 声频支和光频支格波之间有一定宽度的频隙 各个许可能带之间有一定间隔的能量不能为电子所有：禁带

2 能带理论简介 第六章 研究固体中电子运动的主要理论基础 定性地阐明了晶体中电子运动的普遍性的特点 说明了导体、绝缘体的区别
晶体中电子的平均自由程为什么远大于原子的间距 能带论提供了分析半导体理论问题的基础，推动了半导 体技术的发展 随着计算机技术的发展，能带理论的研究从定性的普遍性规律发展到对具体材料复杂能带结构的计算

3 能带理论简介 第六章 能带理论是单电子近似的理论：把每个电子的运动看成 是独立的在一个等效势场中的运动
单电子近似 最早用于研究多电子原子的哈特里－福克 自洽场方法 能带理论的出发点：固体中的电子不再束缚于个别的原 子，而是在整个固体内运动 （共有化电子） 共有化电子的运动状态：假定原子实处在其平衡位置， 把原子实偏离平衡位置的影响看成微扰 理想晶体 ：晶格具有周期性，等效势场V(r)具有周期性

4 第六章 晶体中的电子在晶格周期性的等效势场中运动 波动方程 晶格周期性势场

5 单个电子在周期性势场中的运动问题简化处理
第六章 单个电子在周期性势场中的运动问题简化处理 第一步简化 ：绝热近似，离子实质量比电子大，离子 运动速度慢，讨论电子问题，认为离子是固定在瞬时位 置上离子对电子运动无反应，电子对离子的运动反应迅 速，电子体系的能量总是处于与任一瞬时离子位置相对 应的最低能量 第二步简化 ：利用哈特里一福克自治场方法，多电子 问题简化为单电子问题，每个电子是在固定的离子势场 以及其它电子的平均场中运动 第三步简化 ：所有离子势场和其它电子的平均场是周 期性势场

6 单个电子在周期性势场中的运动问题处理方法
第六章 单个电子在周期性势场中的运动问题处理方法  能量本征值的计算 选取某个具有布洛赫函数形式的完全集合，晶体电子态的波函数按此函数集合展开 将电子的波函数代入薛定谔方程，确定展开式的系数所满足的久期方程，求解久期方程得到能量本征值  电子波函数的计算 根据每个本征值确定电子波函数展开式中的系数，得到具体的波函数

7 §6.1布洛赫定理 第六章 自由电子模型中忽略了晶体的周期性势场，得到电子波函数是平面波；
布洛赫定理是有关周期性势场中波函数解性质的一个定理：

8 一、布洛赫定理 ： 电子的波函数满足薛定谔方程 —— 几率相等 —— 当平移晶格矢量 —— 波函数只增加了位相因子 第六章
势场 具有晶格周期性时， 电子的波函数满足薛定谔方程 方程的解具有以下性质： —— 几率相等 为一矢量 —— 当平移晶格矢量 —— 波函数只增加了位相因子

9 第六章 根据布洛赫定理 电子的波函数 —— 调幅平面波 晶格周期性函数 布洛赫定理的证明: 引入平移算符，证明平移算符与哈密顿算符对易，两者 具有相同的本征函数 利用周期性边界条件确定平移算符的本征值，最后给出 电子波函数的形式

10 第六章 —— 势场的周期性反映了晶格的平移对称性 晶格平移任意矢量 势场不变 —— 在晶体中引入描述这些平移对称操作的算符 平移任意晶格矢量 对应的平移算符

11 第六章  平移算符 的性质 作用于任意函数  平移算符作用于周期性势场  各平移算符之间对易 对于任意函数

12 第六章 平移算符和哈密顿量对易 对于任意函数 和 微分结果一样

13 第六章 T和H存在对易关系，选取H的本征函数，使它同时成为各平移算符的本征函数 平移算符的本征值 引入周期性边界条件 三个方向 上的原胞数目 总的原胞数

14 第六章 对于 对于 对于 —— 整数

15 第六章 引入矢量： 为倒格子基矢 满足 平移算符的本征值 将 作用于电子波函数

16 第六章 —— 布洛赫定理 电子的波函数 —— 布洛赫函数 —— 晶格周期性函数 满足布洛赫定理

17 平移算符本征值的物理意义 第六章 1） 原胞之间电子波函数位相的变化 2）平移算符本征值量子数
简约波矢，不同的简约波矢，原胞之间的位相差不同 3）简约波矢改变一个倒格子矢量 平移算符的本征值

18 第六章 为了使简约波矢 的取值和平移算符的本征值一一对应，将简约波矢的取值限制第一布里渊区 简约波矢 简约波矢的取值 第一布里渊区体积

19 第六章 简约波矢 在 空间中第一布里渊区均匀分布的点 每个代表点的体积 状态密度 简约布里渊区的波矢数目

20 第六章 二、布洛赫波的性质 1. 满足布洛赫定理 2. 布洛赫波函数是k的周期函数 证明：

21 第六章 可见：k(x)、k+kh(x)都是平移算符T的本征函数，且对应于同一个本征值，所以在非简并情况下，两者只能差一个常数，所以： 推论：

22 3.布洛赫波函数的能量本证值也是k的周期函数
第六章 3.布洛赫波函数的能量本证值也是k的周期函数 证明：

23 第六章

24 第六章 在k的状态中观察到的物理量与在k+kh的状态中是相同的

25 4. 布洛赫波函数的能量本证值是偶函数 第六章 证明: