第三章 刚体力学 4学时 刚体 一、刚体运动分类及动力学方程 ——外力作用下物体各部分之间相对距离保持不变 刚体的运动分为两类: 第三章 刚体力学 4学时 一、刚体运动分类及动力学方程 刚体 ——外力作用下物体各部分之间相对距离保持不变 刚体的运动分为两类: 平动——其上任意一条直线始终彼此平行 特点:其上任意一点的运动可代表全体——质点 转动——其上所有质点均绕某一直线沿圆形路径运动 特点:其上各点的速度一般不同——不能看成一个质点
更一般的情况——平动与转动兼而有之 可证明刚体的 更一般的情况——平动与转动兼而有之 可证明刚体的 一般运动 其上任一点的平动 +其它各点绕那点的转动 原则上可任取 选哪一点研究最方便? 1、对定轴转动问题 分解成:o点的平动+各点绕o点的转动 c 2、转轴有平动的问题 质心的平动+ 各点绕质心的转动
一般运动其上任一点平动+其它各点绕 那点 的转动 可以证明:不论刚体做如何复杂的运动,其质心那一点的运动由 质心运动定律 分别为质心点的加速度、速度、位置矢量 c 锥体上滚 注意;质心运动定律只能求出质心点的速度、加速度等等
关于质心 两质点系 推广到n质点系
推广到n质点系 推广到质量连续分布的刚体
质点组 一般运动其上任一点平动+其它各点绕 那点 的转动 用什么方程来讨论转动部分? 对任何惯性系成立 对定点和质心成立 不论运动与否 上章曾给出一个角动量定理(质点系) 无限细分 质点组 将此式直接推广到刚体 重点——刚体的定轴转动
二、定轴转动 刚体上所有质点的角速度相等 定轴转动特点: [1]转轴方位始终不变 [2] dS/dt=v各不同 1、定轴转动的转动定理 定轴转动特点: [1]转轴方位始终不变 [2] dS/dt=v各不同 [3]所有质点dθ/dt=ω一样 规定:角速度的方向与刚体的转动方向成右手螺旋关系 胡力学-角速度、角加速度 角加速度的方向与角速度的方向不一定相同
定轴转动轴上一点的平动+绕轴的转动
在定轴转动情况下 这相当于 在一维平动问题中 F~M P~Lz 即 v~ω 转动惯量 m~(?) 惯性质量
2、转动惯量 质量元mi对o点的角动量 投影到z方向: 刚体的总角动量取z分量 转动惯量 相比
定轴转动问题中的转动定理 下面求几个简单问题中的转动惯量 mi :刚体上第i 个质点的质量 Ri:第i个质点到转轴的垂直距离 例: 转动惯量与轴的位置有关 转动惯量与质量分布有关
均匀细杆绕z轴的转动惯量。质量m,长度L=a+b 特别: a - 1、当 a=b=L/2 2、当a=0,b=L
平行轴定理与正交轴定理 1、平行轴定理 2、正交轴定理
第三章可以不做的题目: 3-T3
假定绳子在滑轮上不打滑,则a与β之间有关系——约束关系 例:求装置中的加速度 1、画三个物体的受力图 2、标定各物体的加速度方向 3、列运动方程 对滑轮用转动定理 4、找“约束关系” 假定绳子在滑轮上不打滑,则a与β之间有关系——约束关系
约束关系——绳子的速度=m1 ,m2的速度=轮边缘点的速度 由(1)——(4)解出
问题[1]:求滑轮与其上的绳子之间的摩擦系数μ 提示: 问题[2]:既然绳子与滑轮之间有摩擦力,为什么在前面列各自的运动方程时却没有考虑?
例:将杆由θ=600静止释放。 1)求任意θ处杆的角加速度β? • c 由转动定理 对o点 2)求任意θ处杆的角速度ω ? 由定义
3)求任意θ处杆质心的速度 和加速度 • c 质心做半径为L/2的圆周运动 任意θ处 问:求任意θ处杆端点的速度和加速度?
4)求水平瞬间杆的
5)求杆水平瞬间杆施加于轴点处的力? 由 支点对杆的力 力的方向? 由牛顿第三定律杆对支点的力 力的方向? 此时转动定理已不便使用? 可应用质心运动定理 由 支点对杆的力 力的方向? 由牛顿第三定律杆对支点的力 力的方向?
三、定轴转动的角动量定理及角动量守恒定理 由转动定理 有 积分形式 定轴转动的角动量定理 积分形式 ——力矩在时间Δt内的冲量矩 力矩的时间累积效应是使刚体的角动量发生变化 特别:当Mz=0时有Lz=恒量 定轴转动的角动量守恒定理
瞬时关系 涉及t = t +dt 一段无限小时间间隔 涉及0 — t 一段时间间隔
(1)对单一刚体 J一定时则ω=恒量 当Mz=0时有Lz=Jω=恒量 J变化时ω成反比变化 例如:光滑桌面上杆的定轴转动 对z轴,桌面的支撑力,重力不产生力矩,设轴处光滑(无摩擦力矩)所以Mz=0Lz=Jω=恒量 J不变——ω也不变 但若桌面粗糙有摩擦 摩擦力对o点的力矩将使杆的Lz发生变化 ω发生变化
z 设t=0时ω=ω0 求 t 时刻的角速度ω?或 角速度变为0时的时间t ? ? 由角动量定理 即 或
设开始的转动角速度为ω0,求当刚体静止下来时所经历的时间 杆与桌面之间的摩擦系数均为μ。 你会求下列问题吗? 设开始的转动角速度为ω0,求当刚体静止下来时所经历的时间 绕杆上的任意一点旋转 绕杆的中点旋转 桌面上均匀薄圆盘绕中心轴旋转
没有合外力矩使得系统的总角动量不变,但由于内力矩的存在会导致各个部分的角动量发生变化 (2)系统由两部分组成 系统总角动量的z分量 由M=0有Lz=恒量 第一部分的角动量 第二部分的角动量 系统合外力矩的z分量 没有合外力矩使得系统的总角动量不变,但由于内力矩的存在会导致各个部分的角动量发生变化
ω ω 例:刚体-刚体 工程上常用摩擦啮合器使两飞轮的转速达到一致。两轮同轴。 开始ω1ω2 现将两者靠拢。在啮合器之间的摩擦力f 的力矩作用下使两者转速达到一致设为ω.求ω A B 2 w 1 w 1 N 2 N ω ω g m 1 g m 2
ω ω 设两者对轴的转动惯量分别为J1, J2 。+z沿轴向右 接触前: 达到同速后: 令两者相等: w w w w J L + = 若接触前两转轮转动方向如图
? 又问:在啮合期间0—t A轮受到的冲量矩多大? 以A为对象:由定义:该时间内A受到的冲量矩为 ——A受到的力矩,即B的啮合器给予A的力矩 M ——A受到的力矩,即B的啮合器给予A的力矩 由角冲量定理: 前已得出 代入即可 又由内力矩之合为0
- 例:刚体-质点 水平转台轴光滑。开始时盘连人对地以ω0匀速转动 此时系统对z轴的角动量: o 例:刚体-质点 水平转台轴光滑。开始时盘连人对地以ω0匀速转动 w 此时系统对z轴的角动量: 若人垂直盘半径相对盘以v沿与盘转向相反的方向做圆运动,求此后盘对地的角速度ω z o 盘 相对地面的角速度 ——是什么意义? ——人对盘的角速度 人对地的角速度如何? 人 人对盘 -
z o 设盘由ω0ω;人由ω0 ω’ 人走动后: z o 系统角动量守恒 盘 // // // 人
[例]质点-质点 两个质量为m的小球用长为l的轻杆连接起来,放在光滑水平桌面上。给其中一球以垂直与杆方向的速度v0,求此系统的运动规律和杆中张力的大小? 质心点做匀速直线运动 两球绕质心做匀速圆周运动
四、刚体定轴转动的功和能 单一刚体的动能 第i个质点的动能 z 整个刚体的总动能 再看使之转动的力的功
设力F在与z轴平行的平面内。在力的作用下,力的作用点位移 该微小过程中力F的元功dA 由动能定理: z // F r ^ F v 定轴转动的动能定理
若外力F为保守力,可以引入与之相关的势能函数Ep 使 定轴转动的动能定理 若外力F为保守力,可以引入与之相关的势能函数Ep 使 • 则有定轴转动的机械能守恒定理 由平行轴定理 所以定轴转动刚体的机械能可写为
定轴转动的刚体在只有重力势能情况下的机械能有两种表示方法 绕定轴的转动动能 . 绕质心的转动动能 质心平动动能
若m为两个滑冰运动员,现两人同时收拢细杆,当两者之间距离变为 l / 2 时各自的角速度变为多少?每个人在缩短距离时所做的功? [例]质点-质点 两个质量为m的小球用长为l的轻杆连接起来,放在光滑水平桌面上。给其中一球以垂直与杆方向的速度v0,求此系统的运动规律和杆中张力的大小? 质心点做匀速直线运动 两球绕质心做匀速圆周运动 若m为两个滑冰运动员,现两人同时收拢细杆,当两者之间距离变为 l / 2 时各自的角速度变为多少?每个人在缩短距离时所做的功? 单个人对质心的转动惯量
例:杆由水平以静止下摆到垂直瞬间与飞来的小球相碰,碰后以球v’反弹。求碰后瞬间杆的角速度ω’? 过程1:下摆过程—机械能守恒 水平瞬间: 与小球碰撞前瞬间: v 碰撞结束后瞬间 与小球碰撞前瞬间
- - 杆在与球碰撞前瞬间 杆—球系统碰撞前后对支点有角动量守恒 以垂直纸面向外为+z的方向 碰撞前瞬间: 碰撞后瞬间: 令 o v l w 杆在与球碰撞前瞬间 杆—球系统碰撞前后对支点有角动量守恒 以垂直纸面向外为+z的方向 - 碰撞前瞬间: - 碰撞后瞬间: o l 令 代入速度的大小 相撞前后瞬间球与杆的总动量守恒吗? 若为“完全弹性碰撞”——相碰撞前后瞬间系统的动能守恒 条件 相撞前后瞬间球与杆的总动能守恒吗? 条件
五、回转运动 一、什么是回转运动 1º 如果该物体不受外力矩的作用,情况如何? 惯性运动——[1]转轴的方向将保持不变 现假设有一均匀、对称的物体以很大的角速度ω旋转。我们要问: 1º 如果该物体不受外力矩的作用,情况如何? 惯性运动——[1]转轴的方向将保持不变 [2]角速度ω大小方向保持不变 2º 如果该物体受外力矩的作用,情况如何? 1°仍绕对称轴快速旋转 2°对称轴绕竖直轴旋转起来 3°自转方向反向时轴的旋转方向也反4°即使θ=90°也不会倾倒 “进动”
二、回转运动的简单分析 当A的大小始终保持不变则有 当 则 的作用不改变 的大小只改变其方向
设进动角速度大小为 方向 可以证明[1] 力矩 的方向不依赖 及 的方向,故 3°自旋角动量 方向反向, 必然跟着反向 [2] 近似结果 ωp <<ω时成立 ωp与θ无关, 4°即使θ=π/2飞轮也不会倒下
微观领域:研究原子、分子、电子等微观粒子的运动 大范围内:天 体运动的研究 回转效应在技术上有着广泛的应用 如鱼雷、火箭、导弹上的自动导航装置 列车、轮船上的稳定器 微观领域:研究原子、分子、电子等微观粒子的运动 大范围内:天 体运动的研究 如地球除了绕自身轴旋转外就有进动 进动周期为26000年 进动虽然是一个古老的学科,但小到微观领域大到天体运动的研究,从小孩玩的陀螺到许多现代尖端技术都找得到进动现象的应用